Скорость в сжатом сечении

Задача V—4. При испытании на воде модели насадка, выходной диаметр которого = 30 мм, под статическим напором = 50 м получены расход Q 18 л/с и средняя скорость в сжатом сечении струи = 30 м/с. [c.112]

При установившемся истечении жидкости из большого открытого резервуара через круглое отверстие, размер которого мал по сравнению с его заглублением под уровнем жидкости (малое отверстие, рис. VI—1), средняя скорость в сжатом сечении струи равна по уравнению Бернулли [c.121]

При скорости в сжатом сечении струи, равной V, имеем по закону свободного падения [c.100]

Измерения распределения скорости в сжатом сечении струи позволяют считать их почти одинаковыми по сечению и, следовательно, полагать а= 1. [c.100]

Коэффициент потерь при истечении из отверстия в тонкой стенке, отнесенный к скорости в сжатом сечении с—с, равен 0,06 согласно (10-13). Учитывая отношение скоростей [c.102]

Высчитываем скорость в сжатом сечении [c.206]

Но скорость в сжатом сечении можно определить и по формуле (p 2g (То — Лс). откуда получаем значение [c.232]

Зная скорость в сжатом сечении, можно найти и глубину в этом сечении. Для прямоугольных русел [c.241]

Определяем скорость в сжатом сечении по формуле (IX.8) 1ри -— [c.252]

Решая это уравнение относительно скорости в сжатом сечении, находим [c.176]

Если сравнить истечение через отверстие (без насадка) с истечением через насадок, то будет ясно, что на участке потока от сечения а—а до сжатого (см. рис. 6.32) движение при наличии насадка происходит под большим напором, чем при отсутствии насадка. Поэтому скорость в сжатом сечении насадка будет больше, чем в сжатом сечении за отверстием при одинаковом напоре Я. А поскольку степень сжатия струи внутри насадка и за отверстием практически одинакова, то при одинаковой площади отверстия и насадка расход через последний будет больше, чем через отверстие. Очевидно, этот выигрыш будет тем больше, чем глубже вакуум в сжатом сечении. Правда, при наличии насадка в потоке появляются дополнительные потери, которых нет в струе, вытекаюш,ей через отверстие. Это потери на расширение потока внутри насадка и потери на трение по его длине. Однако, как показывают расчеты и эксперимент, при длине насадка /н = (3. .. 4) эти потери намного меньше, чем повышение действующего напора. Поэтому данный насадок увеличивает расход. Этот эффект возрастает, если применить конический расходящийся насадок (рис. 6.34, б), в котором должен быть обеспечен безотрывный режим течения. Сведения о насадках других форм приведены в работе [1]. [c.178]

Тогда выражение для скорости в сжатом сечении примет вид [c.75]

Отсюда найдем выражение для средней скорости в сжатом сечении [c.128]

Следовательно, скорость в сжатом сечении С—С [c.129]

Если применить уравнение Бернулли для сечений 1—1 и С—С, то можно получить следующее выражение для средней скорости в сжатом сечении С—С [c.132]

Цилиндрические насадки представляют собой цилиндрические патрубки, имеющие длину порядка трех — четырех диаметров. Они делятся на внешние (рис. 5.7, а) и внутренние (рис. 5.7, б). При движении жидкости внутри насадка образуется сжатое сечение, в области которого наблюдается вакуум. Образование вакуума объясняется тем, что скорости в сжатом сечении С—С больше скоростей в месте выхода струи из насадка (сечение Ь—Ь), а потому давление в сжатом сечении меньше атмосферного. Это непосредственно следует из уравнения Бернулли. Так как [c.132]

V > Ув, то Ре < Ра. где V —скорость в сжатом сечении С—С [c.132]

Коэффициент расхода насадка зависит от угла конусности и достигает своего максимального значения при угле 13°24, так как в этом случае площадь сжатого сечения оказывается равной площади выходного сечения. При дальнейшем увеличении угла конусности происходит затрата энергии на сжатие струи при выходе из насадка и в связи с этим некоторое уменьшение коэффициента расхода. Если скорость в сжатом сечении оказывается равной скорости выхода, то в сходящихся насадках вакуума не образуется. Такие насадки не увеличивают пропускной способности отверстий, хотя коэффициент сопротивления их весьма мал (табл. 5.2). [c.134]

Отсюда получаем выражение для средней скорости в сжато№ сечении С—С [c.197]

V — скорость в сжатом сечении С — С [c.204]

Определим среднюю скорость в сжатом сечении при свободном истечении (рис. 23.1, а). Применим уравнение Бернулли для сечений I—1 (до затвора на расстоянии, большем Н) и С—С. [c.180]

Точнее скорость Цр должна определяться по эпюре скорости на подходе к гасителю на ее участке от дна до верха гасителя. Иногда за скорость Vг принимают скорость над гасителем. Определение Цр для различных условий и различных гасителей сложно и трудоемко. Часто за характерную скорость набегающего потока принимают среднюю скорость в сжатом сечении V = < /Ас, поскольку она имеет определенный физический смысл и может быть легко вычислена. [c.229]

При ЭТОМ неравномерность скоростей в сжатом сечении струи весьма невелика и можно принимать д=1 тогда [c.130]

Задача 7-9. Трубопровод диаметром D—160 мм оканчивается насадком, который состоит из конуса и короткого цилиндрического участка диаметром d = 80 мм. Коэффициент сопротивления конуса, отнесенный к скорости в сжатом сечении п — п, равен = 0,1 коэффициент сжатия струи в этом сечении е = 0,8. [c.165]

Vjt — скорость в сжатом сечении струи, получим [c.130]

Распределение скоростей непосредственно по отверстиям рещеток могло бы дать наиболее точное представление о степени растекания струи по ее фронту, однако ввиду малости отверстий, поджатия в них струек и неравномерности распределения скоростей по сечению отверстий, а также значительного отклонения большинства струек от направления оси отверстий непосредственное измерение скоростей потока в них с помощью трубки Пито не представлялось возможным. Поэтому соответствующие измерения производились с помощью цилиндрической трубки, перекрывающей полностью своим торцом поочередно каждое отверстие решетки. Очевидно, при этом измерялось полное давление р,1 в отверстиях. Так как при истечении струйки из отверстия в тонкой стенке в бoльшoii объем полное давлеппе практически равно динамическому в наиболее сжатом сечении, то при этом измерении можно было вычислить скорость в сжатом сечении [c.161]

Скорость в сжатом сечении может быть найдена и по приближенной формуле Ю. Н. Даденкова. [c.241]

Вакуум в начале насадка образуется следующим образом. По условию неразрывности струи скорость ее выхода из насадка в сечении 1—1 (рис. 6.5, а) будет меньще скорости в сжатом сечении, поэтому гидродинамическое давление в сжатом сечении будет меньше давления на выходе. Но поскольку в выходном сечении 1—1 давление равно атмосферному, в сжатом сечении оно будет меньше последнего, т. е. создается вакуум. Во внешнем цилиндрическом насадке (рис. 6.5, а) струя жидкости непосредственно после входа в него образует сжатое сечение С—С, а вытекает [c.79]

Для гасителей первого ряда за характерную скорость Ухар принимают среднюю скорость в сжатом сечении Ус, а за характерное давление рхар —давление, действующее на вершине гасителя Рхар = Рат + pgh, где ДЛЯ гасителбй первого ряда [близко расположенные гасители (при = 0,25 1 р) 1 глубина А = (0,75 -i- 0,85) (Аб-рг). [c.230]

При этом неравномерность скоростей в сжатом сечении струи невелика и можно прини- [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...