Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Метод последовательных приближени

Решение таких задач находится методом последовательных приближений. Вначале для расчета значений си и aj приходится задаваться температурами поверхностей трубы из условия I > /с > t 2> /ж2. причем разность соседних температур тем больше, чем больше термическое сопротивление между ними. Исходя из этого принимаем / i=85,5° /е2 = 85°С.  [c.99]

Теплофизические свойства теплоносителей и теплоизоляторов зависят от температур, большинство из которых в начале расчета неизвестны, поэтому ими приходится задаваться и расчет проводить методом последовательных приближений.  [c.102]


Одним из методов поверочного расчета является уже упоминавшийся метод последовательных приближений. Для этого задаются конечной температурой одного из теплоносителей, по уравнению теплового баланса рассчитывают конечную температуру второго и проводят конструктивный расчет. Если полученная в результате площадь F не совпадает с площадью поверхности имеющегося теплообменника, расчет проводят вновь, задаваясь другим значением температуры теплоносителя на выходе. Большую помощь при выполнении поверочного расчета может оказать ЭВМ, резко сни-  [c.109]

Объемы смеси для данного состава можно определить методом последовательных приближений из уравнения состояния Ван-дер-Ваальса при 400 °К и 20 атм, используя постоянные для смеси, вычисленные по уравнениям (7-58) и (7-59). Например в растворе, содержащем 20% (мол.) этана и 80% (мол.) гептана,  [c.227]

Если неизвестна либо температура, либо давление, величины коэффициентов распределения нельзя определить непосредственно и задачу следует решить методом последовательных приближений. В этом случае состав одной фазы и температура или давление должны быть заданы для определения всей системы.  [c.279]

Если константы справедливы для всей области температур, коэффициенты активности для других составов жидких фаз можно определить из уравнений (8-106) и (8-107). Поскольку коэффициенты активности для обоих компонентов при данном составе жидкости известны, соответствуюш,ую температуру системы вычисляют методом последовательных приближений при условии, что  [c.284]

Определить температуру системы по методу последовательных приближений можно во многих случаях путем деления уравнения (9-50) на уравнение (9-49) и решением относительно у .  [c.284]

Если каждая фаза образует идеальный раствор и известны темпе-ратура и давление, отношение -j- можно определить непосредственно, не применяя метод последовательных приближений.  [c.288]

В этом случае температура равновесия неизвестна, ее и состав жидкой фазы следует определить методом последовательных приближений.  [c.288]

Пример 6. Определить состав пара, который будет в равновесии с жидкой фазой, содержащей 30% (мол.) изобутана и 70% (мол.) гексана при 200 °F (93,3 °С). В этом случае давление неизвестно, его и состав паровой фазы следует определить методом последовательных приближений.  [c.289]

Решая уравнение (10-36) методом последовательных приближений, вычисляем т  [c.302]

Решая уравнение (10-36) методом последовательного приближения для m с этими значениями k, получаем, что  [c.302]

Решением уравнения (10-33) методом последовательных приближений для т получаем, что т = 0,75.  [c.303]

Решая уравнение (10-37) для т методом последовательных приближений, получаем, что т = 0,883.  [c.304]

Так как в рассматриваемой задаче среднеарифметическое 3 ia-чение температуры воды <ж неизвестно, то можно задаться температурой воды на выходе imi и провести расчет методом последовательных приближений.  [c.81]

Примечание. Для определения расхода воды необходимо рассчитать значение коэффициента теплоотдачи и температуру воды на выходе из канала 2 и t-ял, которые в свою очередь зависят от расхода воды. Поэтому задачу можно решить методом последовательных приближений, задаваясь скоростью движения воды в канале в пределах а1 = 3-н6 м/с.  [c.94]


Дальнейшие уточнения методом последовательных приближений дают окончательно ai,i = 141 Вт/(н -°С) и/с = 206°С.  [c.119]

Так как значения коэффициентов теплоотдачи ео стороны пара и воды зависят от температур соответствующих поверхностей трубки, а эти температуры нам неизвестны, то расчет можно провести либо методом последовательных приближений, задаваясь соответствующими температурами, либо графоаналитическим методом. Решим задачу графоаналитическим методом.  [c.161]

Для расчета коэффициента теплоотдачи к внешней поверхности трубки при конденсации пара необходимо знать температуру внешней поверхности стенки t i и высоту трубки Н. Так как значения этих величин неизвестны, то расчет проводим методом последовательных приближений. Определяем среднелогарифмический температурный напор  [c.226]

Для определения температуры стенки нужно знать местный коэффициент теплоотдачи, значение которого согласно формуле (5-17) зависит от искомой температуры стенки. Поэтому расчет проводим методом последовательных приближений, решая совместно (5-17) и выражение  [c.237]

Для вычисления Р необходимо знать о — скрытую теплоту испарения при абсолютном нуле, 8ж(Т) и Уж(Т)—энтропию и объем моля жидкости, член г(Т), описывающий отклонения свойств пара от свойств идеального газа посредством вириальных коэффициентов и величину химической константы 0, вычисляемой в статистической механике. В принципе возможно найти численные значения зависимости давления от температуры по уравнению (2.5) методом последовательных приближений, начиная с экспериментальных значений е(Т ), 8ж(Т), Уж(Т) и значения Ьо, полученных по одной экспериментально найденной паре чисел Р и 7. На практике, однако, такой метод ограничен областью малых давлений, поскольку последние три члена в уравнении (2.5) и связанные с ними погрешности быстро растут при увеличении Т. Таким образом, существует интервал средних давлений, где теоретически рассчитанная по уравнению (2.5) и эмпирическая шкалы имеют сравнимую точность. Численное значение о  [c.70]

Решение этой системы выполняют методом последовательных приближений, так как, не зная размеров труб или идущих по ним расходов, нельзя точно определить коэффициенты сопротивления Я,- и в этих трубах. Для решения в первом приближении принимают, что в трубах имеет место квадратичный закон сопротивления и значения Я, и ф/, определяются только относительной шероховатостью труб (см. гл. VII и IX).  [c.268]

Расход (Зз определяем методом последовательных приближений из уравнения Бернулли для третьей трубы  [c.282]

Значение энтальпии i,< непосредственно определено быть не может, так как обычно неизвестна величина критического давления. Поэтому рекомендуется параметры пара в критическом сечении определять с некоторой погрешностью, используя зависимости, справедливые для идеального газа методом последовательного приближения.  [c.213]

При поверочном тепловом расчете исполненных подшипников (параметры которых необязательно выбраны из условия = 0,3) среднюю те.мпературу г р масляного слоя определяют методом последовательного приближения. Задаются предположительным значением ( .р, определяют  [c.359]

Тепловой расчет ведут методом последовательного приближения. Задаются пробным значением средней температуры масляного слоя, находят (для заданного сорта масла) рабочую вязкость масла и вычисляют секундное тепловыделение по формуле (154).  [c.428]

В реальных условиях поправка заметно меньше, так как часть влаги уносится с подогретыми массами газа, а часть влаги в паровой фазе покидает трубу с охлажденным потоком. Вторую составляющую, предполагая состояние насыщения в уходящих охлажденных газах, рассчитывают методом последовательных приближений, задаваясь величиной (лТ )д и по известным давлению Д  [c.63]

Объем при начальных и конечных условиях определяют из уравнения Ван-дер-Ваальса методом последовательных приближений. Значение у, удовлетворяюшее уравнению Ван-дер-Ваальса при 373 °К и 1 атм, равно 30,50 л1моль тогда ( / i —  [c.168]

Результаты таких вычислений, основанные на использовании уравнения Ван-дер-Ваальса, показаны на рис. 56, где фугитивности компонентов этана и гептана представлены в зависимости от концентрации этана при температуре 400 °К и давлении 20 аггил. Графическим методом последовательных приближений найдено, что фазовые составы, которые удовлетворяют критерию равновесия, определяются содержанием 0,22 мольных долей этана в жидкой фазе и 0,58 мольных долей этана в паровой фазе. Экспериментальные данные показывают, что реальные составы содержат 0,20 мольных долей этана в жидкой фазе и - 0,85 мольных долей этана в паровой фазе.  [c.275]

Аналогичные вычисления, выполненные для различных смесей углеводородов, подобных рассмотренной в примере 1, с использованием уравнения состояния Бенедикт — Вебб — Рубина, показывают хорошее совпадение рассчитанных величин с экспериментальными данными. Для характеристики многокомпонентной системы недостаточно знать только температуру и давление. Если известны состав одной фазы, а также температура или давление, точные вычисленн5 методом последовательных приближений непригодны. Для случаев, когда известны экспериментальные данные по температуре, давлению и составу, коэффициент распределения для каждого компонента вычисляют для концентрации, определенной экспериментально с помощью уравнения (8-84) и соотношения  [c.276]


Для определения Е использовался метод последовательного приближения. Уже первое приближение — подсчет выражения (7-21) по о, далее определение Опр по зависимости (7-20), а затем оценка Е по Опр — давало достаточно хороший результат. Это объясняется применением сравнительно толстых и коротких ребер. Для чистого воздуха три Дн/Лвн = 2,4н-3 Dt = 28- 42 мм, feop = 3,33- 5,63 LIDt = = 64н-100 Re = 6 000ч-12 ООО получено  [c.241]

Для выполнения расчета по формуле (5-3) необходимо знать температуру reitKH i . Поэтому расчет выполняем методом последовательных приближений.  [c.73]

Далее необходимо вычислить произведение (GrPr)r. Так как нам неизвестно значение температуры воды на выходе tmi и, следовательно, нельзя найти ее среднюю температуру /, то задачу решаем методом последовательных приближений.  [c.79]

Для расчета те1ГЛ00тдачн необходимо 3H iti, среднюю по длине трубы температуру жидкости. Так как температура воды на выходе из трубы неизвестна, то задачу ренгаем методом последовательных приближений.  [c.92]

Задача решается методом последовательных приближений. При ламинарном режиме расход определяется из формулы (IX—22), в которой последовательными при-бли>5<ениямн уточняются выбранные значения эквивалентных длин местных сопротивлении и приведенной длины трубопровода Ь.  [c.236]

Так как расходы в трубах являются в этой задаче искомыми неизвестными и, следовательно, значения коэф-фиииентов сопротивлений труб заранее точно определить нельзя, аналитическое решение проводится методом последовательных приближений.  [c.274]

Кольцевой разветвленный участок представляет собой в. простейшем случае две параллельные трубы между узлами Л и б с одной или несколькими перемычками, соединяющими промежуточные сечения этих труб (рис. X—13). По перемычкам некоторое количество жидкости перетекает из одной трубы в другую. Направление по- а тока в перемычке опреде- — ляется величинами напоров в соединяемых перемычкой сечениях. Жидкость может подаваться в кольцевой разветвленный участок или отбираться из него через узлы Л и В смыкания участка е подводящей и отводящей трубами или через узлы К н В на концах перемычек. При аналитическом расчете трубопровода с кольцевыми участками применяют метод последовательных приближений. Например, если при заданных размерах труб кольцевого участка известны величины притока и отбора жидкости в узлах и требуется ( иределнть расходы в трубах, то в качестве первого приближения эти расходы задают удовлетворяющими условиям баланса расходов в узлах. Затем выбирают первое замкнутое кольцо разветвленного участка, н д.т.я всех входящих в него труб вычисляют потери напора. Расходы считаются заданными правильно, если алгебраическая сум.ма потерь напора в кольце равна нулю. В про-тпином случае следует повторять выкладки при измененных расходах в трубах  [c.277]


Смотреть страницы где упоминается термин Метод последовательных приближени : [c.262]    [c.276]    [c.279]    [c.285]    [c.287]    [c.291]    [c.127]    [c.127]    [c.226]    [c.12]    [c.70]    [c.105]    [c.139]    [c.108]   
Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.97 , c.238 ]

Теория движения искусственных спутников земли (1977) -- [ c.98 , c.107 , c.166 ]

Колебания в инженерном деле (0) -- [ c.148 , c.289 ]



ПОИСК



274 — Определение методом последовательных приближений

336 - Метод последовательных приближений 335 - Метод Ритца 336, 337 - Метод Рэлея 337 - Разделение переменных

342—351 — Расчет методом линейной аппроксимации 342—345 — Расчет методом последовательных приближений 347—350 — Пример расчета

Быстросходящийся метод последовательных приближений

Графическая форма метода последовательных приближений формами колебаний — метод Стодолы

Диски переменной толщины — Определение напряжений и деформаций 327 333 — Расчет методом линейного аппроксимирования 327—330 — Расчет методом последовательных приближений

Диски переменной толщины — Определение напряжений и деформаций 327 333 — Расчет методом линейного аппроксимирования 327—330 — Расчет методом последовательных приближений деформации 325—327 — Температурные напряжения

Диски переменной толщины — Определение напряжений и деформаций 327 333 — Расчет методом линейного аппроксимирования 327—330 — Расчет методом последовательных приближений по разрушающим оборотам 333 Расчет

Диски турбомашии Давление контактное Метод последовательных приближений

Дифференциальные уравнения равновесия, выраженные в перемещениях при переменном нагружении. Метод последовательных приближений

Исходные уравнения в методе последовательных приближений

Колебаияя свободные, метод последовательных приближений

Колебаияя свободные, метод последовательных приближений нелинейные, численное решение

Колебаияя свободные, метод последовательных приближений с вязким сопротивлением

Метод Афанасьева расчета коэффициентов последовательных приближений

Метод Афанасьева расчета последовательных приближений

Метод Бернулли последовательные приближения

Метод Определение метода последовательных приближений

Метод Рэлея и последовательные приближения

Метод двух последовательных приближени

Метод дополнительных деформаций последовательных приближени

Метод допускаемых напряжений переменных параметров упругости — Описание 136—138 — Переменные параметры упругости 136 Процесс последовательных приближений

Метод последовательных приближений

Метод последовательных приближений

Метод последовательных приближений для слабо отражающих слоев

Метод последовательных приближений и условия применимости

Метод последовательных приближений при уточнении формул теории малых возмущений

Метод последовательных приближений решения уравнений пограничного слоя

Метод последовательных приближений формами колебаний

Метод последовательных приближений формами колебаний — метод итераций

Методы последовательных приближений Романов)

Мюллера метод последовательных приближени

Напряжения Определение метода последовательных приближений

Некоторые соображения о сходимости метода последовательных приближений

О применении метода последовательных приближений к решению задач упругости

Основы метода последовательных приближений

Последовательность

Последовательность Последовательность

Приближенные методы определения собственных частот систем с конечным числом степеней свободы ОСНОВНАЯ ЧАСТОТА Метод последовательных приближений формами колебаний

Приложение метода последовательных приближений к задачам о свбодных колебаниях

Применение метода вихревых особенностей для расчета плоских кавитационных печений. Численное решение интегральных уравнений с помощью метода последовательных приближений

Применение метода последовательных приближений

Расчет доногопролетной тонкостенной рамы на кручение по методу последовательных приближений

Расчет плоских рам из тонкостенных элементов по методу последовательных приближений

Расчет рам с несмещаемыми узлами методом последовательных приближений

Решение уравнения (3.1.1) методом последовательных приближений

Уравнения Интегрирование методом последовательных приближений

Формулировка согласованной модели и модифицированного метода последовательных приближений



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте