Принцип адиабатной недостижимости

ПРИНЦИП АДИАБАТНОЙ НЕДОСТИЖИМОСТИ И ВТОРОЕ НАЧАЛО ДЛЯ РАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ. [c.55]

Принцип адиабатной недостижимости и второе начало для равновесных процессов. [c.45]

Термически однородная система — система, все части которой имеют одинаковую температуру (т. е. система, в которой отсутствуют теплонепроницаемые (адиабатные) перегородки). Для термически неоднородной системы принцип адиабатной недостижимости, вообще говоря, не выполняется ( ). [c.45]

Принцип адиабатной недостижимости 45 [c.309]

Принцип адиабатной недостижимости. [c.39]

Вблизи каждого состояния термически однородной системы существуют состояния, недостижимые адиабатным путем. Это утверждение носит название принципа адиабатной недостижимости Каратеодори. [c.40]

Из принципа адиабатной недостижимости следует, что [c.40]

Принцип адиабатной недостижимости Каратеодори 40 [c.460]

Легко заметить, что положение о существовании температуры t у всякой равновесной системы можно сформулировать в виде принципа изотермической недостижимости около каждого состояния равновесной системы существуют такие состояния, которые недостижимы изотермически (т. е. при условиях, когда система все время находится в тепловом контакте с термостатом). Действительно, из состояния системы с температурой / = ] нельзя изотермически перевести систему в состояние с температурой t = t2. Аналогично этому, невозможность адиабатно (т. е. в условиях, когда система теплоизолирована) перевести равновесную систему из состояния 1 в некоторое состояние 2 означает, что в состоянии 1 система имеет значение некоторой функции состояния a = Ti, а в состоянии 2 — <з = <32Ф<Зх, причем эта функция при адиабатных равновесных процессах не изменяется (da = 0 при bQ = 0). [c.56]

Принцип адиабатической недостижимости справедлив и для необратимого адиабатного процесса, однако в этом случае существует и область достижимых состояний (вне обратимой адиабаты). [c.89]

По принципу Каратеодори не только вблизи, но и сколь угодно вдали от любого равновесного состояния термически однородной системы существуют состояния, в которые нельзя попасть при помощи адиабатного процесса, поскольку при этом процессе система проходит только через состояния с одинаковой энтропией и поэтому все другие состояния (независимо от их близости или дальности) для нее недостижимы. [c.349]

Принцип недостижимости абсолютного нуля температуры, Изображая энтропийную диаграмму процессов охлаждения методом адиабатного размагничивания до значения температуры Г = 0 К (рис. [c.364]

Физический смысл принципа адиабатной недостижимости состоит в утверждении, что у всякой равновесной системы существует некоторая новая функция состояния сг = ст(й1, а t), которая при равновесных адиабатных процессах не изменяется [а ах, а /) = onst при адиабатных процессах]. В этом можно убедиться, исходя из следующих соображений. [c.56]

Установление на основании принципа адиабатной недостижимости существования такой новой функции состояния а(й1,. .., t) приводит к тому, что пфаффова форма для элементарного количества теплоты 5Q, которая, согласно первому началу, не является полным дифференциалом, всегда имеет интегрирующий множитель, т. е. является голономной . [c.56]

Из принципа адиабатной недостижимости, как мы видели, следует голономность дифференциальной формы 5Q, т. е. существование у выражения для равновесного элемента теплоты 5Q интегрирующего делителя X (или множителя 1/Х.). Покажем, что среди этих интегрирующих делителей X. есть такой, который зависит только от температуры [Х = ф( )] и определяет энтропию [c.58]

В случае термически неоднородной равновесной системы принцип адиабатной недостижимости, а следовательно, и голономность могут не иметь [c.305]

Из принципа адиабатной недостижимости, как мы видели, следует голономность дифференциальной формы SQ, т. е. существование у выражения для равновесного элемента теплоты 6Q интегрирующего делителя X (или множителя JK). Покажем, что среди этих интегрирующих делителей ik есть такой, который зависит только от температуры [Л.=ф(0] и определяет энтропию 6QI(f t) =dS системы, и что числовое значение этой функции от такого выбора не зависит, хотя вид функции ф( ) связан с выбором эмпирической температуры t. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...