Цилиндр с произвольной формой сечения

Обращаясь к формуле (7) 60, допустим, что цилиндр с произвольной формой сечения движется с единичной скоростью параллельно оси х. Беря начало внутри контура и записывая [c.116]

Этот результат представляет собой частный случай общей теоремы Н. Е. Жуковского о подъемной силе, доказанной им в 1904 г. для цилиндра с произвольной формой поперечного сечения. Мы изучим эту теорему в дальнейшем она является основной при определении подъемной силы профиля крыла. [c.196]

Блазиус в названной работе применил эти уравнения к случаю цилиндра (произвольной формы сечения), расположенного симметрично по отношению к скорости потока, и затем далее более подробно рассмотрел частный случай кругового сечения. При установившемся режиме было найдено, что отрыв происходит где-то около 90° от передней точки застоя, С другой стороны, если цилиндр приходит в движение из состояния покоя либо внезапно, либо с постоянным ускорением, отрыв начинается при 180° и затем переходит вперед. В последнем случае он установил формулу для сопротивления, обусловленного отчасти нормальными давлениями, а отчасти тангенциальными напряжениями ). [c.869]

Простейший пример такого рода можно рассмотреть на основе результатов предыдущего параграфа. Пусть тонкая пластина произвольной формы в плане подвергнута действию равномерно распределенного усилия р, нормального к ее контуру Г (рис. 8.13.2). Если пластина не имеет вырезов, в ней возникает напряженное состояние 0ц = 022 = р, 033 = 012 = 023 = 031 = 0. В плоскости XiX все оси — главные, и на любой площадке, параллельной оси Хз, нормальное напряжение есть р, а касательное равно нулю. Предположим теперь, что в пластине сделано отверстие радиусом а, и найдем распределение напряжений. Прежде чем решать эту задачу, заметим, что схема, изображенная на рис. 8.13.2, может быть применена и к другой задаче. Пусть мы имеем дело не с тонкой пластиной, а с очень длинным цилиндром, фигура на рис. 8.13.2 представляет его поперечное сечение. К боковой поверхности цилиндра приложены нормальные усилия р, равномерно распределенные по всей поверхности. Вдоль оси цилиндра просверлено отверстие по всей длине. По-прежнему, если отверстия нет, то Оц = 022 = р, О12 = О23 = О31 = О, но напряжение Озз О, оно найдется из условия сохранения плоских сечений. Для нахождения Озз нужно оговорить, чему равна сила, приложенная к торцам и растягивающая либо сжимающая цилиндр. В том и другом случае распределение напряжений Оц и 022 будет одним и тем же. Внешняя нагрузка такова, что в теле нельзя указать предпочтительного направления, поэтому распределение напряжений осесимметрично и дается формулами (8.12.7). Для определения констант получаются следующие условия Ог = О при г = я, Qr- р при г ->оо. Отсюда [c.272]

Пример 2. Цилиндр с сечением произвольной формы качается на горизонтальной плоскости, совершая небольшие колебания около положения равновесия [c.170]

Дифракция и излучение звука импеданцным цилиндром с произвольной формой поперечного сечения [c.39]

В [1] при исследовании конвективных движений в подогреваемой снизу пористой среде, заполняющей горизонтальный цилиндр с произвольной формой поперечного сечения, было обнаружено, что в результате первого бифуркационного перехода возникает однопараметрическое семейство устойчивых стационарных режимов. Некоторые результаты [1] повторены в [2], где также исследовались возможные движения жидкости, соответствующие устойчивым режимам семейства вблизи бифуркации рождения кривой стационаров. Как показано в [3], специфические явления перехода от механического равновесия к семействам стационарных конвективных режимов в этой задаче объясняются теорией косимметрии. [c.53]

О связи между решениями задач дифракции для лниейных и точечных источников. Между решениями задач дифракции звука для линейных и точечных источников существует простая связь, которая позволяет сразу записать решение одной из этих задач, если известно решение другой. Рассмотрим случаи, изображенные на рис. 3.4. На рис. 3.4, а показан бесконечный в направлении оси г линейный пульсирующий источник Ао, излучающий звук в присутствии некоторой отражающей поверхности. Поверхность является цилиндрической с произвольной форме поперечного сечения и бесконечной в направлении оси 2. В частном случае поверхность может иметь форму клина или полуплоскости с ребром, параллельным оси г. Источник может находиться и на самой поверхности. В последнем случае получится задача об излучении звука цилиндром. В связи с тем, что поле не зависит от координаты г, точку наблюдения А можно расположить в плоскости ху. Будем обозначать все величины для двумерного и трехмерного случаев верхними индексами 2 и 3 соответственно. Звуковые давления, излучаемые источниками 4о, в двумерном и трехмерном случаях при отсутствии отражающей поверхности можно представить через соответствующие функции Грина для свободного пространства [c.150]

Цилиндрические поверхности различают также по форме их н о р м а л ь-н ы X сечений. Нормальным сечением цилиндрической поверхности называется кривая, которую мы получим, пересекая ее поверхность плоскостью, перпендикулярной образ ющей. Если это сечение — окружность, то мы имеем обычный круговой цилиндр только, может быть, в произвольном положении и с наклонными основа1шямн. Если нормальное сечение — эллипс, то это будет [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...