Мгновенные у-кванты деления

Спектр мгновенных у-квантов деления [13] [c.23]

Примерно такую же энергию, что и мгновенные у-кванты (б,8 1,0 Мэв деление), уносят у-кванты, испускаемые при рас- [c.22]

Энергия осколков деления, мгновенных у-квантов и нейтронов превращается в теплоту практически мгновенно. Энергия Р-распадов (примерно 7 % всей энергии деления) выделяется постепенно в течение длительного промежутка времени. [c.236]

Реакция деления ядра сопровождается образованием двух осколков деления, вторичных быстрых нейтронов Vy, мгновенных у-квантов и выделением энергии Qj-. [c.258]

При расчетах защиты от у-излучения объемных источников, достаточно знать удельные у-эквиваленты в миллиграмм-эквивалентах Ка на литр и эффективный спектральный состав у-излучения. Для решения проблемы защиты персонала от источников внутреннего облучения и определения предельно допустимых выбросов радиоактивных изотопов во внешнюю среду с вентиляционным воздухом и жидкими отходами, а также для многочисленных технологических целей необходимо знать изотопный состав источников и удельную активность в кюри на литр. В отдельных случаях, например для характеристики поля у-излучения активной зоны реактора, в которой кроме продуктов, деления имеются мгновенные и захватные у-кванты, а также наведенная активность, вместо у-эквивалента пользуются другой физической величиной мощностью источника в мегаэлектронвольтах в секунду или у-квантах в секунду на единичный объем или массу. В Приложении II за основу приняты удельные у-эквиваленты, которые широко применяются в практике проектирования защиты от у-излучения смеси продуктов деления. [c.189]

Осколки деления первоначально находятся в возбужденных состояниях. Их суммарная энергия возбуждения примерно равна 20 МэВ. В первую очередь осколки за 10" —10 с сбрасывают лишние нейтроны (мгновенные нейтроны деления). Средняя энергия возбуждения осколка после испускания нейтронов равна половине энергии связи нейтрона и составляет для обоих осколков 6—7 МэБ. Эта энергия излучается в виде у-квантов за 10 —10 с. [c.1088]

Излучение у-квантов. Как уже отмечалось, основными квантами следует считать мгновенные -у-кванты деления, у-кванты, сопровождающие распад продуктов деления, и коротковолновые захватные у-кванты. Спектр первых, двух групп у-квантов, а также захватных у-квантов И225 описывается формулой [c.301]

При делении одного ядра в энергетическом интервале. 8 кэв—10,5 Мэе мгновенно испуск ается 10,3 1,1 у-кванта с суммарной энергией 7,9 0,9 Мэв1деленив [5, 12]. На рис. 9.4 и в табл. 9.3 приведен энергетический спектр х (Еу) мгновенных у-квантов, возникающих при делении [5]. Этот спектр. [c.22]

В первых опытах для регистрации мгновенных у-лучей деления были использованы счетчик Гейгера — Мюллера с толстым катодом и ионизационная камера, включенная в схему совпадений. Эффективность толстостенного счетчика ириблизительнск пропорциональна энергии регистрируемых -квантов. Поэтому отношение числа совпадений к числу осколков должно быть пропорционально энергии у-излучения, выделяемой на один акт деления. [c.396]

Основная доля мгновенных у-квантов излучается за время 10 с после деления ядра. Число уквантх)в, испускаемых в одном [c.236]

Мгновенное у-излучение, у-кванты продуктов деления, низкоэнергетическая часть захватного у-излучения из активной зоны и защиты (с <3 Л4эв) вносят основной вклад в тепловыделение в тепловой защите, корпусе и биологической защите. [c.77]

В результате расщепления ядра и образуется два осколка с массовыми числами А в диапазоне 72—-166, которые перена-т сыщены нейтронами и практически мгновенно, т. е. в процессе деления, испускают от двух до трех нейтронов (среднестатистическая величина в этом случае равна 2,43 2,50 и 2,89 нейтронов на деление соответственно для и , 1) и Ри ). Расщепление тяжелого ядра сопровождается также выходом у-квантов с энергией 7,9 Мэе/деление (см. подробнее стр. 21—26). [c.171]

Предлагаемый расчет относится к реактору, работающему на полной мощности. При этом во внимание принимаются лишь доминирующие источники ионизирующего излучения мгновенные нейтроны деления, жесткие у-кванты, сопровождающие деление и распад продуктов деления, а также жесткие захватные у-кванты, возникающие в материалах внутриреакторных конструкций и защиты. Для таких теплоносителей, как вода и натрий,, важно учитывать собственное активационное у-излучение- В тех местах, где трубо-гфоводы и оборудование не экранированы защитой реактора, требуется сооружение дополнительной защиты — защиты теплоносителя. [c.294]

Р-распад, каждый акт которого превращает нейтрон в протон. И действительно, осколки деления являются интенсивнейшими Р-излучателями. Бета-распады часто сопровождаются -перехо-дами. Кроме того, около десяти у-квантов испускается во время самого акта деления. Поэтому ядерные реакторы являются мощными источниками р- и у-излучений. Во-вторых, перегруженность нейтронами может быть столь сильной, что во время деления или сразу же после него (обычно не позднее, чем через 5-10 с) испускаются нейтроны. Например, при каждом акте деления изотопа урана 82 - вылетает в среднем 2,5 нейтрона с энергиями от нуля до нескольких МэВ. Этот процесс приводит к размножению нейтронов. Существование процесса размножения делает возможным осуществление цепной реакции деления (см. гл. XI, 2). Небольшое количество нейтронов вылетает не в момент акта деления, а несколько позже. Эти нейтроны называются запаздывающими. Время запаздывания может доходить до нескольких минут. Происхождение запаздывающих нейтронов таково после одного или нескольких последовательных (3-распадов (на которые и уходит время запаздывания) ядро становится нестабильным по отношению к вылету нейтрона. Такое ядро мгновенно, т. е. за время порядка времени пролета, испускает нейтрон, Наличие запаздывающих нейтронов, несмотря на их ничтожное количество, важно для стабильности работы ядерных реакторов (см. гл. XI, 3). [c.542]

При делении ядер образуются осколки, деления. Кинетическая энергия их переходит в тепло и составляет —80% всей энергии деления. При переходе из возбужденного в основное состояние испускаются мгновенные нейтроны и у кванты и осколки деления становятся продуктами деления, испытывающими в среднем Э—4 радиоактивных превращения (Р-раопад), прежде чем достигнут стабильного состояния. Во многих случаях р-раопад сопровождается выделением и Y-квантов. [c.96]

Образующиеся при распаде ядра осколки в большинстве случаев имеют разные массы, например при делении ядер Урана масса легкого осколка 90—100 а. е. м., а тяжелого 130—140 а. е. м. Скорости осколков 10 см1сек. Импульсы осколков равны и противоположны по знаку. Скорость осколков достигает 90% конечного значения уже при расстоянии между ними 10 i см, т. е. когда они еще находятся внутри иаииизшей электронной оболочки атома. Осколки деления первоначально находятся в возбужденных состояниях. Их суммарная энергия возбуждения 20 Мэе. Возбужденные осколки деления ведут себя так же, как и другие возбужденные ядра они распадаются с испусканием частиц и -у-кваитов. Поскольку осколки имеют большие заряды и переобога-щены нейтронами, то испускание нейтронов наиболее вероятно. Время жизни осколков по отношению к испусканию нейтронов 10 1 сек. Этн нейтроны, испускаемые при делении ядер возбужденными осколками, называются мгновенными нейтронами деления . Средняя энергия возбуждения осколка после испускания нейтронов равна половине энергии связи нейтрона и равна для обоих осколков 6—7 Мэе. Эта энергия излучается в виде у-квантов за время, характерное для испускания у-квантов, т. е. около 10 сек. [c.930]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...