Интенсивность разностных полос

Метод двухкаскадной генерации разностной частоты позволяет достаточно просто и с высокой эффективностью формировать сверхкороткие ИК импульсы. Изменяя интенсивности взаимодействующих в первом каскаде волн и длину нелинейных кристаллов, можно управлять длительностью импульсов. Предельные возможности схемы, с точки зрения достижения минимальной длительности, определяются полосой пропускания параметрического преобразователя. Так при длине кристалла L=22 мм можно преобразовывать импульсы с длительностью, превышающей 4 пс. Уменьшение длины кристалла приводит к уширению полосы преобразования, но снижает его эффективность. [c.278]

Разностные частоты. Рассмотрим, наконец, случай поглощения или рассеяния, когда начальное состояние не является основным состоянием, в котором отсутствуют колебания. Если для колебания у,- в начальном (низшем) состоянии возбужден один квант и происходит переход в состояние, в котором возбужден один квант для колебания У),( у,), то частота полосы в инфракрасном спектре поглощения (или частота линии в комбинационном спектре) равна у — у,-. С классической точки зрения (см. стр. 262) эта разностная частота должна была бы иметь такую же интенсивность, как и соответствующая суммарная частота у - - ,.. По квантовой теории следует, однако, ожидать, [c.288]

Форма и обозначения основных колебаний октаэдрической молекулы XYe были даны ранее на фиг. 51. Так как полносимметричным колебаниям обычно соответствуют наиболее интенсивные комбинационные линии, то представляется несомненным, что очень интенсивная комбинационная линия 755 см соответствует vi(aig ). Две слабые комбинационные линии, 644 и 524 см , соответствуют основным частотам ч (eg) и (f g) (из фиг. 51 следует, что > N5, причем является деформационной частотой). Две интенсивные инфракрасные полосы, 965 и 617 см"", соответствуют основным частотам va(/ij и V4 (/щ). Остальные слабые инфракрасные полосы могут быть интерпретированы, как указано в табл. 99, согласно Эйкену и Аренсу [310] (с небольшими изменениями). Существенно отметить, что в полном соответствии с правилами отбора (см. стр. 284) в инфракрасном спектре отсутствуют первые обертоны инфракрасных основных частот 2vs и 2vj. Интерпретация четырех слабых инфракрасных полос, 545, 730, 830 и 1205 см , как разностных полос неудовлетворительна ввиду отсутствия соответствующих суммарных составных полос. Частота неактивного колебания получена из измерений теплоемкости (см. Эйкен и Аренс [310]). Ее величина не особенно достоверна и подтверждается только слабыми составными полосами. Было бы желательным провести дальнейшее исследование инфракрасного спектра, особенно в более длинноволновой и более коротковолновой областях (по сравнению с областью, исследованной Эйкеном и Аренсом), и применить более высокую дисперсию. [c.362]

Полосы П — П (тип 3). К третьему типу относятся полосы, обусловленные колебательными переходами П — П, Д — Д, из которых вплоть до настоящего времени наблюдены только переходы П — П. Нет основных полос, которые соответствовали бы этому типу к нему относятся только разностные полосы, принадлежащие к серии, которая начинается полосой S — S (см. стр. 289). Например, если в верхнем и нижнем состояниях перехода 1—-О параллельного колебания возбуждено по одному кванту перпендикулярного колебания, то мы получаем полосу П -— П, частота которой, разумеется, очень близка к частоте перехода 1 — О (полоса Z-—i ). Полосы П — П могут наблюдаться в спектре поглощения только тогда, когда в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится значительная доля молекул, и даже в подобном случае на эти полосы накладывается значительно более интенсивная полоса S — Е, к которой они принадлежат. Впервые этот тип полос был наблюден Герцбергом и Спинксом [441] для молекулы С Н. (на фиг. 106,(5 полоса показана короткими линиями в нижней части фигуры). Из фиг. 106, а явствует, что при низкой температуре полоса П — II исчезает, так в этом случае в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится слишком малая доля молекул. [c.417]

На спектры пропускания оказывает влияние состояние поляризации кристалла (рис. 5.16). На разностном спектре кристаллов, прошедшего и непрошедшего моно-доменизацию, мон но выделить четыре широкие полосы поглощения с максимумами при 395, 440, 490 и 560 нм. На спектрах кристаллов, монодоменизированных при высокой температуре, наблюдается также небольшой пик поглощения при 2,230 мкм, возможно, связанный с диффузией ионов Н+ в кристалл, которая происходит при мо-нодоменизации [44]. Кроме того, во всех образцах наблюдается узкая полоса поглощения полушириной 50 см при V 3500 см . С помощью поляризатора ее разрешают на три полосы, расположенные при 3425 см (о-по-ляризация), 3486 см (я-поляризация) и 3492 см (о-по-ляризация) с отношениями интенсивностей 4 = 2 1 соответственно [34, 35]. [c.191]

Для получения кинетических кривых накопления разрушений регистрировали концентрацию разорванных химических связей методом ИК-спектроскопии, описанным в 52]. Дифференциальные (разностные) спектры поглощения в диапазоне волновых чисел 1600—1900 см были получены на двухлучевом инфракрасном спектрофотометре UR-10 (Карл Цейс, ГДР). Концентрация разорванных связей определялась по интенсивности полосы поглощения с максил(умом около 1710 см" , отвечающей концевым карбоксильным групаам. Число концевых групп, образовавшихся в ре-270 [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...