Диэлектрическая проницаемость максвелловской плазмы

Диэлектрическая проницаемость максвелловской плазмы [c.160]

Рассмотрим, например, флуктуации потенциала. Для максвелловской плазмы мнимую часть продольной диэлектрической проницаемости можно представить в виде [c.261]

Диэлектрическая проницаемость магнитоактивной максвелловской плазмы [c.272]

Решетки свободных носителей. При поглощении излучения кристаллами в них, наряду с тештовым изменением показателя преломления, Morjo возбуждаться свободные носители. Как известно, диэлектрическая проницаемость максвелловской плазмы для высоких частот представляется в виде [c.58]

Заканчивая обсуждение интеграла столкновений Балеску-Ленарда, сделаем несколько замечаний. Во-первых, напомним, что выражение (3.4.63) содержит диэлектрическую проницаемость, зависящую от волнового вектора и частоты. Следовательно, в приближении Балеску-Ленарда учитывается динамическая поляризация плазмы. Кроме того, б(к,к Уа) зависит от неравновесных одночастичных функций распределения. Поэтому интеграл столкновений Балеску-Ленарда имеет очень сложную структуру. Что касается равновесного решения кинетического уравнения (3.4.21) с интегралом столкновений Балеску-Ленарда, то оно совпадает с максвелловским распределением. Чтобы это доказать, нужно подставить в формулу (3.4.63) функции [c.229]

Решение уравнения (31.21) для изотропной плазмы с максвелловским распределением соответствует волнам поперечной поляризации с фазовой скоростью, большей скорости света, а поэтому практически не отличается от результата, получаемого при полном пренебрежении тепловым движением частиц плазмы. Тот факт, что фазовые скорости поперечных волн превышают скорость света, означает, что невозможно выполнение условия черенксвского излучения. Напротив, продольные волны, определяющиеся корнями уравнения (31.20), могут иметь малые фазовые скорости, а поэтому могут излучаться равномерно движущейся заряженной частицей. В окрестности области прозрачности, где действительная (е ) часть диэлектрической проницаемости обращается в нуль, мнимая (е ) часть также мала, что и соответствует возможности слабозатухающих колебаний. При этом мнимая часть диэлектрической проницаемости имеет тот же знак, что и частота. Поэтому в пределе малой е имеем [c.116]

Для металла, считая )лектропы проводимости полностью свободными, можно диэлектрическую проницаемость рассчитывать по соотпошепиям для максвелловской плазмы [5], что дает следующую связь коэффициента отражения Л, проводимости металла о и частоты излучения ш в оптическом диапазоне [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...