Релаксация в жидкостях и газах

ТЕПЛОВАЯ РЕЛАКСАЦИЯ В ЖИДКОСТЯХ И ГАЗАХ [c.247]

Тепловая релаксация в жидкостях и газах [c.269]

ЯСНО, ЧТО различие во времени релаксации в жидкости и газе в основном определяется плотностью или числом столкновений. Но из ЭТОГО сопоставления видно также, что есть еще какие-то процессы, которые не позволяют свести все различие в т и т только к разнице в плотностях жидкости и газа. [c.308]

Измерения релаксационного модуля упругости можно использовать для проверки молекулярной модели процесса. Определение релаксационных процессов возможно и тогда, когда область частот релаксации недоступна для непосредственного эксперимента. В этом случае удается измерить только —/С ). Если известна разность то можно найти время релаксации, а по нему определить тип релаксационного процесса. Многочисленные примеры применения релаксационной теории поглощения звука в жидкостях и газах приведены в [14, 15]. [c.394]

Величина Э имеет размерность обратной длины и называется коэффициентом затухания звука. При оценке 3 по формуле (3) следует учесть, что очень часто можно пренебречь вторым членом ввиду малости коэффициента теплопроводности к в жидкостях и газах. Коэффициент первой (сдвиговой) вязкости т) характеризует касательное диссипативное напряжение, возникающее при скольжении слоев жидкости относительно друг друга. Коэффициент второй (объемной) вязкости характеризует диссипацию, возникающую при всестороннем сжатии среды. В основе объемной вязкости обычно лежит какой-нибудь релаксационный процесс, влияющий на поглощение звука в ограниченной полосе частот в зависимости от характерных времен релаксации. Поэтому при вычислении коэффициента затухания вне областей релаксационного поглощения достаточно учитывать сдвиговую вязкость т). В СГС вязкость измеряется в пуазах 1 Пз = 0,1 Па-с. [c.22]

Значение взаимодействии между ядерными спинами и неспаренными электронными спинами (даже при малой их концентрации) для механизмов адерной релаксации в жидкостях и газах частично обсущдалось в гл. VIII. Влияние такого взаимодействия между адерными спшами и электронами проводжмости в металлах было рассмотрено в разделе А. [c.352]

Молярный 1массонеренос вызывается появлением в материале или исследуемой среде устойчивого градиента общего давления уР- Так, при интенсивном нагреве влажной дисперсной среды происходит весьма сильное парообразование, приводящее к созданию устойчивого градиента давления парогазовой смеси. Последнее обусловливается соизмеримостью времени релаксации избыточного давления через скелет материала и образованием за это же время пара, необходимого для восстановления исходного состояния. В жидкостях и газах появление существенного перепада давления может быть обусловлено каким-нибудь внешним полем. Наложение молярного переноса на молекулярные процессы приводит к перестройке (изменению) механизма переноса и связанной с ней существенной интенсификации процесса. [c.391]

ОБЪЁМНАЯ ВЯЗКОСТЬ (вторая вязкость), величина, феноменологически характеризующая процесс диссипации энергии при объёмных деформациях среды. В отличие от обычной стоксовой, или сдвиговой, вязкости, характеризующей необратимую передачу энергии поступат. движения среды от одних слоёв к другим, О. в. характеризует квазиравновесный обмен энергией между поступат. и внутр. степенями свободы в каждой ч-це в-ва, т. е. релаксац. процесс (см. Релаксация акустическая). О. в. проявляется, напр., при распространении звуковых и особенно УЗ волн в жидкостях и газах. Величина коэфф. о. в. так же, как и коэфф. сдвиговой вязкости г , определяет величину поглощения звука. Если при распространении звука равновесное состояние среды практически не нарушается, что справедливо, когда время релаксации очень мало по сравнению с периодом звук, волны, то коэфф. О. в. не зависит от частоты. Если же при распространении звука термодинамич. равновеспе нарушается, то принимает аномально большие значения и становится ф-цией частоты звука. [c.482]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...