Границы сравнения со шкалами

Таким образом, практически устанавливается разность потенциалов между скачком потенциала на границе труба — почва и скачком потенциала на границе медь —раствор медного купороса (рис. 127). Однако ввиду частоты применения этого термина для краткости говорят о потенциале , подразумевая сравнение его фактически с другим потенциалом, что часто и оговаривают выражениями потенциал труба — почва по медносульфатному электроду , или сравнительно с медносульфатным электродом , или по медной шкале . [c.226]

Отметим, что использование шкалы парных сравнений в диапазоне от О до оо может оказаться бесполезным, так как предполагает, что человеческое суждение каким-то образом способно оценить относительное превосходство любых двух объектов, что совсем не так. Как хорошо известно из опыта, наша способность различать находится в весьма ограниченном диапазоне и когда имеется значительная несоразмерность между сравниваемыми объектами или действиями, наши предположения тяготеют к тому, чтобы быть произвольными, и обычно оказываются далекими от действительности. Это подтверждает мысль о том, что наши шкалы должны иметь конечный диапазон. Действительно, пределы должны быть довольно близкими в диапазоне, который отражает нашу действительную возможность производить относительные сравнения. Так как единица является стандартом измерения, верхняя граница не должна быть слишком далека от нее, хотя и достаточно отдалена, чтобы представить наш диапазон способности различать. [c.70]

Многофотонный фотоэффект приводит к исчезновению красной границы фотоэффекта, определяемой формулой (15.20а), и ее смещению в длинноволновую часть шкалы электромагнитных волн. Это вполне понятно, так как при многофотонном, например -фотонном, фотоэффекте в левой части выражения (15.19) будет присутствовать энергия не одного, а п квантов. В частности, если энергии всех поглощенных квантов равны, то для п-фотонного фотоэффекта условие (15.20) будет иметь вид = А, где /г ш 1 — энергия одного фотона. Тогда v,j n = Alhit = h uH/hn, т. е. красная граница , выраженная в частотах, в этом случае станет в п раз меньше по сравнению с однофотонным фотоэффектом. [c.345]

Анализ зависимости вязкоупругих свойств полимерных гетерогенных композиций от их состава и фазовой морфологии касался в первую очередь изохронных вязкоупругих функций. Аналогичные представления могут быть развиты для изотермических вязкоупругих функций, однако экспериментально полный комплекс вязкоупругих свойств значительно легче получить в изохронных условиях в широком температурном интервале, чем в изотермических условиях в широком интервале (в логарифмической шкале) частоты или времени. Данные, получаемые изохронными способами, вполне достаточны для анализа влияния состава и морфологип полимер-полимерных композиций с простой структурой дисперсной фазы на их вязкоупругие свойства. Однако взаимный пересчет вязкоупругих функций, сравнение экспериментальных данных с теоретическими и выявление таких вторичных эффектов как совместимость компонентов на границе раздела фаз требуют использования параметров вязкоупругих свойств как функций времени или частоты. Так как обычно любой экспериментальный способ определения вязкоупругих свойств охватывает ограниченный интервал временной шкалы, нахождение спосо- [c.173]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

ЭЛЕКТРОДЫ СРАВНЕНИЯ — гальванич. электроды, обладающие определенным и хорошо воспроизводимым потенциалом и применяемые для определения потенциалов др. электродов. Поскольку отдельные скачки потенциалов не могут быть изморены (см. Электродный потенциал), потенциал Э. с. услов го принимается равным нулю. В качестве Э. с. используются электроды обратимые с большими токами обмена (см. Электродные процессы), нанр. водородный электрод, каломельный электрод, хингидронный электрод и х.горсеребряный электрод. Принято за нуль при всех темп-рах считать потенциал стандартного водородного электрода, а потенциалы других Э. с. отсчитывать от него (водородная шкала потенциалов). При выборе Э. с. следует считаться с возможностью возникновения диффузионных скачков потенциала на границе соприкосновения растворов. Во избежание искажения результатов измерение эдс обычно производится при отсутствии тока в цепи, что достигается применением компенсационного метода из.иерения или вольтметров с высоким входным сопротивлением. [c.456]

В последнее время за границей все большее распространение получает упрощенный визуальный метод определения железа с помощью ультрафильтров [Л. 2]. Железо определяют сравнением окраски фильтра, через который пропущено определенное количество пробы, с цветной шкалой, составленной из тех же ультрафильтров, с нанесенным на них определенным количеством окислов железа. Для проверки данного метода были исследованы отечественные мембранные (нитроцел-люлозные) фильтры [Л. 3] № 1, 2, 3. В результате проведенной работы было выяснено, что равномерная шкала окислов, начиная с 10 и кончая 150 мкг/кг Ре, может быть получена только на фильтрах № 1, очевидно обладающих наиболее стандартными по диаметру порами. Средний размер пор этих фильтров по ГОСТ 0,3 мкм, максимальный размер 0,6 мкм. Одлако сопротивление этих фильтров очень большое, что затрудняет их использование для экспресс-метода. [c.154]

Сравнение эквивалентной ширины полосы частотно-пороговых кривых нейронов слухового нерва со значением критических нолос обнаруживает удовлетворительное совпадение. Можно считать, что частотный анализатор внутреннего уха состоит из 3500 сильно перекрывающихся полосных фильтров с частотами наибольшего пропускания (характеристическими), в основном равномерно распределенными вдоль логарифмической шкалы частот и, как правило, с одинаковыми в логарифмической шкале частот полосами пропускания. Такое распределение характеристических частот соответствует шкале высоты, или шкале барков (Цвикер, Фельдкеллер, 1971). На участке базилярной мембраны, который соответствует одной критической полосе, размещается 3500/24a 146 рецепторных клеток. Таким образом, критическая долоса формируется не одним полосным фильтром, а совокупностью по меньшей мере 146 сильно перекрывающихся полосных фильтров. Это объясняет, почему критическая полоса не имеет фиксированной верхней и нижней границ. [c.19]

Сплошные вертикальные линии обозначают границы обедненного слоя и диффузионных областей. Обряти-те внимание на разрыв вертикальной шкалы. Для сравнения тонкой линией изображена плотность дырон при V = О (в отсутствие смеш,ающего напряжении), а штриховыми вертикальными прямыми—границы обедненного слоя в этом случае. Концентрация электронов ведет себя аналогичным образом. При V < О (обратное смещающее напряжение) плотность дырок в диффузионной области падает ниже ее асимптотического значения. Отметим, что, хотя изменение концентрации носителей под действием смещающего напряжения имеет одну и ту же величину в обеих диффузионных областях, в р-области оно составляет совершенно незначительную часть полной концентрации, тогда как в п-области мы имеем бо.пьшое относительное изменение. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...