Скалярные модели спонтанного нарушения симметрии

Как и модель Хиггса, единая теория частиц со спонтанным нарушением симметрии имеет тесную и далеко идущую аналогию с теорией сверхпроводимости. Следствия этой аналогии будут обсуждаться в последующих пунктах статьи. Отметим, что аналогия со сверхпроводимостью была бы полной, если бы скалярное поле не вводилось искусственным образом, а возникало само собой как поле куперовских пар лептонов. Попытки в этом направлении уже делались, но осуществить такую программу, избавляющую нас от лишнего , не обнаруженного в природе поля, оказывается совсем не легко. [c.190]

Скалярные модели снонтанного нарушения симметрии. Программа Гейзенберга и стимулированные ею сверхпроводящие модели элементарных частиц вызвали в первой половине 60-х годов значительный всплеск интереса к спонтанному нарушению симметрии у теоретиков-полевиков ). Этот интерес был подогрет сложившимся тогда пониманием факта, что для мира элементарных частиц типично некоторое нарушение большинства типов симметрии (кроме релятивистской инвариантности, закона сохранения электрического заряда и т.п.). Именно тогда были сформулированы постановка проблемы спонтанного нарушения симметрии в квантовой теории поля [21], теорема Голдстоуна [22] и др. Это в свою очередь привело к более глубокому пониманию спонтанного нарушения симметрии в теории многих тел и, в частности, в теории сверхпроводимости. [c.186]

В.месте с тем в построении реалистич. модели В. о, имеются трудности, связанные с описанием скалярных частиц — т. н. Хиггса бозонов, наличие К-рых в теории обеспечивает (за счет Хиггса. кеханиз.ча) спонтанное нарушение симметрии и возникновение масс у про.межуточных векторных бозонов (переносчиков слабого взаимодействия), лептонов и кварков. В существующих моделях состав мультиплетов кварков, лептонов и скалярных частиц и спектр их масс не фиксируются си.м.метрие , а вводятся в теорию феноменологическя, Серьёзные трудности вызывает также объяснеппе различия на 12 порядков. масштабов расстояний, на к-ры1 происходит нарушение едино] симметрии G и си.чмет. рии ЭСВ (т. н. проблема иерархии). [c.254]

Голдстоуном же был введен в квантовую теорию поля новый механизм спонтанного нарушения симметрии, отличающийся от механизма БКШ тем, что происходит принудительная бозе-конденсация не пар Купера, а готовых бозе-частиц (см. п. 6). Модель Голдстоуна отвечает самодействующему скалярному полю (р с отрицательным квадратом массы и описывается лагранжианом [c.186]

В лагранжиане (19) и векторное, и лентонное поля имеют равные нулю массы. Эти массы становятся отличными от нуля в результате спонтанного нарушения симметрии — бозе-конденсации скалярного поля. Масса векторного поля равна, как и в модели Хиггса, величине / е Ф , где Ф = (р), и возникает за счет механизма Хиггса. Сравнивая же (20 ") и (1), мы приходим к равной Ф массе лентона. Ее появление можно связать с механизмом БКШ, хотя в данном случае она определяется средним значением не того же лептонного поля (точнее говоря, величины фф] см. пп. 7, 8), а скалярного поля, которое динамически связано с лентонным полем. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...