Расходимость при низких частотах

Расходимость при низких частотах 245, 282 Расширение адиабатическое 7, 20, 41, 52, 67, 78, 79, 96, 98, 99, 423 Расщепление уровней магнитных ионов 385, 386, 388, 403, 405, 408, 409, 426, 463 Реальные газы 46, 49 [c.931]

В этом выводе расходимость интеграла при z > 2 не принималась во внимание. В реальных кристаллах другие процессы рассеяния, такие, как N- и U-npo-цессы и рассеяние на границах, мешают фононам с малыми значениями х унести тепло из потока. В результате нижний предел интегрирования оказывается отличным от нуля и по наклону кривой теплопроводности при низких температурах часто можно с достаточной надежностью судить о зависимости рассеяния на дефектах от частоты и, следовательно, о природе дефектов. Однако мы не должны ожидать, что такие выводы можно будет сделать на основе высокотемпературных измерений. [c.120]

ЛПМ обладает уникальным сочетанием выходных параметров высокой частотой повторения импульсов (ЧПИ) излучения (5-30 кГц) и относительно высокой средней мощностью (1-750 Вт) при КПД 0,5-2% на относительно коротких волнах (510,6 и 578,2 нм). ЛПМ отличает короткая длительность импульсов излучения (10-50 не) и большие усиления активной среды (10 -10 Дб/м), относительно низкая энергия в импульсе (0,1-100 мДж) и, наоборот, высокая пиковая мощность (10-1000 кВт), расходимость близкая к дифракционной и дифракционная. При этих расходимостях в пятне фокусировки достигаются высокие плотности пиковой мощности — до 10 -10 Вт/см . [c.5]

Точечные дефекты не могут устранить расходимости, так как соответствующий средний свободный пробег меняется как и>- при низких частотах см. Хериин [22J ХерриЕН [23]. [c.246]

Отметим, что случаи (1) и (2) приводят к одинаковой теплопроводности, если она выражается через j . В случае (3) появляется добавочная компонента теплопроводности, аналогичная компоненте xj для неметаллов и определяемая временем релаксации а для взаимодействия продольных и поперечных волн. Однако в )том случае трудности с расходимостью при низких частотах отсутствуют. Таким образом, добавочную компоненту легко определить, однако мы не будем этого делать, ибо во всех исследовавшихся до сих пор металлах и сплавах реализуется случай (1). [c.282]

Эта зависимость представлена на рис. 4.1 кривой 1. Видно, что сначала вторая гармоника нарастает, а затем перестает расти и убывает из-за ослабления волны вследствие расходимости путеа. Влияние расходимости в этом отношении можно сопоставить с влиянием диссипащ1и, но в отличие от последней дифракщ1я преимущественно сказывается на низких частотах и не может остановить нелинейных искажений отношение амплитуды второй гармоники к первой монотонно растет (кривая 3). Для сравне- [c.106]

Обратимся теперь к эффектам, обусловливаемым различием в пространственной когерентности смешиваемых лучей. Предположим, что длина волиы излучения разностной частоты равна или больию поперечного сечения лучей или нелинейного кристалла. Тогда мощность, генерируемая на разностной частоте, пропорциональна квадрату средней по поперечному сечению поляризации с частотой С02—0)1. Поляризация, в пространственном распределении которой по поперечному сечению имеются узлы, не может излучать, если размеры поперечного сечения малы по сравнению с длиной волны. В этом случае интерференция гасит излучение. Поэтому излучение на разностной частоте могут давать только те моды двух лучей света, которые имеют одно и то же пространственное распределение, причем длина волны излучения должна быть больше диаметра пучков света. Если в каждом пучке имеется соответственно /1 и /2 пространственных мод, то интенсивность излучения разностной частоты у.меньшается в / раз, где / — большее из двух чисел /1, /2. При получении из света излучения разностной частоты, находящейся в диапазоне СВЧ, важно иметь лучи, обладающие только дифракционной расходимостью. Коэффициент ослабления интенсивности обусловлен по существу ограничениями конечных состояний в фазовом пространстве на низких частотах. [c.209]

ЛПМ обладает уникальным сочетанием положительных свойств, какого нет ни у одного из известных коммерческих лазеров, и находит широкое применение в науке, технике и медицине. Основные характеристики его видимый диапазон излучения (Л — 0,51 и 0,58 мкм), высокая частота повторения импульсов (5-30 кГц), высокая средняя мощность излучения (Ризл — 1-750 Вт) и относительно большой практический КПД (0,5-2%), малая длительность импульсов излучения (10-50 не), большие усиления активной среды (10 -10 дБ/м), низкая энергия в импульсе (0,1-100 мДж) и высокая пиковая мощность (10-1000 кВт), расходимость излучения близкая к дифракционному пределу и дифракционная, высокая плотность пиковой мощности в пятне фокусировки (до Вт/см ). Этими характеристиками [c.279]

Как отмечалось в 1.3, ГПР при изменении частоты наблюдаемого сигнала непрерывно переходит в ГКР или в когерентное комбинационное рассеяние (ККР), которое было обнаружено Терхьюном [134] в первых экспериментальных исследованиях вынужденного комбинационного рассеяния в виде направленного по образующим конуса антистоксова излучения. Углы преимущественного рассеяния антистоксовых компонент в случае малой расходимости накачки хорошо согласуются с условием четырехфотонного синхронизма (библиографию см. в [135] в этой работе дается объяснение наблюдаемых иногда отклонений от обычных условий синхронизма, а также обсуждаются причины не изотропности высших компонент ККР). До сих пор ККР наблюдалось в вынужденном режиме при накачке мощными импульсными лазерами. В спонтанном режиме эффект ККР квадратичен по накачке и объясняется [136] квантовыми флуктуациями стоксова поля, а также тепловыми или квантовыми флуктуациями молекул ( 7.2). В 1977 г. в работе [137] было теоретически показано, что спонтанное ККР в случае низкой температуры образца сопровождается излучением бифотонов ( 7.3). [c.42]

Другим ярким примером использования методов нелинейной акустики является генерация в воде узконаправленных пучков акустических волн с длиной X. Это осуществляется с помощью так называемых параметрических антенн. При знакомстве с явлением дифракции волн мы отмечали, что угловая расходимость д звукового пучка тем меньше, чем больше размер передающего излучателя (антенны). Проблему изготовления огромных излучающих антенн с размерами в десятки метров можно обойти, используя нелинейное взаимодействие в воде двух параллельно распространяющихся мощных звуковых волн с близкими частотами Ю и (Oj Эти волны излучаются горизонтально погруженным в воду одним пьезоизлучателем размером 10 см. Обе волны до их затухания пройдут расстояние L 10 м. В этой протяженной области рождается волна низкой (разностной) частоты ю = Oj - Ю , которая затухает гораздо слабее и может пройти очень большие расстояния. Таким образом, вытянутый объем воды с малым поперечным размером и большим продольным размером L представляет собой гигантскую естественную антенну, излучающую звуковой пучок разностной частоты вдоль самой вытянутой антенны. Однако, расходимость д этого пучка уже будет задаваться выражением [c.139]

Длительность выходного импульса излучения азотных лазеров может меняться от нескольких наносекунд в системах с высоким давлением до 10 не при давлении 2,6 кПа. Хотя пиковая мощность этих лазеров может превышать 1 МВт, им присуща довольно большая расходимость пучка (обычно 10 мрад), поскольку по своей природе они являются однопроходными. Вследствие этого часто возникает необходимость использования коллимирующей оптики. Тем не менее благодаря низкой стоимости, простоте и надежности конструкции таких лазеров, а также возможности высокой частоты повторения импульсов (1 кГц), они хорошо подходят для решения некоторых задач дистанционного зондирования [154]. [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...