Отражение волны от слоя Эпштейна

На рис. 6.3 добавочный член (z), сводящий отражение к нулю, изображен графически для исследованных в п. 3.4 случаев переходного (М = 0) и симметричного = 0) слоев Эпштейна при 5 = 2, когда эффективная толщина слоя составляет около половины длины волны. Для переходного [c.139]

Существуют слоистые среды, на определенной частоте не отражающие плоские волны в целом интервале углов падения. Пример такой среды можно извлечь из результатов 3. Квадрат модуля коэффициента отражения плоской волны от симметричного слоя Эпштейна при AI < О дается формулой (3.87). Скорость звука в этом случае является четной функцией Z с минимумом при Z = 0. Когда частота волны равна [c.140]

Выражения для козффнщ1ентов отражения и прозрачности, следующие из формул (3.60) и (3.62), весьма громоздки. В п, 3.4 мы рассмотрим отражение плоской волны ог слоя Эпштейна при несколько другой постановке задачи. Именно, будем считать, что волновое число меняется по закону (3.54) во всей среде, а не только при z < 0. Несмотря на некоторую потерю обшности (резульгаты п. 3.4 могут быть получены иэ приведенных здесь результатов нри Pi - Р2, = o в пределе Zi +°°), анализ отражения от слоя Эпштейна, занимающего всю среду, представляет весьма большой интерес ввиду простоты и обозримости результатов. [c.62]

Постановка задачи. Строгое решение задачи об отражении волны от неоднородного слоя сводится к решению иолучеппых в предыдущем параграфе уравнений с соответствующими граничными условиями. Такого рода решения в конечном виде известны только для не.многих видов функции к (z) (см. 22). Мы рассмотрим здесь один такой случай для того, чтобы представить себе основные закономерности отражения от неоднородных слоев. Слой, отражение от которого мы будем анализировать, впервые был рассмотрен П. Эпштейном [143]. Однако мы несколько обобщим его выкладки и вместо случая нормального падения волны рассмотрим случай произвольного угла падения. [c.113]

Исследование отражения волн от слоев, заданных законами, получающимися в результате обобщения закона Эпштейна см. в работах К. Рауэра (224] и Р. Бурмана и Р. Голда [126]. [c.123]

Эти точки будут и полюсами функции F( ) (3.84). Если бы коэффициент отражения был аналитической функцией то из равенства F= О для всех из интервала (-/ о, о) следовало бы, что F s о, и полюсы не могли бы существовать. Неаналитичность F( ) (3.84) не противоречит сказанному в п. 6.2 об общих свойствах коэффициента отражения, поскольку там речь шла об отражении плоской волны, падающей из однородной среды на полупространство. Исходя из формулы (3.62) можно показать, что в соответствии с общей теорией F - аналитическая функция когда скорость звука меняется по Эпштейну в полубесконечном слое - °° < z < Zq, а при z > Zq имеем с = onst. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...