Очарованные частицы

Адроны, построенные по правилам (2) из и- и d-K., образуют семейство обычных адронов (к пим относятся нуклоны, я- и р-мезоны, резонансы с 5 = = f =0). Мезоны и барионы, в состав к-рых помимо и- и d-K. входит один или более s-K., образуют семейство странных частиц. Введение в состав адронов с- и 6-К. (наряду с Ы-, d-, -К.) даёт начало семействам соответственно очарованных частиц и красивых (прелестных) частиц. Знание кваркового строения адронов (2) позволяет полностью воспроизвести все известные в систематике адронов группы этих частиц и изученные характеристики отд. адронов. [c.341]

НЫ, К-мезоны), очарованных и прелестных частиц. Этому разделению отвечает наличие у адронов особых квантовых чисел странности 5. очарования С и прелести (красоты) Ь с допустимыми значениями (по модулю) О, 1,2, 3. Для обычных частиц S = = b = Q, для странных частиц S O, С = 6=О, для очарованных частиц С О, 6 = 0, % для прелестных b Q. Наряду с этими квантовыми числами часто используется также квантовое число гиперзаряд Y=B + S+ + b, имеющее, по-видимому, более фундам. значение. [c.602]

Осн. часть Э. ч. составляют адроны. Увеличение числа известных Э. ч. в 60—70-х гг. происходило исключительно за счёт расширения данной группы. Адроны в своём большинстве представлены резонансами. Обращает на себя внимание тенденция к росту спина по мере роста массы резонансов она хорошо прослеживается на разл. группах мезонов и барионов с заданными /, 5 и С. Следует также отметить, что странные частицы несколько массивнее обычных частиц, очарованные частицы массивнее странных, а прелестные частицы массивнее очарованных. [c.602]

Но после открытия чармония стало очевидно, что должны существовать очарованные частицы , т. е. адроны с С 0. Это могут быть мезоны, содержащие один с(с)-кварк и любой антикварк (кварк) другого аромата, а также барионы, в составе которых есть с-кварки (от одного до трех, соответственно, для них возможны значения С = 1,(7 = 2 и С = 3). [c.146]

Какими основными свойствами должны обладать очарованные частицы [c.146]

Низшие по массе состояния очарованных частиц распадаются за счет слабого взаимодействия с характерными временами 10 —10 с. Эти распады происходят преимущественно с образованием странных частиц. Очарованные резонансы за ядерные времена переходят в нижележащие состояния, сохраняя величину С. [c.146]

Хотя область ожидаемых масс очарованных частиц и многие из их характерных свойств были заранее известны и имелся ряд косвенных указаний на существование этих частиц, они были впервые обнаружены лишь спустя почти два года после открытия Т/ф. [c.146]

Трудности экспериментального наблюдения очарованных частиц можно пояснить сравнением с условиями наблюдения странных частиц. [c.146]

Однако во многих экспериментах по поиску и исследованию очарованных частиц вершинные детекторы не применялись. Эти частицы идентифицировались по узким максимумам в спектре эффективных масс конечных состояний с необходимыми квантовыми числами и но ряду других признаков. [c.147]

Очарованные частицы 145-147 Партой 135 [c.271]

Позднее мы увидим, что понятие изотопической инвариантности распространяется не только на атомное ядро, но также и на разнообразные процессы сильного адронного взаимодействия, происходящие с участием нуклонов, л-мезонов, странных и очарованных частиц, а также их античастиц (см. 111, п. 5 116, п. 2 125, п. 3). [c.56]

В дальнейшем мы не будем придерживаться исторического плана изложения материала, а поделим его на главы, объединяющие частицы с близкими свойствами лептоны, п-мезоны, странные частицы, очарованные частицы и т. п. [c.134]

Модель объясняет спектроскопию чармония и свойства очарованных частиц. [c.351]

Сравнение различных процессов слабого взаимодействия ( -распада, е-и ц-захвата, распадов лептонов, пионов, странных и очарованных частиц. [c.370]

Чармированные частицы (см. Очарованные частицы) [c.387]

Отдельные элементарные частицы различаются значениями физических величин из определенного их набора. К этим величинам относятся, в частности масса ) т, среднее время жизни т (п. 9°), спин / и электрический заряд странные частицы обладают странностью 5, принимающей целочисленные значения, очарованные частицы несут очарование (чарм) С и т. д. Рассмотрение такого рода характеристик частиц выходит за рамки элементарного курса физики. [c.507]

Для построения обычных адронов достаточно двух сортов кварков (и антикварков), в состав странных частиц входит странный кварк (третий тип), в состав очарованных частиц — очарованный кварк (четвертый тип), в состав красивых частиц — красивый кварк (пятый тип). Теория обретает особую стройность и завершенность, если предположить, что общее число разных сортов кварков совпадает с общим числом лептонов, т. е. равно 6. [c.519]

С ростом энергии сталкивающихся частиц сечение А, за счёт сильного и эл.-магн. взаимодействий падает, а за счёт слабого взаимодействия — растёт. Поэтому при высоких энергиях в столкновениях адронов могут наблюдаться и процессы слабой А. кварков и антиквар-ков в виртуальный илп реальный W - или 2 -боаон слабого взаимодействия. Интерференция сильного и слабого взаимодействий адронов определяет эффекты слабого взаимодействия в столкновениях адронов при высоких энергиях (несохраненио чётности, одиночное рождение странных и очарованных частиц в столкновениях обычных адронов и др.). [c.85]

К Г. М0Ж1ГО отнести и др. барионы, содержащие наряду со странными кварками тяжёлые кварки с, Ь и распадающиеся по слабому взаимодействиЕо, цанр. очарованный Г. (см. Очарованные частицы) Б с use) с массой ок. 2500 МэВ, спшюм 1/, и временем жизни [c.481]

Малая величина параметра sin iJ объясняет тот факт, что распады очарованных частиц в основном сопровождаются образованием странн-ых частиц. [c.226]

Состав н множественность вторичных адронов. В мягких адронных соударениях среди вторичных долгоживущих частиц (т 10 с), к-рые регистрируются экс-перим. установками, доминируют пионы. Их доля несколько уменьшается от 0,9 до 0,8 при увеличении энергии от 60 до 540 ГэВ. В этом же интервале знер-гнй доля К-мезонов растёт от 0,06 до 0,12, а доля барио-нов и антибарионов — от 0,04 до 0,09. Вместе с тем эти долгоживущие адроны часто ( 80%) являются продуктами распадов короткоживущих (т й 10 с) резонан-сов. Выделение этих состояний крайне сложно при большой множественности. Состав их в первом приближении соответствует рождению адронов изотопически.чи мультиплетами (за исключением странных и очарованных частиц). С увеличением поперечных импульсов вторичных частиц до 5—10 ГэВ и в е+е -аннигиляции доля пионов уменьшается до 0,55, а доля К-мезонов и пар нуклон — антинуклон увеличивается соответственно до 0,27 и 0,18. Ср. множественность пионов <л(л)) медленно растёт с увеличением энергии ( ln i), в то время как (п(К)) и ( (В)) растут значительно быстрее, что связано с открытием новых каналов их образования (В — антибарион). [c.169]

Источники. Оси. источником М. в космич. лучах на ускорителях высоких анергий является распад л-ме-зонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интенсивно рождающихся при столкновениях адронов (напр., протонов) с ядрами вещества. Др. источником М. могут быть, напр,, процесс рождения пар p" " р" фотонами высоких энергий, распады гиперонов, очарованных частиц. На уровне моря М. образуют осн. компоненту (< 80%) всех частиц космич. излучения. На совр. ускорителях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 10 —10 частиц в 1 с. [c.231]

Слабое взаимодействие мюонов с т-лептоном и тяжёлыми кварками. Помимо слабого взаимодействия заряж. тока (pvJ с токами (ех ) и (ий) экспериментально изучены также процессы, вызываемые взаимодействием тока (pV(,) с кварковыми токами (мз), (м), d) и (сЬ) [нолулептонные (в ряде случаев — чисто лептонные) распады странных очарованных и красивых (прелестных) частиц, нейтринные реакции с испусканием М. и рождением странных и очарованных частиц]. Взаимодействие токов (pv ) и (тУх) проявляется в распадах [c.233]

ОЧАРОВАНИЕ (чарм, шарм, от англ, harm — очарование)— аддитивное квантовое число С, характеризующее адроны или кварки. Частицы с ненулевым значением О. наз. очарованными частица.чи. В кварковой модели адронов О. равно разности между числами очарованных кварков (с) и антикварков (с). О. сохраняется в сильном и ЭЛ.-магн. взаимодействиях в распадах очарованных адронов, происходящих за счёт слабого взаимодействия, О. меняется на единицу. [c.518]

Как правило, термин Э. ч. употребляется в совр. физике не в своём точном значении, а менее строго—для наименования большой группы мельчайших наблюдаемых частиц материи, подчинённых условию, что они не являются атомами или атомными ядрами, т. е. объектами заведомо составной природы (исключение составляет протон — ядро атома водорода). Как показали исследования, эта группа частиц необычайно обширна. Помимо протона (р), нейтрона (п), электрона (е) и фотона (у) к ней относятся пи-мезоны (л), мюоны (ц), тау-лептлны (т), нейтрино трёх типов (Vj, v , V,), т. н. странные частицы К-мезоны и гипероны), очарованные частицы и прелестные (красивые) частицы (D- и В-мезоны и соответствующие барионы), разнообразные резонансы, в т. ч. мезоны со скрытым очарованием и прелестью (пси-частицы, ипсилон-частицы) и, наконец, открытые в нач. 80-х гг. промежуточные векторные бозоны (fV, Z) — всего более 350 частиц, в осн. нестабильных. Число частиц, включаемых по мере их открытия в эту группу, постоянно растёт, и можно уверенно утверждать, что оно будет расти и впредь. Очевидно, что такое огром- [c.596]

Ч. Болтей (Колумбийский университет) сказал нам, что он со своими сотрудниками планирует эксперимент по прямому наблюдению тау-нейтрино, который предполагается начать примерно через три года на теватроне в Лаборатории им. Ферми. Для получения пучка тау-нейтрино будет использован распад / -мезонов, рождаемых протонами с энергией 1000 ГэВ. Это очарованные частицы с массой 2 ГэВ/уже наблюдавшиеся в некоторых экспериментах с эмульсионной регистрацией в Лаборатории им. Ферми предполагается, что вероятность распада F-мезона на тау-лептон и тау-нейтрино равна 3%. Ожидается, что на модернизированном ускорителе на 1000 ГэВ в Лаборатории им. Ферми можно будет получать в 10 раз больше [c.244]

Квантовое число С (как и 3) сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях (аромат кварков меняется только в слабых взаимодействиях). Поэтому очарованные частицы при столкновениях адронов с С = О, при рождении фотонами на нуклонах или ядрах и в е+е -аннигиляции рождаются парами. Начальной стадией в этом процессе является рождение пары кварков сс. Далее, при адропизации, с-кварк может войти либо в состав мезопа с С = 1, либо в состав очарованного бариона, с-кварк в подавляющем большинстве случаев образует мезон с С = —1 (вероятность его вхождения в очарованный антибарион существенно меньше). Напомним, что ассоциативное рождение впервые наблюдалось у странных частиц, где в первичном акте рождается пара кварков 88. В слабых процессах очарование не сохраняется, поэтому в этих процессах, например в пейтрипо-ядерпых столкновениях, очарованные частицы рождаются поодиночке. [c.146]

Рождение очарованных частиц — процесс довольно редкий его сечение приблизительно на два порядка меньше, чем сечение странных частиц. Количество возможных каналов распада очарованных частиц значительно больше, а соответственно, вероятность распада по отдельным каналам значительно меньше, чем у странных. Раснад странных частиц происходит за время г 10 с. Их пробеги в л. с. Ь = ст у, где с — скорость [c.146]

Для очарованных частиц г 10 —10 с, их пробеги до распада при энергиях, доступных на большинстве ускорителей высокой энергии, составляют миллиметры (или даже доли миллиметра). Поэтому наблюдение акта распада, т. е. разделение точки, где произошло рождение очарованной частицы ( вершина взаимодействия ), и точки ее распада, представляло заметные трудности и потребовало разработки микровершиппых детекторов с прострапствеппым разрешением не более нескольких десятков микрон (см. 2.3.2). Некоторую роль в качестве вершинных детекторов для наблюдения очарованных частиц сыграли ядерные фотоэмульсии и пузырьковые камеры с повышенным пространственным разрешением. [c.147]

Предполагается помимо столкновений РЬ-РЬ исследовать для сравнения столкновения более легких ядер (Са-Са), а также протонов с ядрами и протонами. Среди ожидаемых признаков образования кварк-глюонной плазмы отметим подавление выхода тяжелых кварконпев (J/ф, ф, Т, Т, Т"), различное для основных и возбужденных состояний и зависящее от их энергии связи прямые фотопы, которые могут являться свидетельством теплового излучения нлазмы повышенный выход странных и очарованных частиц. [c.243]

В дальнейшем (см. 129) мы увидим, что положения универсальной теории удалось успешно распространить на нелептонные процессы слабого взаимодействия (например, на распады странных и очарованных частиц). [c.198]

Не обнаружены нейтрино с тут О и в опытах типа beam dump, в которых пучок протонов с энергией в несколько сотен гигаэлектрон-вольт поглощается в очень массивной и толстой (примерно 3 м) мишени за время тжЮ с. Вместе с протонами поглощаются и рожденные ими п-и jST-мезоны, которые за такое короткое время не успевают распасться и испустить нейтрино. Поэтому единственными источниками нейтрино в этом случае являются прямое взаимодействие протонов с мишенью и быстрые распады рожденных протонами короткоживущих (т 10" с) очарованных частиц и т-лептонов. Такие нейтрино принято называть прямыми. [c.204]

Бремена жизни очарованных частиц находятся в пределах 10 —с, что соответствует теоретическим предсказаниям. Таким образом, четырехкварковая модель получила блестятцее экспериментальное подтверждение, четвертый кварк—полное право на существование, а теория слабых взаимодействий обрела симметрию относительно числа лептонов и кварков, которая очень важна в свете создания в будущем единой теории слабых, сильных и электромагнитных взаимодействий . [c.342]

Как известно, гипотеза о существовании четвертого кварка (с) блестяще подтвердилась в конце 1974 г., когда были открыты У/ /-частицы, а позднее и частицы с явным очарованием — очарованные мезоны и барионы (см. 125). Установлено, что очарованные частицы распадаются по слабому взаимодействию с изменением очарования (1Ас = 1), подобно тому как странные частицы распадаются с изменением странности А5 = 1). При этом согласно схеме (129.9) с-кварк преобразуется в 5-кварк или iZ-кварк, т. е. в теории Лоявляются два новых слабых заряженных тока S и d. Времена жизни очарованных частиц соответствуют предсказаниям универсальной (V—А)-теории. [c.359]

Обмен мезонами 16 Оже-электроны 172 Октетная симметрия 315 Ортоводород 41—42 Остаточный пробег 210 Осцилляции / -мезонов 301, 302 —нейтрино 162—168, 202 Очарование 332, 359 Очарованные частицы 333, 339 П "-гиперон 272, 277, 318 [c.385]

По аналогии с электрон-позитронной аннигиляцией теоретически обсуждается возмоншый процесс А. п. леп-тонов — электронного антинейтрино и эл-на (Ve+ — Vn-j-ix или Ve-f-e — -> адроны), вызываемый слабым вз-ствием. В распадах мезонов, в состав к-рых входит с- или -кварк, процессы А. п. за счёт слабого вз-ствия, напр. d- d, S—+, могут увеличивать вероятность распадов очарованных)) частиц и др. В экспериментах по е+е -аннигиляции наблюдается резонансное образование тяжёлых нейтр. мезонов (//г ), Y и др.), интерпретируемых как связ. состояния соотв. сс, ЪЪ. В квант, хромодинамике такие ч-цы описываются аналогично позитронию, поэтому, напр., сс-систему называют чармонием. Распады чар-мония и др. подобных систем более тяжёлых кварков должны происходить за счёт аннигиляции кварка и антикварка (в зависимости от их суммарного спина) в два или три глюона. Процессы рождения пар ц+ в адронных столкновениях при высоких энергиях могут вызываться эл.-магн, аннигиляцией кварка и антикварка. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...