Потенциал Борна — Майера

Потенциал Борна — Майера 76, 80, 89, 108 . [c.365]

Потенциал Борна — Майера [c.39]

Потенциал Борна — Майера [10] является эмпирическим потенциалом и дает хорошие результаты в области невысоких энергий нелетающих частиц, 10 эВ < < 1 кэВ. Он имеет вид [c.39]

Потенциальная энергия взаимодействия двух атомов в случае потенциала Борна — Майера определяется так [c.40]

Для эффективного сечення рассеяния в случае потенциала Борна — Майера не существует аналитического выражения, но имеются таблицы [И]. [c.40]

Для приближенных расчетов энергии отталкивания используются две полуэмпирические формулы одна степенная, другая экспоненциальная (потенциал Борна—Майера, 1933 г.) вида [c.36]

Отталкивание между сердцевинами ионов, по-видимому, лучше описывать не степенным, а экспоненциальным законом (часто используется так называемый потенциал Борна — Майера). [c.39]

Квантово механический расчет, в котором точечное распределение электронов заменено распределением, описываемым квадратом модуля волновой функции - l5 , выполненный Борном и Майером, привел для потенциала сил отталкивания к полуэмпи-рическому выражению, которое лучше согласуется с экспериментом [c.62]

В качестве одного из варпантов используются уравнения состояния в виде потенциала Борна — Майера, где первое слагаемое описывает силы отталкивания, а второе — сплы притяжения [c.248]

Уравнения состояния типа (3.1.2) для описания плотных газовых продуктов детонации (ПД) конденсированных ВВ на примере гексогена были конкретизированы в работе Н. М. Кузнецова, К. К. Шведова (1967) на основе обработки экспериментов, в которых измерялись скоростп детонационных волн D и массовые скорости вещества v. за пимн при подрыве зарядов гексогена разной плотности заряжения от 560 до 1720 кг/м При этом холодные составляющие Up p°) и jOp(p°) для продуктов детонации представлялись кубичными и квадратичными параболами. Естественно, что эти зависимости для единообразия представлений и расчетов нетрудно аппроксимировать и в виде потенциала Борна — Майера. Результаты этой аппроксимации для ПД гексогепа приведены в Приложении. [c.249]

Возникло новое направление теории дефектов — моделирование их на быстроде11ствующих ЭВМ ). Идея этого метода заключается в том, что рассматривается небольшая область кристалла — некоторый кристаллит, содержащий обычно от 500 до 5000 атомов. Предполагается, что атомы взаимодействуют между собой и машине задается зависимость потенциала межатомного взаимодействия от расстояния между ними. Обычно для этого выбирается экранированный кулоновский потенциал, потенциал Борна — Майера, Морзе, а также различные их комбинации. Для учета обусловленных электронами проводимости сил связи может быть задано эквивалентное давление на поверхность кристаллита. Таким образом, в этом методе хотя и принимаются во внимание, но явно не рассматриваются изменения в электронной подсистеме при появлении дефекта. Кроме того, следует учесть, что рассматриваемый кристаллит находится в бесконечном кристалле с такой же структурой. Это приводит к необходимости введения дополнительных сил, имитирующих действие окружающего кристалла, или к замене его упругой средой, в которую погружены атомы этой наружной области. [c.89]

Потенциал Борна — Майера. Для этого потенциала не существует аналитического выражения для dEldx, однако имеются подробные таблицы [ 1 и. [c.42]

Отталкивание между сердцевинами атомов или ионов П 11, 27 в ионных кристаллах П 33 в случае потенциала Леппарда-Джонса II28, 29 и поляризуемость ионных кристаллов П 168 и фононы в металлах II154 потенциал Борна — Майера П 39 Парамагнетизм П 268—275 Ван Флека П 269 [c.426]

На основе уравнения Борна-Майера Мей >) провёл подробное исследование хлористого цезия, имея в виду относительную устойчивость структур типа хлористого цезия и хлористого натрия. Он нашёл, что это уравнение не может объяснить устойчивости структуры типа хлористого цезия при абсолютном нуле, если взять член отталкивания с двумя параметрами, а также майеровское значение Для обобщения он дополнительно ввёл ещё два параметра. Один из них берётся в виде множителя в ван-дер-ваальсовом члене, другой также в виде множителя перед М в (12.7). Очевидно, второй параметр обусловливает различные значения постоянной д в члене отталкивания для одинаковых и разных ионов. Эти параметры были выбраны так, чтобы при абсолютном нуле была устойчива структура хлористого цезия. Дополнительно были использованы полученные на опыте скрытая теплота фазового превращения (1,34 ккал моль) и изменение постоянной решётки. Постоянный множитель перед членами, соответствующими притяжению, оказался равным 3,6, а коэффициент перед AI — 0,70. В то же время постоянная Ь удваивается, а р изменяется от 0,290 до 0,365 А. Мей считал, что возрастание члена, соответствующего притяжению, частично должно быть связано с изменением чисто электростатической энергии, обусловленным отклонением формы ионов от сферической. Легко показать, что искажение заряда иона в кубической решётке в первом приближении может быть описано гармоникой четвёртого порядка и что соответствующий оферически несимметричный потенциал измеш1ется обратно пропорционально г<. Однако убедительных количественных данных, подтверждающих точку зрения Мея, не имеется. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...