Объем сосуда

Вероятность одной молекуле не попасть в объем в равна 1 - V /V, где о—полный объем сосуда. Вероятность гю того, что в объеме ц не будет ни одной молекулы, равна (1 - V /vf , где Л/ —полное число молекул. Отношение V /V = (М )/М, где (М ) — среднее число молекул в объеме V. Поэтому [c.50]

Определить движение поршня, если его масса т, площадь 5. Объем сосуда равен Трением пренебречь. В начальный момент поршень находился в покое. [c.331]

В некоторый момент времени перегородку убрали, и газ начал заполнять весь объем сосуда. Следует ли из теоремы Пуанкаре о возвращении, что найдется такой момент времени, когда все молекулы газа снова соберутся в той части сосуда, где они первоначально находились [c.702]

В процессе расширения газа из-за жесткости стенок сосуда объем сосуда не изменяется, и поэтому никакой работы расширения исследуемой системой не производится, т. е. = 0 с другой стороны, из-за адиабатичности [c.34]

Так как объем сосуда вследствие жесткости его-стенок остается неизменным, то работа системы Т == О, и поэтому согласно уравнению (2.7), если учесть, что Q — О, имеем и т. е. при расщирении тела в пустоту [c.62]

Задача 4-16. Цилиндрический сосуд диаметром D — = 6Э0 мм и высотой /У(, = 500 мм заполнен водой до /г = 40Э мм. Остальной объем сосуда заполнен маслом (8 0,8). Сосуд закрыт крышкой с малым отверстием в центре и приведен во врашение относительно центральной вертикальной оси. [c.97]

Числитель этой формулы равен удвоенному объему сосуда, а знаменатель представляет собой расход в начальный момент опорожнения, т. е. при напоре На. Следовательно, время полного опорожнения сосуда в 2 раза больше времени истечения того же объема жидкости при постоянном напоре, равном первоначальному. [c.86]

В одной половине теплоизолированного сосуда (рис. 1.12) со стенками, имеющими высокую жесткость, заключено некоторое количество исследуемого газа, а в другой, отделенной от первой специальной перегородкой, газа нет. Если устранить перегородку, то газ будет перетекать из первой половины сосуда во вторую до тех пор, пока температура и плотность газа не примут одинакового значения по всему объему сосуда, т. е. газ не придет в равновесное состояние. Обозначим значения температуры и объема газа в начальном состоянии соответственно через tx и Vj, а в конечном состоянии — через /а и l/g. Де V., = V — объем сосуда. [c.36]

В процессе расширения газа вследствие жесткости стенок сосуда объем сосуда не изменяется следовательно, никакой работы расширения исследуемой системой не производится, т. е. Z. = 0. С другой стороны, из-за адиаба-тичности процесса Q = 0. На основании уравнения (1.30) имеем [c.36]

Так как объем сосуда вследствие жесткости его стенок остается неизменным, то работа системы L = 0. Согласно уравнению (1.4), учитывая, что Q = О, имеем = Ui, т. е. при расширении тела в пустоту внутренняя энергия не изменяется. [c.80]

Капельная жидкость не заполняет весь объем сосуда, в котором она находится, а образует на границе с окружающим ее газом свободную поверхность. Экспериментальные исследования показывают, что если стенки сосуда тщательно очищены и жидкость не содержит газа, прочность ее на разрыв может оказаться довольно значительной (для воды — до 2800 Н/см ). Однако эта цифра соответствует представлению о разрыве или, вернее, распаде жидкости, происходящем одновременно во всем ее объеме. В действительности , [c.16]

Пар, образующийся при кипении хладона на опытной трубке, поднимается в паровое пространство сосуда, где расположен змеевиковый конденсатор 3. В конденсатор подается охлаждающая вода из водопроводной сети. Расход воды может меняться с помощью регулирующего вентиля. Соприкасаясь с холодной поверхностью конденсатора, пар конденсируется, а образующийся при этом конденсат стекает обратно в рабочий объем сосуда. Режимы кипения можно визуально наблюдать через смотровое окно. [c.180]

Метод пьезометров. Если известен объем сосуда (пьезометра), в котором заключен газ при температуре и давлении опыта, то измерив или [c.68]

Просто вопрос решается для идеального газа. Опытами (Гей-Люссак, Джоуль) было установлено, что внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема (закон Джоуля). Схема опыта изображена на рис. 2.2. Вначале в левом сосуде находится 1 кг газа при умеренном давлении (чтобы газ оставался идеальным) объем сосуда есть, таким образом, удельный объем. В правом сосуде ничего нет (вакуум). На трубке, соединяющей сосуды, открывают вентиль. Газ расширяется в пустоту (в вакуумированный правый сосуд), работа рди при этом равна нулю, ибо противодействующее давление равно нулю. Температура среды в теплоизолированной камере 1, как оказалось, имеет одно и то же значение до опыта и после него это показывает, что обмена теплотой с окружающей сосуды средой нет. Следовательно, по первому закону термодинамики имеем /=0 =0 Ди=0 2 = ь несмотря на то, что объем увеличился практически вдвое. На этом основании интеграл (2.11) для идеального газа равен нулю. [c.22]

Чтобы повысить точность измерения параметров (давления и температуры), следует отказаться от проведения опыта при непрерывном нагреве. Каждое состояние должно выдерживаться достаточно длительное время, чтобы была уверенность, что измеренные в опыте температура и давление действительно являются параметрами равновесного состояния. Достигнуть равномерности температуры по всему объему сосуда легче, если установку снабдить, кроме основного нагревателя, еще и вспомогательными торцевыми нагревателями. [c.133]

Очевидно, что если каким-либо образом определить объем сосуда (пьезометра), в котором заключен газ при [c.163]

Однако при проведении опыта пи объем сосуда V, ни количество исследуемого вещества в нем т не остаются постоянными. С ростом температуры и давления объем V увеличивается. При этом объем V при любой температуре и давлении может быть рассчитан, если известен объем сосуда при комнатных условиях 1 20 (1=20°С и р = = 10 Па) II свойства материала, из которого сосуд изготовлен [c.166]

Так как объем сосуда вследствие жесткости его стенок остается неизменным, то работа Рис. 3-11. расширения газа L равна нулю, и поэтому согласно уравнению (2-8), учитывая, что Q=0, находим U2= Uu т. е. при расширении в пустоту внутренняя энергия тела не изменяется. [c.75]

Интегрирование уравнения следует произвести от начального момента времени т, до некоторого Т . За этот интервал времени объем сосуда изменится от Е) до Е , а [c.255]

Распространим этот общий прием на процесс истечения влажного пара. Пусть объем сосуда равен V, м -, площадь отверстия, через которое вытекает пар, /, м . Величины, относящиеся к моменту начала истечения, будем отмечать индексом О . [c.249]

Для достижения первого равновесного состояния следует включить нагреватель установки и нагреть водяной пар до 150—180° С. Затем нужно регулировать силу тока нагревателя так, чтобы температура оставалась неизменной. Спустя некоторое время температура по всему объему сосуда выровняется и будет достигнуто равновесное состояние вещества, при котором давление его насыщенного пара будет также неизменным. Записав параметры водяного пара (температуру и давление) [c.141]

Очевидно, что если каким-либо образом определить объем сосуда (пьезометра), в котором заключен газ при температуре и давлении опыта, и измерить или рассчитать количество вещества, находящегося при этом в пьезометре, то величина удельного объема может быть легко определена по уравнению (6-1). [c.146]

Внутренний объем сосуда [c.145]

Поясним эти понятия следующим примером. Рассмотрим сосуд, разделенный выдвигающейся перегородкой на две части, в одной из которых находится газ под давлением, а в другой поддерживается вакуум. Если удалить эту перегородку, то в сосуде будет происходить процесс расширения сжатого газа в результате этого процесса газ займет весь объем сосуда и давление газа по всему объему сосуда выровняется. Этот процесс является типично неравновесным процессом в течение всего процесса давление газа в различных частях сосуда будет различным первыми начнут расширяться слои газа, расположенные вблизи перегородки, за ним — следующие слои и т. д. [c.10]

Равновесный процесс, протекающий при постоянном объеме, называется и 3 о X о р н ы м. Пример изохорного процесса — нагрев воды в герметически закрытом сосуде. Объем сосуда в процессе нагрева сохраняется практически постоянным (если пренебречь некоторым расширением сосуда вследствие нагрева), тогда как температура воды в сосуде растет и давление воды увеличивается. [c.11]

Схема осуществления процесса остается прежней рассматривается сосуд, разделенный выдвигающейся перегородкой на две части — одну, имеющую объем Fi (эта часть сосуда заполнена газом, его температура TJ, и другую, имеющую объем (в этой части сосуда создан вакуум) (рис. 7-17, а). Сосуд снабжен идеальной теплоизоляцией, исключающей теплообмен с внешней средой. Перегородка выдвигается, и газ расширяется в объем в результате расширения давление газа уменьшается, а его объем становится равным всему объему сосуда Fj = Fj(рис. 7-17, б). [c.248]

Поскольку, как мы условились, мы рассматриваем процесс смешения в сосуде, снабженном адиабатной оболочкой, и поскольку объем сосуда постоянен, то очевидно, что в данном случае мы имеем дело с изолированной термодинамической системой, подробно рассмотренной нами в гл. 5. Напомним,, что в такой системе [c.252]

Поскольку объем сосуда постоянен, то очевидно, что ни газ в сосуде до смешения, ни газ в сосуде после смешения, давление которого возрастает по сравнению с давлением Pi, работы не совершают. [c.256]

Поскольку известен объем сосуда я масса смеси (G1+G2), то нетрудно определить удельный объем смеси [c.256]

Под газовой смесью понимается смесь газов, не вступающих между собой в химические реакции. Отдельные составляющие смеси газов называются компонентами. Каждый компонент смеси распространяется по всему объему сосуда. Давление, которое имел бы компонент, если бы он находился один в сосуде при той же температуре, что и смесь, называется парциальным давлением компонента (от partial — частичный). [c.147]

После этого закрывают кран 8 и опускают трубку 6 с резиновой трубкой 5 до тех пор. пока уровень ртути в емкости 3 не достигнет метки б —б. Процесс этот надо проводить достаточно медленно. чтобы обеспечить изо-термичность. Пусть при этом разность уровней ртути в трубках 4 6, определяемая по шкале 7. составит йо мм рт. ст. Тогда, обозначая объем сосуда / и [c.14]

Обозначим разность уровней ртути в трубках 4 я 6, определяемую по шкале 7, через ho мм рт. ст. Тогда, обозначая объем сосуда 1 и соединительной линии 2 до крана 8 и метки а—а через V , получим (по закону Бойля — Ма-риотта) [c.14]

Однако при проведении опыта ни объем сосуда V, ни количество иоследуемого вещества в нем т ие остаются постоянными. С ростом температуры и давления объем сосуда V увеличивается. При этом объеме V при любой тем перагуре и давлении может быть рассчитан, если известен объем сосуда при комлатных условиях Vjo ( = 20°С и /7=1 бар) и свойства материала, из которого сосуд изготовлен [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...