Магнитная анизотропия положительная

Для сплавов, содержащих около 45% Ni, константа магнитной кристаллической анизотропии положительна, следовательно, наилучшими магнитными свойствами бу- [c.153]

На фиг, 12 изображена энергия магнитной анизотропии в плоскости (110) вещества с кубической решеткой при положительной и отрицательной (величиной пренебрегли). Из рисунка можно видеть, что при положительной анизотропии К > 0) направлением легкого намагничивания является ось [100, при [c.295]

Фиг. 12. Энергия естественной кристаллографической магнитной анизотропии в плоскости (110) материала с кубической решеткой при положительном и отрицательном значениях Ki.

Имеется несколько примеров, когда анизотропия магнитных свойств свидетельствует о наличии текстуры. Наиболее распространенными случаями являются такие, когда магнитные свойства улучшаются при наличии текстуры, как это имеет место в холоднокатаном железокремнистом сплаве. Обычно холодная прокатка такого сплава приводит к образованию ребровой текстуры, в которой направление [100] расположено вдоль направления прокатки, а направление [110] — перпендикулярно плоскости прокатки (это показано на фиг. 25, а). Если из этого материала сделать штампованный пластинчатый сердечник трансформатора, то участки магнитопровода, в которых магнитный поток проходит в направлении прокатки, будут иметь более низкое сопротивление, чем участки, где намагниченность перпендикулярна направлению прокатки. (Кремнистое железо — материал с положительной магнитной кристаллографической анизотропией, и ребро куба является осью легкого намагничивания.) Магнитные свойства такого материала позволяют получить при его применении несколько более высокие характеристики, чем в обычном материале. [c.312]

Ферромагнитный резонанс в анизотропном поле. Рассмотрим сферический образец в одноосном ферромагнитном кристалле. Пусть плотность энергии анизотропии 9, где 9 — угол между вектором намагниченности и осью г. Предположим, что константа К положительна. Показать, что частота ферромагнитного резонанса во внешнем постоянном магнитном поле Вог равна Шо = у Во Ва), где Вд 2К/М . [c.628]

Здесь oo, /, Ь — постоянные oq — частота однородного ферромагнитного резонанса / — магнитная длина Ъ — постоянная анизотропии. Если Ъ положительна, то минимальной энергии соответствует состояние, в котором т всюду направлен вдоль z. В этом случае говорят, что имеется анизотропия типа оси легкого намагничивания. При Ь < О имеем анизотропию типа плоскости легкого намагничивания. [c.176]

Величины Ха и Д /АЯ, определяемые таким образом, были измерены для многих аморфных сплавов. В качестве одного из результатов, полученных при изучении магнитной анизотропии и причин возникновения коэрцитивной силы, приведем данные, представленные на рис. 5.20, отражающие зависимость Xs от концентрации кобальта (х) в сплавах (Fei o )SiB и (Fei o )P . При большом содержании железа в этих сплавах магвит0стр1икция насыщения Ks положительна и довольно велика по абсолютному зна.чению , но с ростом концентрации кобальта Xs снижается и при х = 0,9А становится равной нулю. В отсутствии железа Хз отрицательна (примерно — 4Х Х10 ). Поскольку для разных на- [c.141]

Некоторые авторы [23, 29] сообщают о введении в состав ферритов небольших (порядка 1—2 мол. %) добавок окиси двухвалентного железа. Однако такие добавки, по-видимому, почти неизбежно появляются в ходе технологического процесса и, следовательно, присутствуют в изготовленном материале, только они не всегда контролируются. Феррит кобальта добавляется в твердый раствор в небольших количествах (х = 0,01 0,02 0,03) для компенсации магнитокристаллической анизотропии. Известно, что феррит кобальта имеет положительную и большую константу магнитокристаллической анизотропии, тогда как для феррита никеля эта кон-етанта отрицательна и значительно меньше по величине. О возможности компенсации магнитокристаллической анизотропии в смешанных ферритах путем подбора соответствующего процентного состава компонент с анизотропией противоположного знака сообщал Гортер [43] впервые ирименил ее для магнитострикционных ферритов Ван дер Бургт [21]. Уменьшение анизотропии за счет компенсации ведет к умягчению магнитного материала и повышению его магнитной проницаемости и динамических магнитострикционных констант. Компенсация анизотропии достигается при определенной температуре комп, величина которой зависит от содержания феррита кобальта. Обычно подбирают комп = 20—25°, при этом X 0,02—0,025. С увеличением содержания феррита кобальта <комп возрастает. [c.116]

Таким образом, энергия анизотропии представляется в виде степенного ряда, причем берутся только члены разложения с четными степенями, поскольку в большинстве ферромагнетиков энергия одинакова при отклонении намагниченности как в положительном , так и в отрицательном направлении от оси легкого намагничивания. В тех случаях, когда энергия анизотропии зависит от направления вдоль оси легкого намагничивания ( однонаправленная анизотропия, связанная, например с анизотропным обменным взаимодействием в гетерогенных кристаллах), энергия анизотропии представляется в виде ряда как по четным, так и по нечетным степеням направляющих косинусов. Коэффициенты Кп в (1-17) — (1-20) называются константами магнитокристаллической анизотропии и сами по себе не имеют физического смысла, они являются коэффициентами членов ряда, служащего для математической записи энергии анизотропии. При этом соотношения между величинами и знаками двух первых констант магнитокристаллической анизотропии /(] и Л г в (1-20) изменяются при изменении направлений, которым соответствует минимум энергии анизотропии в одноосном ферромагнитном кристалле (т. е. равновесных направлений его намагниченности в отсутствие внешнего магнитного поля) [1-8]. Эти направления могут или совпадать с гексагональной осью кристалла, или лежать в базисной плоскости, перпендикулярной оси кристалла, или образовывать конус направлений легкого намагничивания, осью которого является гексагональная ось кристалла (табл. 1-3). [c.21]

Необходимость введения тензорных величин связана с различного рода анизотропией свойств физических макроскопических объектов. Тензор связывает две векторные величины, которые пропорциональны друг другу по модулю, но в силу анизотропии свойств объекта не совпадают друг с другом по направлению. В случае L и сэ решающую роль играет анизотропия формы тела (отсутствие определенной симметрии относительно осей xyz). В других случаях это может быть анизотропия, например, электрических или магнитных свойств вещества. Так, векторы поляризации вещества Р и напряженности электрического поля Е связаны тензором поляризуемости а Р = egaE (Sg — электрическая постоянная). Это означает, что в силу анизотропии электрических свойств вещество поляризуется не по полю , то есть не по полю смещаются положительные и отрицательные заряды в молекулах вещества. Примерами других, в общем случае тензорных величин являются диэлектрическая проницаемость и магнитная проницаемость вещества. Важную роль в механике играют тензоры деформаций и напряжений. С этими и другими тензорными величинами вы познакомитесь при изучении соответствующих разделов курса общей физики. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...