П параметры пара начальные термодинамические

Как видно из рис. 1.70, понижение конечного давления р2 (при неизменных pi и Ti) повышает термический к. п. д. цикла Ренкина, поскольку в области влажных паров это сопровождается понижением температуры Т2, а следовательно, расширяется температурный интервал цикла. Из этого же рисунка видно, что понижение р2 увеличивает степень заполнения площади цикла Карно площадью цикла Ренкина, вследствие чего относительный термический к. п. д. цикла Ренкина увеличивается. Однако с понижением рг расширение пара в турбине спускается в область влажных паров, следовательно, необратимость этого процесса возрастает, и поэтому внутренний относительный к. п. д. цикла Ренкина уменьшается. Из этого анализа следует, что одновременное повышение начальных параметров пара и понижение его конечного давления повышает степень термодинамического совершенства цикла Ренкина. Обычно давление пара в конденсаторе pi = 0,003...0,005 МПа. [c.95]

При данных начальных параметрах пара для каждого числа отборов п существует определенная термодинамически наивыгоднейшая температура регенеративного подогрева, увеличивающаяся с ростом числа отборов. [c.146]

На рис. 2-12, б показан пример соответствующей схемы, разработанной в ЛПИ для установки той же мощности и тех же начальных параметров, что и установка по схеме рис. 2-12, а. Здесь исключены водяной экономайзер 3, работающий параллельно с регенераторами паровой турбины высокого давления, и концевой водяной экономайзер 4 (см. рис. 2-12, а). Их место заняли вторичный пароперегреватель 6 (рис. 2-12, б) и водяной экономайзер 5, включенный параллельно с регенеративными. подогревателями низкого давления. Благодаря снижению начальной температуры воды в экономайзере, температуру уходящих газов удалось снизить до 110° С. Выбранные параметры пара за вторичным пароперегревателем р = 5,1 ama, t = 400° С), возможно, не являются оптимальными. Тем не менее конечная влажность за турбиной 2 в схеме рис. 2-12, б оказалась на 3,5% меньше, чем в схеме рис. 2-12, а. Данный фактор и термодинамически более совершенный процесс во второй ступени бинарной части цикла позволили сохранить к. п. д. на том же уровне, что и в схеме рис. 2-12, а, несмотря на уменьшение температуры вторичного перегрева. Главное достоинство второй схемы состоит в том, что вторичный пароперегреватель и все его коммуникации более надежны, хотя и выполнены из сталей перлитного класса. [c.49]

Одним из важнейших показателей качества турбины является в экономичность. Степень экономичности любой турбины определяется располагаемым для ее работы термодинамическим ресурсом и совершенством его использования в турбине. Первое определяется начальными параметрами пара, температурой охлаждающей воды, параметрами промежуточного перегрева и регенерации и не зависит от конструкции турбины показателем является термический к. п. д. Второе зависит главным образом от конструкции, а отчасти от изготовления и эксплуатации и характеризуется внутренним и эффективным к. п. д. [c.29]

В предыдущем параграфе было выяснено, что повысить термодинамический к. п. д. цикла паросиловой установки можно путем повышения начального давления пара или повышения температуры его перегрева. Наибольшее повышение экономичности достигается одновременным увеличением обоих этих начальных параметров, а не только одного из них. Так, например, если средним начальным параметрам пара в 30 ата и 400° С соответствует термодинамический к. п. д. 0,367, то при высоких параметрах пара (90 ата и 480° С) термодинамический к. п. д. составляет 0,419. Таким образом, при переходе на высокие параметры пара со средних термодинамический к. п. д. цикла паросиловой установки увеличивается примерно на 14 /о. Расчеты показывают, что столь большой эффект в повышении экономичности с увели- [c.182]

Основными факторами, определяющими возможность увеличения термического к. п. д. цикла КЭС т]), являются повышение начальных и понижение конечных параметров пара либо внесение изменений непосредственно в термодинамический цикл станции. [c.200]

Принятые начальные и конечные параметры цикла из-за недопустимо высокой влажности пара в последних ступенях турбины не позволяют использовать наиболее простой цикл турбоустановки (без промежуточной сепарации влаги и без промежуточного перегрева пара), поскольку еще не разработаны эффективные устройства для удаления влаги из проточной части турбины. Применение промежуточного перегрева пара с использованием в качестве греющего острого пара или пара из отборов турбины оказывает двоякое воздействие на экономичность турбоустановки с одной стороны, происходит уменьшение влажности в ступенях турбины, расположенных после промперегрева, и уменьшение потерь от влажности пара, с другой стороны, снижается к.п.д. термодинамического цикла турбоустановки. Чтобы отдельно рассмотреть влияние схемы и параметров промежуточного перегрева пара на экономичность термодинамического цикла установки, были проведены расчеты для цикла с идеальной турбиной, в которой отсутствуют потери, связанные с влажностью пара, и ограничения по предельной влажности. Результаты расчетов даны на рис. 4.2. [c.84]

Цикл конденсационного потока ничем не отличается от аналогичного цикла конденсационной ПТУ. Применение КР для этого потока дает те же термодинамические преимущества, что и для конденсационных блоков (см. п. VIII.3). Относительное уменьшение удельного расхода теплоты q этим потоком, определяемое в соответствии с формулами (VIII.2) — (VIII.10) начальными и конечными параметрами пара, тем больше, чем выше номинальное давление свежего пара. Выигрыш в тепловой экономичности увеличивается для турбин, имеющих промежуточный перегрев пара. [c.175]

Выбор начальных параметров пара неразрывно связан с оценкой предполагаемых режимов работы турбины, а такл<е стоимости топлива. Исследованиями ЦКТИ [6] и зарубежных ученых [2] выявлено, что для каждого фиксированного значения начальной температуры пара существует оптимальное значение давления ро, которому соответствует наивысщее значение к. п. д. установки (рис. XV. 1 и XV.2). Повышение давления сверх оптимального значения приводит к снижению экономичности установки. Для применяемых в настоящее время температур 808—838 К термодинамически оптимальное давление не превышает 30—34 МПа. С повышением начальной температуры пара термодинамически оптимальное давление возрастает. Технико-экономический оптимум соответствует меньшим значениям начальных параметров, чем термодинамический. [c.252]

Энергетические котлы большой мощности. Энергетические котлы большой мощности в настоящее время строятся исключительно для работы при высоких параметрах пара. Объясняется это стремлением к максимальному повышению экономичности тепловых электрических станций, к. п. д. которых увеличивается с повышением начальных параметров. Это обстоятельство определяется термодинамическими особенностями паросиловых циклов, термический к. п. д. которых резко возрастает с повышением начального давления пара и гго температуры. Экономичность работы котлоагрегата с изменением давления практически остается неизменной, так как она определяется главным образом величиной потерь с механическим недожогом и с уходящами газами. [c.232]

В 1-22 при рассмотрении термодинамических основ парового цикла было показано, что повышение начальных параметров пара является одним из основных средств увеличения экономичности этого цикла (см., в частности, табл. 1-8 и 1-9). В примере 1-43 были подсчитаны значения термического к. п. д. цикла Ренкина для нескольких стандартных начальных параметров пара, также подтверждающие рост экономичности цикла при повышении этих параметров. К этому остается добавить, что реальная экономия топлива с учетом одновременного улучшения оборудования и тепловой схемы станций составляет при переходе от параметров 15 ата, 350° С к параметрам 29 ата, 400" С 20- -30%, при переходе от 29 ата, 400° С к 35 ата. 435° С—около 5% и к 90 ата, 480° С—около 17%. При дальнейшем повышении начальных параметров пара с применением вторичного перегрева пара (см. 1 -23) и других усовершенствований можно ожтщать экономию топлива еще порвдка lO-f-15%. [c.368]

Рассмотрим теперь на р — Г)-диаграмме процесс неравновесной гомогенной конденсации пара с заданными физическими свойствами. Будем рассматривать класс процессов, которые различаются начальными состояниями (рог, Го рис. 7.14), но обладают общим законом изменения термодинамических параметров р=р,1(Т1Т,) от точки росы Тц до точки Вильсона, заданной температурой и заданной скоростью охлаждения Т - Выше было показапо, что какого рода процессам отвечают одинаковые значения давления ри, температуры п илотиости в точке Вильсона, а также массовые доли конденсата а, числа сконденсированных кластеров среднего радиуса г°. Рассмотрим, каким образом будут описываться эти процессы па р — Г)-диаграмме ниже точки Вильсона. [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...