Диэлектрик а закрытом резонаторе

Диэлектрик в закрытом резонаторе. Объясним метод на уже сформулированной задаче (8.23), (8.24а), (8.25а) о закрытом резонаторе, содержащем диэлектрическое тело. Сопоставим данной задаче дифракции следующую вспомогательную однородную задачу, в которой сохраняются те же граничные условия (8.24а), (8.25а), а уравнения для в 1/+ и в У имеют вид [c.92]

В закрытых резонаторах без потерь (или с потерями только в стенках) Шп к) вещественно. Однако метод без каких-либо усложнений переносится на задачи, в которых есть и какие-либо другие потери, например, в материале диэлектрика или на излучение, если резонатор открытый. При этом, как легко показать ( ), [c.101]

Резонатор с диэлектриком. Можно написать стационарные функционалы, дающие квадрат собственной частоты для закрытых резонаторов, частично заполненных диэлектриком. Проще всего полагать a x,y,z) непрерывной функцией координат, тогда не надо будет обеспечивать выполнение условий (2.1) [c.145]

В этом параграфе будут получены стационарные функционалы для собственных значений однородных задач, поставленных в первой главе. Мы рассмотрим задачи, возникающие при исследовании закрытых резонаторов, частично заполненных однородным диэлектриком, как с идеальными стенками, так и с потерями в стенках (внутренние задачи), а также при наличии излучения (внешние задачи). Будут рассмотрены также системы с неоднородным диэлектрическим заполнением. [c.147]

Начнем с простейшей однородной задачи, возникающей при исследовании закрытого резонатора, частично заполненного однородным диэлектриком ( 3). Роль собственного значения в этой задаче играет параметр е (диэлектрическая проницаемость), а частота к считается заданной. [c.147]

Рассмотрим одномерную (поле не зависит от у и z) задачу о возбуждении закрытого резонатора, частично заполненного однородным диэлектриком. Пусть требуется найти решение уравнений [c.202]

В диапазоне дециметровых и сантиметровых волн в качестве резонансных систем применяются объемные резонаторы, представляющие металлические полости, заполненные диэлектриком. Теория объемных резонаторов простейших форм (цилиндрических, прямоугольных) тесно связана с теорией волноводов. Объемные резонаторы цилиндрической и прямоугольной форм можно рассматривать как отрезки соответствующих волноводов с закрытыми торцами. Как и в теории волноводов, примем, что стенки резонатора идеально проводящие и резонатор заполнен однородным диэлектриком. При таких предположениях потерь энергии в резонаторе нет. Вследствие отражения от торцовых поверхностей зависимость полей в резонаторе от Z представляет собой стоячие волны А os (/гг) + В sin (/гг). [c.324]

Отдельно должен быть рассмотрен случай, когда диэлектрическое тело имеет внутреннюю полость, ограниченную поверхностью S, и одна из собственных частот этой полости, соответствующая граничному условию [/ s = 0, совпадает с к. Тогда, если источник и точка наблюдения расположены внутри полости, то [/(а) -> оо при а ->оо. Скорость роста функции t/( r) при а — оо зависит от поведения е в окрестности поверхности S. Максимальная скорость роста, равная а Ч имеет место, если граница S характеризуется скачком диэлектрической проницаемости. Для тела с е = onst этот закон возрастания можно понять следующим образом. Полагая в (5.50) величину а мнимым числом с Im а < О, мы заменяем диэлектрик металлом с проводимостью, пропорциональной а . Известно, что добротность закрытого резонатора пропорциональна корню квадратному из проводимости стенок. При этом для [/(I) справедливо более сложное, чем (5.52) или (5.53), представление [c.57]

Рассмотрим, наконец, однородную задачу, сформулированную в п. 4 6 (вторая поляризация). Ограничимся случаем, когда е = onst в Собственное значение е входит в такой задаче как в уравнение, так и в условие на границе диэлектрика. Как и раньше, начнем со случая закрытого резонатора с идеальными стенками. [c.156]

Рассмотрим задачу о закрытом резонаторе, частично заполненном диэлектриком. К такой задаче можно применить I вариант р-метода, введя собственное значение р в условия на границе диэлектрика 5р. Для Е- и Я-поляризаций ситуации различны. В случае -по-лярнзации на 5р в задаче дифракции должны выполняться условия непрерывности функции и ее нормальной производной (а на границе резонатора н 8 = 0). В однородной задаче нужно заменить уравнение (16.1) на [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...