Состояние квантовомеханическое локальное

Одно из любопытных квантовомеханических свойств этого выражения заключается в том, что, хотя оно и напоминает статистическое отклонение величины М , тем не менее может быть как положительным, так и отрицательным. Это допустимо, поскольку функция W ё, х), как мы уже отмечали, не является, строго говоря, распределением вероятности. Нетрудно найти состояния поля, для которых функция W принимает отрицательное значение (по крайней мере локально) и для которых среднее (14.54) будет, следовательно, отрицательным. Когда поле находится в таком состоянии, скорость счета совпадения фотонов будет меньше, чем фоновая [c.146]

Актуальной проблемой является развитие последовательной квантовомеханической теории оптического спектра обменно-связанных пар [36] и групп примесных ионов в кристаллах. Эта проблема интересна с точки зрения возможности изучения обменного взаимодействия средствами оптической спектроскопии. Требуют развития вопросы теории влияния внешних полей (электрического и магнитного), а также деформаций и дефектов на спектры примесных ионов в кристаллах, изучение которых несет дополнительную информацию об энергетических спектрах, состояниях этих ионов и их локальном окружении в кристаллах [c.20]

Т. е. для объяснения двух экспериментально наблюдаемых полос при каждой поляризации ( II Сд и ХСд) необходимо учитывать понижение симметрии Сзи -> Сд, обусловленное как статическим искажением кислородного октаэдра, так и динамическим. Для вычисления интенсивностей компонент II, /J . У ц и У 1 необходимо произвести квантовомеханический расчет, учитывая, что физической причиной появления квантовых переходов на рассматриваемые уровни является примешивание состояний ближайшей нечетной конфигурации (3(1 4р) за счет влияния нечетной части тригонального поля [13], либо локальных колебаний, для которых отсутствует центр инверсии [181]. [c.62]

Слабой связи приближение см. Модель почти свободных электронов Сноека эффект 311 Состояние вещества металлическое 56 сверхпроводящее 132 ферромагнитное 123 Состояние квантовомеханическое антисимметричное 57 виртуальное 122 локальное 56, 128 мультиплетность 58 плотность 224, 225 связанное 56, 122 симметричное 57 Спин-орбитальпое взаимодействие 88 Спины 87, 88, 238, 278—280, 302 редкоземельных металлов 238, 253,, 254 электронов 278 [c.327]

Двухмодовые операторы. В предельном случае сильного локального осциллятора четыре входящие моды превращаются в две. Действительно, две входящие моды, попадающие на светоделитель в левом верхнем углу интерферометра, показанного на рис. 13.4, являются когерентным состоянием большой амплитуды и вакуумом. В этом случае, однако, вакуумную моду не надо рассматривать квантовомеханическим образом, так как поля в двух выходных портах этого светоделителя всецело определяются сильным классическим полем когерентного состояния. Поэтому в такой ситуации четырёхмодовый вход интерферометра превращается в двухмодовый. Это те две моды, которые попадают на светоделитель в нижнем правом углу. Операторы рождения и уничтожения 6 и относятся к полевой моде, которая описывается матрицей плотности р, а операторы Ьо и — к вакууму. [c.411]

Эйнштейн, Подольский и Розен рассмотрели две квантовомеханические системы, которые некоторое время взаимодействуют между собой, а затем перестают взаимодействовать. Например, это могут быть две частицы, которые, провзаимодействовав на близком расстоянии, затем разлетаются далеко друг от друга. Если теперь производить измерения над первой системой, то для разных результатов измерений вторая система также оказывается в разных состояниях, описываемых разными волновыми функциями, хотя фактически никакого физического воздействия на вторую систему при этом не оказывается. Пару частиц с волновой функцией, не распадающейся на произведение функций каждой из частиц, называют обычно ЭПР-парой. Состояния, у которых волновая функция не распадается на произведения индивидуальных функций, были названы Шрёдингером "entangled states", т.е. "запутанные состояния". Наиболее точный перевод этого термина на русский язык звучит, вероятно, как "повязанные состояния". В таких состояниях имеется достаточно жесткая внутренняя корреляция. Именно вследствие этой корреляции измерение над одной частицей приводит к изменению волновой функции второй частицы, даже если вторая частица находится очень далеко от первой частицы. На первый взгляд это выглядит как абсолютно парадоксальная ситуация, свидетельствующая о наличии некоторого нелокального взаимодействия, или, как говорят, об "отсутствии локальной реальности". [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...