Теплообмен излучением между параллельными плоскостями

Теплообмен излучением между параллельными плоскостями [c.264]

Рис. 13.4. Теплообмен излучением между двумя параллельными плоскостями. Промежуточная среда участия в процессе не принимает

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями (рис. 13-4). По такой схеме можно рассматривать теплообмен излучением между двумя неплоскими поверхностями, если зазор между ними много меньше протяженности самих поверхностей. Заданными считаются температуры тел T l и Гг, а также их степени черноты ei и ец. Процесс лучистого теплообмена проходит стационарно. [c.319]

Последнее допущение значительно упрощает выводы всех формул и вместе с тем не вносит в них существенной погрешности, в чем можно убедиться на следующем примере. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями достаточно большого размера, установленными таким образом, что все лучи падают только на их поверхности (рис. 3-12). Обозначим Г], Гг — абсолютные температуры плоскостей в установившемся состоянии тепловых потоков, К l, С2 — постоянные излучения поверхностей е,, 82 — соответствующие коэффициенты поглощения. [c.52]

В инженерных расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, для которых известны качества поверхности, размеры и температура. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. Так как количество тепла, отдаваемого телом, есть разность между количеством излучаемой и количеством поглощаемой телом лучистой энергии, расчетная формула для лучистого теплообмена между двумя параллельными плоскостями имеет вид [c.119]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями, расстояние между которыми мало в сравнении с их линейными размерами (рис. 22, а). Монохроматические поглощательная и отражательная способности и коэффициенты излучения соответственно равны [c.152]

Индексы 1 и 2 относятся к области пленочного кипення п области пара в нерхней части трубы соответственно. Тепло, переданное излучением, приближенно вычислялось по формуле для теплообмена между параллельными плоскостями (в области кипения жидкости). В областхт, занятой паром, для учета излучения были сделаны завышенные оценки при единой точке зрения на фактор, определяющий передачу тепла от стенки трубы к жидкости. Ошибки, вызванные введением этого упрощения, незначительны, так как при тех уровнях температур, которые имели место в опытах, излучение составляет небольшую долю в суммарном теплообмене. [c.294]

Излучающие плоскости совмещены с ограничивающими поверхностями неограниченной пластины и полуограниченного тела или. с плоскостью 01 неограниченного тела. При наличии экстремумов температуры по координате х вводятся дополнительно излучающие плоскости, параллельные 472, по месту нахождения экстремумов. Между излучающими плоскостями или по внешним нормалям от излучающих плоскостей (для полуограниченного и неограниченного тел) значения температур изменяются монотонно, Е1сли в плоскостях 1 ог и ей параллельных температурное поле неравномерно, то температуры излучающих плоскостей принимаются максимальными, равномерно распределенными. Лучистый теплообмен между каждой парой излучающих плоскостей и распространение излучения от каждой излучающей плоскости (для полуограниченного и неограниченного тел) рассматриваются независимо, а результирующие значения искомых величин определяются при помощи суперпозиции. [c.590]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...