Энтальпия паров водяных насыщенных

Пользуясь диаграммой гх водяного пара, определить энтальпию пара а) сухого насыщенного при давле- [c.192]

Здесь — энтальпия перегретого водяного пара на выходе из котла (при давлении Pi и температуре Г ) — энтальпия воды на входе в котел, т. е. на выходе из насоса (при давлении и.температуре Т ) — энтальпия влажного пара на выходе из турбины, т. е. на входе в конденсатор (при давлении и степени сухости а ), а — энтальпия воды на выходе из конденсатора (она равна энтальпии воды на линии насыщения V при температуре насыщения Т , однозначно определяемой давлением р ). [c.362]

Чтобы выполнить расчеты по изменению состояния такой смеси, необходимо иметь данные о термодинамических свойствах пара необходимо знать, по крайней мере, зависимость между параметрами на линии насыщения и величину энтальпии пара. Для водяного пара это легко находится по соответствующим таблицам. Но для большинства жидкостей таких данных о парах нет или их трудно бывает найти. Поэтому приходится прибегать к более или менее приближенным эмпирическим зависимостям следующего вида [c.10]

В области состояний паровоздушной смеси предполагалось, что воздух и пар достаточно строго подчиняются законам идеальных газов. В действительности, когда водяной пар в области высоких температур приближается путем изотермического сжатия к состоянию насыщения, его свойства начинают резко отклоняться от свойств идеального газа. Энтальпия пара значительно снижается, а относительная влажность намного отличается от отношения [c.148]

Лвт = 1,006-20 + 0,014(4,186-20 + 2453,26) + 0,004-4,186-20 = 55,97 кДж/кг. Энтальпия сухого воздуха составляет 35,95%, водяного насыщенного пара 63,46%, а капельной влаги 0,59% от энтальпии водяного тумана. [c.96]

При использовании допущения отсчёт энтальпии перегретого водяного пара осуществляют от состояния насыщения при температуре = 0°С [c.101]

Энтальпия кипящей жидкости определяется по давлению или температуре и берется из таблиц насыщенного водяного пара. [c.178]

Вода поступает в ртутный конденсатор с температурой насыщения при давлении в конденсаторе = 0,004 МПа. Ее энтальпия при этом i h,o2 = 121,4 кДж/кг. Энтальпия водяного пара i h,oi = 2801 кДж/кг. Таким образом, каждый килограмм воды в конденсаторе получает [c.258]

Для водяного пара может быть взята из таблиц водяного пара. Таким образом, энтальпия влажного насыщенного пара равна [c.122]

Характер влияния давления на энтальпию наглядно показан на рис. 1.29, где в /г, р-координа-тах изображены изотермы для водяного пара. Изотермы идеального газа изображались бы в этой диаграмме в виде горизонтальных прямых. Для реальных же веществ наблюдается существенное отклонение от такого изображения. Для жидкости при низких температурах энтальпия с повышением давления все время возрастает. При увеличении температуры характер изотерм изменяется — на них появляются минимумы. Для воды наименьшей температурой, при которой,на изотерме существует минимум, совпадающий с кривой насыщения, является значение 247,4 °С. С повышением температуры давление, при котором наблюдается минимум, быстро возрастает. [c.44]

Энтальпии воды на кривой насыщения и сухого насыщенного водяного пара при разных давлениях представлены на рис. 6-46. [c.253]

Пар имеет постоянное давление 0,2 — 4 МПа и соответствующую (для насыщенного пара) температуру, а также большую (в несколько раз), по сравнению с водой, удельную энтальпию. При выборе в качестве теплоносителя пара или воды учитывается следующее. При транспортировании пара имеют место большие потери давления и теплоты, поэтому паровые системы целесообразны в радиусе 6—15 км, а водяные системы теплоснабжения имеют радиус действия 30 — 60 км. Эксплуатация протяженных паропроводов очень сложна (необходимость сбора и перекачки конденсата [c.381]

Для выбранного типа паровых котлов по давлению необходимо найти энтальпии насыщенного пара 1"м, кДж/кг (ккал/кг), конденсата 1к, кДж/кг (ккал/кг), или температуру конденсата с помощью таблиц термодинамических свойств водяного пара. [c.296]

Свойства воды и водяного пара на линии насыщения. Приведенные здесь таблицы теплофизических свойств воды и водяного пара на линии насыщения подготовлены А. А. Александровым и М. С. Трахтенгерцем по данным [1, 5, 7, 19]. Таблицы П. 1.1, П.1.2 получены расчетом по соответствующим соотношениям. Отклонения полученных значений от рекомендованных составляют температура насыщения до 0,02 К удельный объем до 0,05% энтальпия до 0,2 кДж/кг удельный объем воды до 0,08% энтальпия пара до 0,9 кДж/кг удельный объем пара до 0,1% теплоемкость воды до температуры 350 °С до 0,15% свыше 350 °С до 1—2% теплоемкость пара до температуры 360 С до 0,2% при температуре 373 °С до 10—12% динамическая вязкость воды при температуре до 330 °С — до 0,3%, при 330—370 С до 0,8%, при более высоких температурах до 6% динамическая вязкость пара при температуре до 300 °С — до 0,3%, при температурах от 300 до 350 °С до 0,5%, от 350 до 370 °С до 0,1%, свыше 370 °С до 6% теплопроводность воды до 0,6% теплопроводность пара при температурах ниже 340 °С до 0,7%, при более высоких температурах до 3% коэффициент поверхностного натяжения при температурах ниже 260 °С до 0,1%, при более высоких температурах (до 365 °С) до 4%. [c.199]

При меньшей температуре перегретого пара, например 350° С, тепловая нагрузка пароперегревателя, определяемая как разность энтальпии перегретого и насыщенного пара при том же давлении, значительно уменьшается и составляет 739,1—668,7 = 70,4 ккал1кг. Количество тепла, воспринятое самим котлом при меньшем давлении, наоборот, должно увеличиваться. Например, при давлении а котле 15 кГ/с>1 даже при подогреве воды в водяном неотключае-мом экономайзере до температуры кипения (около 200° С) I кг вырабатываемого в котле пара должно быть сообщено 667,1—204 = =463,1 ккал кг (204 — энтальпия кипящей воды при 16 ат). [c.110]

Так, например, в исследованиях Коха (1932) производились измерения теплоемкости Ср водяного пара для давлений от 120 до 200 ат и температур от насыщения до 450 С. В исследованиях Смита и Кейса (1933) определялись удельные объемы водяного пара для давлений и температур до 360 ат и 460° С. В исследованиях Гавли-чека и Мишковского (1936) вычислялась энтальпия пара в области давлений 25—250 ат при температурах от 200 до 550° С и в области давлений 275—400 ат при температурах от 350 до 500° С. Ими же определялась теплоемкость Ср пара при давлении от 100 до 400 ат и температурах от 300 до 450° С. [c.312]

Обозначения — производительность котла с энтальпией пара 2,67 МДж/кг (640 ккал/кг). Як — суммарная площадь поверхности нагрева котла, экранов и перегревателя, м2, Гнас температура насыщения водяного пара, °С [c.324]

По таблицам водяного насыщенного пара находим при давлении пара 93 его температура in=97° энтальпия пара = 2670 кбж1кг (638 ккал1кг) теплосодержание конденсата = 410 кдж/кг (97,1 ккал/кг). [c.458]

Значения i", г, г, v и v берутся из таблиц водяного пара. В критической точке эптальпия сухого насыщенного пара равна энтальпии жидкости. [c.179]

Па рис. 19-16 представлена Ts -диаграмма бинарного ртутно-водииого цт<ла. Так как энтальпия отработавшего ртутного пара в несколько раз меньше энтальпии водяного пара, то за одно и то же время через конденсатор-испаритель должно пройти ртутного пара в 10—12 раз больше, чем водяного. В связи с этим на 7 з-диаграмме цикл 1-2-,3-4-5- ] вычерчен для 1 кг водяного пара, а цикл 8-7-6-9-8 для т кг ртутного нара. Циклы располагают так, чтобы ироцесс адиабатного расширения ртути проходил над точкой 5 сухого насыщенного водяного пара. [c.309]

Найти массу, внутреннюю энергию, энтальпию и энтропию 6 м насыщенного водяного пара при давлевти р — 1,2 МПа н сухости пара х =- 0,9. [c.179]

Термодинамические свойства сухого воздуха и водяного пара различны, поэтому Boii xBa влажного воздуха зависят от их количественного соотношения. Физические свойства влажного воздуха характеризуются следуюши ми параметрами парциальным давлением водяного пара влагосодержанием d, абсолютной рп и относительной ф влажностью, степенью насыщения ij . удельной энтальпией г, удельной теплоемкостью с, ]]лотностью [c.141]

Если капельная влага по мере ее образования осаждается на холодной noeepxHO TJ воздухоохладителя (конденсация водяного пара), то охлаждение воздуха ниже точки росы будет сопровождаться уменьшением его влагосодержания, температуры и энтальпии при ф = 1. Следовательно, температура является возможным пределом охлаждения воздуха при неизменном влаго-содержании. Процесс дальнейшего охлаждения стремится идти по кривой насыщения R—В. [c.155]

Энтальпия влажного воздуха на входе в охладитель Md-жет быть определена как сумма энтальпий 1 кг сухого во -духа и d кг водяного пара i = + din- Энтальпия 1 i-г сухого воздуха = так как теплоемкость сухого воздула при постоянном давлении равна 1 кДж/(кг-К). Энтальпия 1 кг сухого насыщенного водяного пара при низких давлг-ниях может быть определена по эмпирической форму ю in = 2500 + 1,96/ , тогда [c.67]

Если провести линии через точки одинаковых характерных состояний (рис. 3-1), то получим три кривые /, // и ///. Линия / соединит все точки, характеризующие состояние воды при 0° С и разных давлениях. Так как мы исходим из предположения, что вода несжимаема, эта линия должна быть параллельна оси ординат. Линия II представляет собой геометрическое место точек, характеризующих воду в состоянии кипения при разных давлениях, а линия III — точек, характеризующих сухой насыщенный пар. Эти две линии соединяются в точке /<. Это значит, что при некотором давлении нет прямолинейного участка перехода воды в пар. Очевидно, что в этой точке кипящая вода и сухой насыщенный пар обладают одними и теми же параметрами состояния. Эта точка называется критической точкой. Все параметры ее называются критическими и имеют для водяного пара следующие значения критическое давление = 221,145 бар критическая температура 4р = 374,116° С критический удельный объем у р = 0,003145 м 1кг, критическая энтальпия /кр = == 2094,8 кдж1кг. [c.110]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

Значения удельных объемов, энтальпии, энтропии и других величии, характеризующих состояние воды и водяного пара, можно определять по таблицам, в которых эти значения даются для большого диапазона давлений и температур. Таблицы составляют для кипящей воды и сухого насыщенного пара и для некипяшей воды и перегретого пара. Для кипящей воды и сухого насыщенного пара в зависимости от постановки задачи приходится либо по температуре находить их давления и все прочие величины, либо по давлению находить температуру и все остальные величины. В связи с этим отдельно составляют таблицы для кипящей воды и сухого насыщенного пара по температурам (см. приложение 4) и таблицы кипящей воды и сухого насыщенного пара по давлениям (см. приложение 5). В приложении 4 В первом вертикальном столбце приведены возрастающие значения температуры насыщения ta и по горизонтальным строчкам против каждого значения этой температуры даны соответствующие ей значения давления, удельных объемов v и v", плотности р", энтальпий i и i", теплоты парообразования г и энтропий.s и s". Например, температуре насыщения 120°С соответствуют следующие значения давления и других величин [c.106]

Се и I ne—энтальпии соответственно насыщенного пара, поступающего в пароперегреватель, и перегретого пара, кдж1кг для водяного экономайзера [c.308]

Свойства воды и водяного пара в интервале температур 0—700 °С и давлений до 30 МПа. Упрощенные соотношения для давлений от 5,0 до 18,0 МПа и температур от 150 до 600 °С (П.1.6)—(П.1.18) получены по данным [5, 7] Б. Н. Кокоревым и Н. Л. Бойко. Они просты для использования и обеспечивают необходимую точность и непрерывный переход из области недогретой воды в область перегретого пара через состояние насыщения. При заданной энтальпии / и давлении р температура недогретой воды /,к вычисляется по формуле [c.200]

Процесс сушки влажного материала влажным воздухом для идеальной сушилки изобразится как процесс при постоянной энтальпии (г = onst). При этом пределом сушки будет, очевидно, пересечение линии г= onst с линией насыщения водяными парами. [c.112]

Смотреть страницы где упоминается термин Энтальпия паров водяных насыщенных : [c.99] [c.320] [c.56] [c.150] [c.585] [c.843] [c.585] [c.843] [c.119] [c.439] [c.454] [c.241] [c.310] [c.62] [c.151] [c.268] [c.164] [c.180] [c.318] [c.132] [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...