Квадраты — Напряжения касательные чисел

Нагрузка и большая деформация могут быть измерены с достаточной точностью при минимальной затрате сил ошибки даже в два-три градуса в измерениях кристаллографических углов не вносят больших ошибок в вычисление определяющих касательного напряжения и деформации, в особенности когда усреднено большое количество данных. Невольная малая ошибка, стремящаяся к минимуму при усреднении большого числа испытаний, вводилась, когда при вычислениях использовались данные из графиков, опубликованных в литературе. Кроме этих факторов был дополнительный факт чтобы получить коэффициент параболы на основании данных из статей в журналах, я должен был возводить в квадрат измеренные касательные напряжения для пред- [c.150]

Второе слагаемое в выражении (4.11) определяет касательное напряжение перемешивания. Из уравнения видно, что при турбулентном режиме потери энергии потока достигают гораздо больших значений, чем при ламинарном При ламинарном режиме ( = 0) т определяется первым, слагаемым и зависит от скорости в первой степени. При больших числах Рейнольдса первым слагаемым можно пренебречь, тогда т будет пропорционально квадрату средней скорости. И, наконец, при скоростях, когда первое и второе слагаемое соизмеримы, касательное напряжение т будет пропорционально скорости в степени, несколько меньше второй. [c.38]

Таким образом, при большой турбулентности потока, т. е. при больших числах Рейнольдса, можно считать, что касательное напряжение будет пропорционально плотности жидкости и квадрату градиента скорости. Если же турбулентный режим характеризуется небольшими значениями числа Рейнольдса, вязкостное напряжение соизмеримо с инерционным и полное напряжение будет пропорционально скорости в степени, несколько меньше второй. [c.131]

Более поздние исследования показали, что на потерю напора оказывает существенное влияние ряд факторов (характер режима, вязкость жидкости, материал и состояние стенок, форма сечения), не учитываемых в явном виде формулами Шези и Дарси— Вейсбаха. Эти исследования показали также, что в действительности квадратичный закон сопротивления подтверждается далеко не во всех случаях движения жидкости. Как показывает опыт, касательное напряжение пропорционально квадрату скорости в случае турбулентного режима только при достаточно больших числах Рейнольдса, [c.137]

Первый член в этом уравнении т — касательные напряжения, вызванные вязкостью жидкости (см. 4), а второй т" — касательные напряжения, вызванные поперечным перемещением частиц (/ в этом члене — длина пути перемешивания — величина, характеризующая интенсивность поперечных перемещений). При малых числах Рейнольдса доминирующим является первый член уравнения, поэтому общие касательные напряжения примерно пропорциональны первой степени скорости. С увеличением Ве величина I, а также второй член уравнения в целом быстро возрастают, причем т" становится значительно больше т, а при достаточно большом Пе т становится исчезающе мало по сравнению с т" в этом случае касательные напряжения будут практически пропорциональны квадрату скорости. [c.76]

Из условия равновесия элемента следует, что необходимое число символов для касательных напряжений можно снизить с шести до трех. Рассматривая моменты относительно оси х всех сил, действующих на элемент, следует учитывать только силы, соответствующие составляющим напряжения, изображенным на рис. П.4 объемными силами, например весом элемента, можно пренебречь. Это следует из того обстоятельства, что при уменьшении размеров элемента объемные силы, действующие на него, уменьшаются как кубы линейных размеров, тогда как поверхностные распределенные силы уменьшаются как квадраты линейных размеров. Таким образом, для бесконечно малого элемента объемные силы являются Малыми величинами более высокого порядка, чем поверхностные распределенные силы, и ими можно пренебречь. Аналогично можно пренебречь моментами, вызванными неравномерным распределением напряжений по граням элемента, и при вычислении сил, действующих на произвольную грань, можно просто умножить площадь грани на величину напряжения в ее центре. Обозначая через йх, йу, г длины ребер элемента, получаем уравнение равновесия для моментов относительно оси X (см. рис. П.4) [c.567]

Исследования выявили также, что в действительности квадратичный закон сопротивления подтверждается далеко не во всех случаях движения жидкости и касательное напряжение пропорционально квадрату скорости в случае турбулентного режима только при достаточно больших числах Рейнольдса. [c.104]

Особый интерес представляют площадки, на которых возникают максимальные касательные напряжения. Положение этих площадок можпо определить, исследуя экстремум выражения (1.19). Так как (сгх — сгз) = (сг1 — 02) + 02 сгз), и квадрат числа [c.28]

В 1850 г. в Эдинбургском королевском обществе Максвеллом был прочитан доклад О равновесии упругих тел ( Оп the equilibrium of elasti solids ). Автор начинает в нем с критики теории малого числа упругих постоянных, ссылаясь при этом на работу Стокса ), и выводит уравнения равновесия изотропных тел, применяя две упругие постоянные. Он использует затем уравнения для рассмотрения некоторых частных задач. Большая часть их была уже решена раньше другими авторами, но никто из них до сих пор еще не уделял такого внимания опытной проверке теоретических результатов. Он останавливается на случае полого цилиндра, наружная поверхность которого неподвижна, внутренняя же поверхность приводится во вращательное движение на малый угол ой парой, момент которой равен р. . Используя уравнения равновесия в полярных координатах, он без труда показывает, что в этих условиях возникают касательные напряжения и что их величина обратно пропорциональна квадрату расстояния рассматриваемой точки от оси цилиндра. [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...