Интерференция независимых световых лучей

У независимых источников света это условие не выполняется. Для получения интерференции необходимо, чтобы свет обладал когерентностью, т. е. световые пучки, подлежащие интерференции, выходили из одной и той же точки источника света и в одном и том же направлении. Чтобы обеспечить это условие, пучок света от одного источника разделяют на два, которые после объединения интерферируют, при этом картина интерференции (усиление или ослабление света) зависит от разности пути, пройденного каждым из лучей после их разделения. Кроме того, разность хода обоих пучков с момента их разделения и до объединения не должна превышать длины серии волн данного света (рис. П.38, г). Удаленные части пучков не интерферируют (рис. П.38, д) вероятность интерференции уменьшается при увеличении разности хода пучков. Если разность хода Н равна нечетному [c.360]

Одним из вопросов, связанных с когерентностью, является вопрос об интерференции между независимыми лучами света, который вызвал в недавнем прошлом оживленную дискуссию и даже некоторую путаницу. То, что такие интерференционные явления могут существовать, не является большой неожиданностью они [c.170]

Важность когерентности света. Свет, испускаемый лазером, обладает совокупностью свойств, которые объединяют под общим названием когерентности. В классических источниках света каждый атом или молекула излучают независимо от других и, таким образом, получаемый сигнал не обладает внутренней упорядоченностью. В случав же лазера все источники, создающие луч, излучают в фазе, и таким образом создается луч с шириной спектра несравнимо более узкой, чем спектр классического источника. Он характеризуется очень длинными цугами волн (временная когерентность, см. рис. 4). Кроме того, лазерный луч может быть легко сконцентрирован в области, близкой по размерам к длине волны (пространственная когерентность). Благодаря такой когерентности лазерных лучей можно, например, наблюдать интерференцию лучей от лазеров, разделенных очень большим расстоянием одним из практических применений этого свойства является голография. [c.35]

Как мы уже упоминали, прн люминесценции или, например, при тепловом испускании нагретых тел испущенные световые потоки некогерентны, каждый атом излучает независимо, фотоны, возникающие при этом, обладают случайной фазой. В результате лучи света, образующиеся при свечении различных независимых систем, не способны к интерференции. Если на какой-то предмет падают потоки от двух одинаковых, но некогерентных источников света, то освещенность просто удваивается. [c.28]

Явления интерференции поляризованных лучей в истории оптики имели большое значение для выяснения фундаментального вопроса о природе световых колебаний. Они исследовались в классических опытах Френеля и Араго (1816 г.). Конечно, лучи от независимых источников света интерферировать не будут, даже если они предварительно пропущены через поляризационное приспособление. Для интерференции необходима когерентность. Однако, как видно из формулы (26.2), результат интерференции линейно поляризованных лучей зависит от угла между плоскостями световых колебаний. Интерференционные полосы наиболее контрастны, когда плоскости колебаний параллельны. Интерференция никогда не наблюдается, если волны поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Это впервые было установлено в упомянутых выше опытах Френеля и Араго. Отсюда Френель пришел -к заключению о поперечности световых колебаний (см. 26, пункт 5). [c.480]

После установления волновой природы света явление поляризации света подверглось дальнейшему тщательному изучению. Опыты Френеля и Aparo по интерференции поляризованных лучей (1816 г.) побудили Юнга высказать догадку о поперечности световых волн. Френель, независимо от Юнга, также выдвинул концепцию поперечности световых волн, всесторонне обосновал ее многочис- [c.371]

Начиная с XIX века, положение стало складываться в пользу волновой теории благодаря работам Юнга (1773—1829) и в особенности Френеля (1788—1827), систематически исследовавших явления интерференции и дифракции света. На основе волновых представлений была создана стройная теория этих явлений, выводы и предсказания которой полностью согласовывались с экспериментом. Объяснение прямолинейного распространения света содержалось в этой теории как частный случай. Были открыты и исследованы новые оптические явления поляризация света при отражении (Малюс, 1808) и преломлении (Малюс и Био, 1811), угол полной поляризации (Брюстер, 1815), интерференция поляризованных лучей (Френель и Aparo, 1816), количественные законы и теория отражения и преломления света (Френель, 1821), двойное преломление сжатым стеклом (Брюстер, 1815), двуосные кристаллы (Брюстер, 1815), законы и теория распространения света в двуосных кристаллах (Френель, 1821), вращение плоскости поляризации в кварце (Aparo, 1811) и жидкостях (Био, 1815 оба явления исследовались далее Био, Брюстером и др.). Юнг (1807) измерил на опыте длину световой волны. Оказалось, что волны красного света длиннее, чем синего и фиолетового. Тем самым в волновой теории было дано экспериментально обоснованное объяснение цветов света, которое связывало это явление с длиной световой волны. (Такое объяснение предлагалось еще Эйлером, но он не мог указать, длина каких волн больше — красных или синих.) Юнг (1817) высказал также мысль о поперечности световых волн. К такому же заключению независимо от него пришел Френель (1821) и обосновал это заключение путем исследования поляризации света и интерференции поляризованных лучей. Все эти факты и в особенности явления интерференции и дифракции света находили непринужденное объяснение в рамках волновой теории света. Корпускулярная теория не могла противопоставить ничего эквивалентного и к началу 30-х годов XIX века была оставлена. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...