Завихренность Закон стенки

При увеличении скорости течения жидкости в трубе возникают завихрения, которые нарушают ламинарное течение жидкости. Подкрашенная струя разрывается, и краска перемешивается в трубе (рис. 333, б). Такое течение называется турбулентным. При турбулентном течении падение давления в трубе резко возрастает — оно оказывается пропорциональным уже не скорости течения (закон Пуазейля), а квадрату скорости. Изменяется и распределение скоростей по сечению трубы. Скорости гораздо быстрее растут у края трубы и мало изменяются в средней части. Градиент скорости у стенок трубы оказывается очень большим. [c.553]

Эти завихрения могут быть неустойчивыми или устойчивыми и удерживаться на одном месте в зависимости от формы камер до и после рабочей щели золотника, от свойств жидкости и от условий течения. Если завихрения неустойчивы, струя также будет неустойчивой, она может выбирать направление по закону, описываемому в упрощенной теории Мизеса, может колебаться от одной стенки камеры к другой [1], принять какое-то направление или колебаться между двумя иди несколькими предпочтительными направ- [c.249]

В 80—90-е годы появились работы Жуковского о движении тела в жидкости — проблема, которой до него занимались Пуассон, Стокс, Клебш, Томсон и Тэт, Кирхгоф и др. В работе О парадоксе Дюбуа (1891) Жуковский дал физическое объяснение зтому парадоксу. С точки зрения общих законов механики безразлично, движется ли тело в неподвижной жидкости, или тело неподвижно, а движется жидкость. Тем не менее Р, Дюбуа (1818— 1896) в 1879 г. экспериментально показал, что силы, действующие на тело в том и другом случаях, различны. Оказалось, что сопротивление неподвижной пластинки в жидкости, движущейся с некоторой скоростью, будет больше сопротивления, испытываемого пластинкой, движущейся с той же скоростью в неподвижной жидкости. Это расхождение Жуковский объяснил тем, что при движении реальной жидкости всегда возникают завихрения у стенок, на свободной поверхности и т. д. В подтверждение своего объяснения Жуковский сконструировал прибор, с помощью которого показал, что при отсутствии завихрений в жидкости давления в обоих случаях будут одинаковы. Заметим, что проблему движения твердого тела в жидкости в те же годы и позднее изучал также [c.268]

Разберем более подробно первое требование. Хорошее смешение жидкого топлива с воздухом возможно только при испарении горючего, так как всякое чисто механическое перемешивание топлива даже в виде очень малых капелек с воздухом, с точки зрения химического соединения молекул, при сгорании не может быть признано удовлетворительным. Следовательно, горючее должно испариться. Испарение может происходить или в самом карбюраторе и всасываюгцей трубе за счет охлаждения входящего воздуха, или в самом двигателе при соприкосновении с горячим впускным клапаном, со стенками цилиндра и далее во время процесса сжатия. Опыт показывает, что в том случае, когда испарение до двигателя с достаточной полнотой произойти не может, работа двигателя становится неэластичной, т. е. двигатель неустойчиво изменяет режим работы и, кроме того, приходится работать на очень богатой смеси. Падо думать, что скорость диффузии совершенно недостаточна для проникновения паров топлива во всю массу воздуха и только при всасывании и прохождении через впускной клапан, когда имеются большие скорости в потоке воздуха, в то же время, несомненно, завихренного, может произойти хорошее смешение. В случае испарения жидкости внутри цилиндра, вероятно, смесь получается неоднородной во всей массе, а часть топлива остается совсем несгоревшей. Найдем условие, при котором топливо может полностью испариться за счет тепла всасываемого воздуха. На основании нашего опыта это условие по возможности всегда должно быть выполнено, хотя повторяем, что оно не является необходимым условием возможности работы мотора. Вообразим смесь, состоягцую из воздуха в количестве Со и паров топлива веса Ст, тогда парциальное давление паров горючего определится по закону Дальтона [c.203]

Уравнения (6.33), (6.34) позволяют рассчитывать динамику плоских завихренных течений в односвязных областях с твердыми границами с учетом генерации завихренности при отрывном обтекании острых кромок. Кроме того, в силу гамильтоновости уравнений движения вихревых частиц (см. (6.10)) в случае, когда dup/dt = 0, в дискретной модели выполняется закон сохранения энергии pH = onst. Если движение происходит вблизи плоской бесконечной стенки или в бесконечном канале, то из гамильтоновости системы следует закон сохранения проекции импульса на линию границы [c.334]

По = 16 щ = 4 б о = = 0,2). Если радиус окружности р (на которой в на-чшпзный момент времени располагались центры вихрей, моделирующих возмущения поля завихренности) мал, то эти вихри быстро перемешиваются и слабо воздействуют на основной вихрь. В случае расположения их вблизи стенок трубы (р > 0,7) значительного смещения основного вихря от центра не может быть в силу действия закона сохранения момента импульса - вихрям с отрицательными циркуляциями некуда далее смещаться. [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...