Пропагатор свободной частицы

Пропагатор свободной частицы [c.85]

Все полученные выще результаты нетрудно обобщить на случай системы из N взаимодействующих частиц. Пропагатор свободных частиц для системы из N независимых частиц является произведением N одночастичных пропагаторов. Из уравнения Блоха получаем [c.246]

Используя пропагатор для свободной частицы, полученный в задаче 2.4, находим следующее выражение [c.617]

Предположим теперь, что Ко — пропагатор (функция распространения) для свободных частиц [т. е. при /(г) = 0] тогда Ко удовлетворяет уравнению диффузии [c.241]

Из уравнения (1.17) находим, что пропагатор для свободных частиц выражается формулой [8—10] [c.242]

В импульсном пространстве пропагатор для свободных частиц выражается формулой [c.271]

Пропагатор для свободных частиц можно непосредственно применить для вычисления статистической суммы в случае газа невзаимодействующих частиц, подчиняющихся статистикам Максвелла-Больцмана, Ферми — Дирака и Бозе — Эйнштейна. [c.271]

Единственное различие между ними состоит в том, что в интеграл столкновений в (20.2.3) входит t) вместо U (t). В пределе слабого взаимодействия столкновительный процесс также является бинарным, но движение частиц во время столкновения описывается свободным пропагатором (см. разд. 11.6), в то время как здесь оно описывается точным двухчастичным пропагатором, представляющим собой в обш ем случае довольно сложный объект. [c.273]

Оно представляет собой конвекцию корреляций двумя свободными частицами, которую можно объяснить с помощью следующего механизма (фиг. 18.5.3). Две частицы, между которыми в некоторый прошедншй момент времени возникла корреляция (например, в результате столкновения), разлетаются по прямолинейным траекториям относительное расстояние между ними возрастает прямо пропорционально времени. В случае отсутствия других событий в системе (что обеспечивается свободным пропагатором) начальная корреляционная форма перемещается в направлении увеличения межчастичяого расстояния ). [c.241]

Физическая интерпретация. Физическая интерпретация полученных результатов основана на том, что функции Грина имеют смысл функций распространения или пропагаторов, а их полюсы соответствуют связанным состояниям или состояниям свободных частиц. Вспомним, к примеру, интерпретацию решения уравнения (6.15а), полученного методом итераций. Например, полный пропагатор для двух частиц в (9.47) или (9.47а) представлен в виде суммы двух членов первый член представляет редуцированный пропагатор. Второй член разумно интерпретировать следующим образом. Сначала происходит распространение частиц, описываемое редуцированным пропагато-ром, после которого следует вертекс Я, соответствующий испусканию двух частиц и образованию квазисвязанного состояния или квазичастицы. Движение последней описывается пропагатором 1/А. Ее последующий распад описывается вертексом Я Ф, а распространение испускаемой пары частиц — функцией Грина На основании указанной физической интерпретации рассматриваемый метод называют также методом квазичастиц. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...