Внешне необратимый цикл

Внешне необратимый цикл реального теплового двигателя, т. е. такой цикл, в котором только процессы подвода тепла к рабочему телу и отвода тепла от него рассматриваются как необратимые (но внутрен-не-равновесные), а все остальные процессы считаются обратимыми, называются теоретическим циклом. [c.350]

Значение холодильного коэффициента произвольного обратимого (а также внешне необратимого) цикла мы получим, подставив в уравнение (15-2) выражение r t через средние температуры подвода и отвода тепла [c.469]

До сих пор мы рассматривали рабочие циклы холодильных установок как обратимые или во всяком случае лишь как внешне необратимые циклы. Соответственно этому определяемый уравнением (15-3) холодильный коэффициент et относится к идеализированному теоретическому циклу холодильной установки и представляет собой теоретический холодильный коэффициент. Он не учитывает необратимости процессов действительного рабочего цикла и поэтому не может в полной мере служить критерием термодинамического совершенства реальной холодильной установки. [c.470]

Дополнительная потеря работоспособности, вызванная внешней необратимостью цикла теплосиловой установки, пропорциональна разности термических к. п. д. наиболее эффективного цикла — полностью обратимого цикла Карно — и данного цикла. [c.311]

Следовательно, в данном случае два фактора влияют на действительный холодильный коэффициент в противоположных направлениях. Приближение к элементарному циклу уменьшает внешнюю необратимость цикла (ввиду приближения к циклу Карно), но усиливает влияние внутренней необратимости (вследствие роста характеристики у). [c.105]

Применяя соответствующие подстрочные индексы, введем следующие обозначения Т ,Т — верхняя и нижняя температуры внешних источников тепла, °К Т , Т — температуры конденсации и испарения в эталонном цикле, °К т д = =— коэффициент, учитывающий внешнюю необратимость цикла т]э = /д//э — коэффициент, учитывающий [c.122]

ВО внешне необратимом цикле Карно [c.180]

С учетом внешней необратимости цикл теплового двигателя изобразится контуром o.фi d a , а цикл теплового насоса — контуром 61/1 1/161. [c.195]

Другими словами, теоретический цикл теплосиловой установки есть внешне-необратимый цикл данной установки. [c.240]

При выводе выражения (1-20) мы ограничились внешней необратимостью цикла. Выражение (1-20) не изменится, если рассмотрению подвергается внутренняя необратимость. [c.43]

Очевидно, что коэффициент преобразования внешне необратимого цикла А-В-С-О-А равен коэффициенту преобразования вполне обратимого цикла Карно, у которого источники тепла имеют температуры, равные соответственно Т т и Т о. [c.48]

Такую замену внешне необратимого цикла циклом вполне обратимым, но реализуемым с источником и приемником тепла, имеющими более узкий интервал температур, мы в дальнейшем будем применять. [c.49]

Следовательно, в данном случае два фактора влияют на действительный холодильный коэффициент в противоположных направлениях. Приближение к элементарному циклу уменьшает внешнюю необратимость цикла (ввиду приближения к циклу Карно), но усиливает влияние внутренней необратимости (вследствие роста характеристики у). Это обстоятельство позволяет установить оптимальный (по значению действительного холодильного коэффициента) цикл. Для решения этой задачи перечислим, какие отклонения от теоретического цикла будут наблюдаться в действительности. [c.139]

К обратимый цикл Карно Л — внешне необратимый цикл Карно 5 — эталонный цикл Р — рабочий (действительный) цикл. [c.155]

При соблюдении полной обратимости цикл теплового двигателя изображается контуром а-Ь-с-й-а, а теплового насоса — контуром е- -к-1-е (рис. 8-4). С учетом внешней необратимости цикл теплового двигателя изобразится [c.219]

Если машина при заданных внешних условиях работает по некоторому циклу и получает при необратимом цикле то же количество теплоты Qi, что и при обратимом, тО, поскольку (см. [c.69]

В циклах, кроме внешней необратимости, может существовать еще и внутренняя необратимость трение, излучение в окружающую среду, волновые потери и т. д. Все эти потери приведут к дальнейшему уменьшению термического к. п. д. цикла. [c.70]

Из рис. 20.4 ясно, что внешнюю необратимость воздушного холодильного цикла можно понизить (и, следовательно, повысить холодильный коэффициент цикла), уменьшив при заданных температурах источников теплоты температуру конца процесса адиабатического сжатия Тт. е. понизив степень увеличения давления в компрессоре. [c.618]

Теплонасосная установка, которая служит в зимнее время для отопления курортного зала, использует в качестве источника теплоты морскую воду. При этом температура кипения хладагента в испарителе, обогреваемом морской водой с температурой 10 °С, равна О °С температура конденсации, при которой теплота передается обогреваемому воздуху, имеющему температуру 25 °С, равна 35 °С мощность привода установки 45 кВт. Определить тепловую мощность установки, если действительное значение отопительного коэффициента составляет 4,2. Как изменится тепловая мощность установки, если она будет работать по внутреннему обратимому циклу Карно при тех же температурных напорах в испарителе и конденсаторе Как изменится отопительный коэффициент, если устранить внешнюю необратимость в теплообменниках установки, работающей по обратному циклу Карно [c.156]

Термический КПД необратимого цикла Карно меньше КПД аналогичного обратимого цикла. Будем учитывать лишь внешнюю необратимость при подводе теплоты от горячего источника к рабочему телу и при отводе теплоты. Горячий источник с температурой Г, передает теплоту рабочему телу необратимо, т. е. под действием конечной разности температур АТ (рис. 3.8) максимальная температура в цикле соответствует необратимому изотермическому процессу, условно показанному пунктирной линией аЬ, и равна Т —АТ. С конечной разностью температур проходит и процесс ей отвода теплоты Таким образом, необратимый цикл [c.68]

Произвольный необратимый цикл может быть представлен совокупностью необратимых элементарных циклов Карно. Для этого произвольный цикл необходимо покрыть сеткой изотерм и адиабат, причем в Т — з-диа-грамме это прямоугольная координатная сетка. Каждая клетка представляет собой элементарный цикл Карно, а поскольку учитывается только внешняя необратимость (только при теплообмене с внешними горячими и холодными источниками, имеющими различную температуру в различных точках произвольного необратимого цикла), то внутренние клетки можно считать обратимыми элементарными циклами Карно. В этом случае для окаймляющих элементарных циклов Карно имеем (Л9 /7 ) + (Д< 2/Да )<0. а для внутренних элементарных циклов [c.69]

Следовательно, теплота необратимого процесса, разделенная на температуру источника теплоты, меньше теплоты обратимого процесса нс только по отношению к циклу в целом, но и для каждой точки, в которой отмечается внешняя необратимость. [c.72]

Вредное влияние необратимости процесса подвода тепла в цикле может быть уменьшено путем регенеративного подогрева рабочего тела. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим тепловой двигатель, в котором температура теплоотдатчика меняется в процессе подвода тепла. Пусть внешне необратимый цикл этого двигателя есть abed (рис. 9-14). Отвод тепла от теплоотдатчика происходит по линии АВ (от точки А до точки В), которая располагается тем положе, чем больше теплоемкость теплоотдатчика подвод тепла к рабочему телу осуществляется по линии dab. [c.351]

Такую замену внешне необратимого цикла циклом вполне 0 б рат1имым, но реализуемым с источниками тепла, имеющими более узкие интервалы температур, мы будем применять в дальнейшем. [c.23]

Степень внешней необратимости цикла может быть определена как отношение к. п. д. соответственного цикла Карно к к. п. д. Э1К1вивалентного цикла. [c.86]

Пусть цикл ab da (фиг. 3-21) представляет собой внешне-необратимый цикл, осуществляемый с двумя источниками тепла, имеющими температуры ti и 2- [c.78]

Сравним теперь внешне-необратимый цикл ab da с вполне обратимым циклом той же конфигурации (в котором, конечно, осуществляется регенерация тепла). [c.78]

Во внешне-необратимом цикле возможна регенерация тепла. Действительно, за счет отбора тепла на участке х т можно произвести п олный подогрев рабочего тела от точки а до точки X. Тепло, выделяющееся на участке сх, может быть использовано для частичного подогрева рабочего тела на участке xk. [c.78]

Цикл воздушной холодильной машины является внешне-необратимым циклом. Действительно, в холодильной установке теплообмен между источниками тепла и рабочим телом происходит при конечной разности температур. Так, например, в процессе 2-3 рабочее тело отдает тепло охлаждающей воде. Для того чтобы этот процесс был возможен, охлаждающая вода на входе в установку должна иметь температуру во всяком случае не выше Гз. Следовательно, предельная температура теплоприемника должна быть равна температуре Гз- В процессе 4-/рабочее тело получает тепло от охлаждаемого помещения. Если температура охлаждаемого помещения постоянна, то она не может быть ниже температуры tu которая, таким образом, представляет собой предельную температуру теплоотдатчика. Вследствие конечной разности температур при теплообмене между рабочим телом и окружающей средой или охлаждаемым помещением происходит потеря работоспособности в результате чего уменьшается холодапроизводи-тельность машины. [c.315]

Вредное влияние необратимости процесса подвода тепла в цикле может быть уменьшено путем регенеративного подогрева рабочего тела. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим тепловой двигатель, в котором температура теплоотдатчика меняется в процессе подвода тепла. Пусть внешне необратимый цикл этого двигателя есть abed (рис. 9-8), отвод тепла от теплоотдатчика происходит по линии В А, а под- [c.178]

Цикл реальной теплосиловой установки, в которой только процессы подвода и отвода тепла к рабочему телу рассматриваются как необратимые, но внутренне-равновесвые, а все остальные процессы считаются обратимыми (т. е. внешне необратимый цикл данной установки), называется теоретическим циклом. [c.185]

В гл. 9 было показано, что термический к. п. д. внешне-необратимого цикла можно повысить при помоищ регенерации тепла, если только в цикле есть участки, на которых рабочее тело получает и отдает тепло при одинаковых температурах. [c.224]

Порядок перехода и соответствующие циклы условно показаны в одной и той же Т, -диаграмме на рис. 6-9. Введем следующие обозначения Гх — температуры теплоприемника и источника тепла Гк, Г х — температуры конденсации и испарения в эталонном цикле Гд = /1 //д— коэффициент, учитывающий внешнюю необратимость цикла Ч э= /д/4 —коэффициент, учитывающий приближение эталонного цикла к необратимому циклу Карно т)е=/к//еКПД, учитывающий приближение рабочего ци ла к обратимому циклу Карно. [c.155]

Мы видим, что кольцо совершает необратимый цикл, поскольку его можно вернуть в первоначальное состояние только путем нагревания выше точки перехода. Незатухаюш ий ток в точке D (внешнее ноле в этой точке равно нулю) [c.619]

Если машина при заданных внешних условиях работает по некоторому циклу и получает при необратимом цикле то же количество теплоты Q , что и при обратимом, то, поскольку [см. (3.54)] работа W p за необратимый цикл меньше работы W обратимого цикла, к. п. д. необратимой машины г необр= hp/6i меньше к.п.д. обратимой машины rio6p= Q (вторая теорема Карно). [c.80]

Если рассматривать необратимый цикл между двумя источниками теплоты с температурами и Т , то внешняя необратимость будет соответствовать конечной разности температур между источниками теплоты и рабочим телом. Естественно предположить, что Тр-тела— = 7нагр а ур.тела = т холол j Поэтому интервал [c.70]

Таким образом холодильный коэффициент цикла зависит только от отношения давлений pilp . При постоянных температурах окружающей среды и охлаждаемой емкости рассматриваемый цикл является внешне необратимым. Это вызвано тем, что изобарные процессы теплообмена протекают при конечной разности температур, поэтому холодильный коэффициент этого цикла по сравнению с холодильным коэффициентом цикла Карно меньше. [c.181]

Первые два вида потерь связаны с процессом теплоооб[лена при конечной разности температур. При этом в рабочем теле не будет равновесного состояния во всей массе и цикл будет в е ш н е необрати м. (При внешне необратимых процессах состояние рабочего тела в каждой точке мало отличается от равновесного и характеризуется определенными значениями термодинамических параметров так же, как это имеет место в равновесных процессах.) [c.187]

Из рис. 8.41, б ясно, что внешнюю необратимость BOSAyoJHoro холодильного цикла можно понизить (и, следовательно, повысить холодильный коэффициент цикла), уменьшив при заданных температурах источников теплоты температуру конца процесса адиабатического сжатия т. е. понизив степень увеличения давления в компрессоре. При этом некоторому оптимальному значению температуры Га будет соответствовать максимальное значение действительного холодильного коэффициента. [c.556]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...