Ветвь колебаний с фотонами

Динамич. теория кристаллич. решётки позволила объяснить упругие свойства Т. т., связав значения статич. модулей упругости с силовыми константами. Тепловые свойства—температурный ход теплоёмкости (см. Дебая закон теплоёмкости, Дебая температура), коэф. теплового расширения и теплопроводность — как свойства газа фононов (в частности, температурный ход теплоёмкости) объясняются как результат изменения с темп-рой числа фононов и длины их свободного пробега. Оптич. свойства, напр, поглощение фотонов ИК-излучения, объясняются резонансным возбуждением оптич. ветви колебаний кристаллич. решётки — рождением оптич. фононов (см. также Динамика кристаллической решётки). [c.46]

Взаимодействие фотонов с фононами в кристаллах проявляется в явлениях поглощения, испускания и рассеяния света. Как было показано в предыдущих параграфах, в кристалле, содержащем а атомов, в элементарной ячейке имеется Зсг ветвей колебаний с частотами Qa( ) ( =1. 2,. .., Зст). Оператор Гамильтона этих колебаний [c.74]

Заменяя в этом выражении напряженности электрического поля операторами (14.7) и смещения в (14.10) операторами (14.2), получим оператор взаимодействия электромагнитного поля и колебаний ветви а в представлении чисел заполнения, определяющий комбинационное рассеяние фотонов в среде (поляритонов частоты соо) [c.78]

Динамич. теория крист, решётки позволяет объяснить упругие св-ва Т. т., связав значения статич. модулей упругости с силовыми константами. Тепловые св-ва температурный ход теплоёмкости (см. Дебая закон теплоёмкости), коэфф. теплового расширения Грюнайзена закон) и теплопроводности — объясняются как результат изменения с темп-рой числа фононов и длины их свободного пробега. Оптич. св-ва, в частности по-глош ение фотонов И К излучения, объясняются резонансным возбуждением оптич. ветви колебаний крист, решётки. [c.736]

Можно их формально разграничивать, приняв, например, что в случае-фотонов более 50% энергии возбуждения содержится в поперечном электромагнитном поле. Или, так как эксперименально удобнее измерять групповую скорость, можно назначить границу условием замедления с/м = га + скажем, в 3 или 10 раз. Рассеяние на фотонах и поляритонах, можно, кроме того, отличать по механизму нелинейной поляризуемости. Вблизи собственных частот решетки к чисто электронной нерезонансно11 нелинейности добавляется резонансная смешанная (электронно-колебательная) нелинейность Хрез, связанная с взаимодействием между колебаниями атомов в целом и движением электронов (это11 нелинейностью обусловлено и обычное КР ва большие углы на частотах Й = сОд — Наконец, часто под параметрическим понимают просто рассеяние на поляритонах верхней ветви (см. рис. 3). [c.29]

Третье из этих замечаний означает, что формулы для излучения черного тела всегда соответствуют по своему виду пределу крайне низких температур для кристаллов. Это вполне разумно, поскольку у подавляющего большинства (бесконечно большого числа) нормальных мод поля излучения величина Нек больше квТ, какой бы высокой ни была температура. В сочетании с точной линейностью по к закона дисперсии фотонов отсюда следует, что мы всегда находимся в области, где теплоемкость строго кубична. Поэтому мы можем получить точную формулу для плотности тепловой энергии излучения черного-тела, воспользовавшись выражением (23.20) для низкотемпературной удельной теплоемкости = duloT, связанной с колебаниями решетки. Для этого достаточно считать с скоростью света и умножить выражение (23.20) на Vg (чтобы исключить вклад продольной акустической ветви). В результате получаем закон Стефана — Больцмана [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...