Молекулярные кристаллы, Механические экситоны

Молекулярные кристаллы. Механические экситоны. Для вычисления тензора e J (т, к), как это показано в 12, нужно знать волновые функции и собственные значения энергии для механических экситонов. При этом, в соответствии со сказанным в п. 2.2, возбужденные состояния, называемые механическими экситонами, отвечают решению задачи без учета действия макроскопического(длинноволнового) поля либо при отсутствии этого поля. [c.315]

Заметим, кроме того, что при сравнении кривых, представленных на рис. 7—14, с экспериментальными кривыми следует иметь в виду, что в кристаллах эффективная частота столкновений V и,, следовательно, величина 8 в действительности являются функциями частоты (см. п. 14.1, а также [62], где зависимость м(и>) вычислялась для Классической модели кристалла, и [63], где расчеты v(u)) проводились для молекулярных кристаллов). Например, в тех случаях, когда затухание света обусловлено электрон-фононным взаимодействием, характер зависимости 8(и>) оказывается существенно связанным с формой энергетической зоны механического экситона и спектром фононов. При этом во всех случаях величина 8(и>) резко спадает при увеличении (о—и)((0) Вид функции 8 (ш) становится особенно существенным при низких температурах. Так, например, при положительной эффективной массе механического экситона величина 8 (ш) в окрестности экситонной зоны при (1) (1)( (0) значительно меньше величины 8 (со) при и) и>((0) (см. п. 14.2). Из сказанного, таким образом, ясно, что экспериментальные кривые п(ш) и х(ю) для кристаллов могут существенно отличаться от представ. енных на рис. 7—14, где величина 8 предполагалась не зависящей от и>. С целью проиллюстрировать влияние [c.189]

По крайней мере в некоторых случаях можно считать, что величина Л обращается в нуль для таких кристаллов, которые теряют оптическую активность при растворении. Так, для молекулярных кристаллов доказательство этого утверждения приведено в [87]. Этот вывод в определенном смысле следует и для рассматриваемой здесь модели среды. Для того чтобы в этом убедиться, предположим, что мы увеличиваем постоянную решетки кристалла, так что взаимодействие между молекулами кристалла стремится к нулю. В этом случае зона механического экситона сужается и в пределе превращается в один уровень, причем зависимость от волнового вектора к исчезает. Последнее означает, что стремятся к нулю величины и В этом случае величина вращения не связана с взаимодействием между молекулами и полностью определяется коэффициентом Таким образом, этот коэффициент характеризует вращательную способность отдельных молекул, из которых образован кристалл. [c.249]

Механические экситоны и тензор е у(м, к) в молекулярных кристаллах и в случае классической модели осцилляторов [c.315]

Изложим здесь теорию механических экситонов в случае молекулярных кристаллов в приближении закрепленных [c.315]

В настоящей книге мы не будем подробно останавливаться на самой теории механических экситонов, т. е. расчетах, имеющих своей целью найти функции 1 и частоты к) механических экситонов ) в различных приближениях и моделях. Однако, как уже подчеркивалось, микротеории уделяется известное внимание, а именно будет получено квантовомеханическое выражение для е у((ц, к), изложена теория механических экситонов в молекулярных кристаллах, использована симметрия волновых функций экситонных состояний и т. д. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...