Парная корреляционная функция для плазмы

Парная корреляционная функция для плазмы. Обсудим теперь влияние поляризационных эффектов на кинетические процессы в плазме. Сначала будет проведен расчет парной корреляционной функции даь-, а затем с помощью соотношения (3.4.15) будет построен интеграл столкновений. [c.222]

Предположим, что e(k z) отлична от нуля всюду в верхней полуплоскости 2 , т. е. плазма устойчива. Это означает, что контур интегрирования в формуле (3.4.50) можно сдвинуть к действительной оси, положив z = оо + ir] и z = и + ir], где г] +0. Выражение для а5(р ,р к, ) из-за эффектов запаздывания все еще остается слишком сложным. Для того, чтобы получить представление о свойствах парной корреляционной функции в плазме, ограничимся сначала марковским приближением, которое справедливо для достаточно медленных процессов. В этом случае можно положить [c.226]

Рассмотрим уравнение (3.4.44), решение которого позволяет вычислить парные корреляционные функции для плазмы. [c.244]

Путем непосредственных вычислений убедиться в том, что первые две диаграммы, изображенные на рис. 3.15, не дают вклада в парную корреляционную функцию пространственно однородной плазмы. [c.247]

Используя выражение (3.4.50) для парной корреляционной функции, вывести обобщенный интеграл столкновений (3.4.66) для плазмы. [c.247]

Как отмечалось в параграфе 3.4, пока не существует последовательного вывода сходящегося интеграла столкновений, который правильно учитывал бы эффекты динамического экранирования и близкие столкновения частиц в плазме. Фактически эта проблема связана с трудностями вычисления парной корреляционной функции для неравновесной плазмы. [c.283]

Парная корреляционная функция для плазмы неравновесная 226, 227 [c.292]

Ограничиваясь рассмотрением случая пространственно однородной плазмы и пренебрегая влиянием полей на спектр плазменных колебаний (подобно тому, как это делалось в 55), запишем согласно (54.2) для фурье-компоненты парной корреляционной функции [c.252]

Рис. 197. Вид парных корреляционных функций в равновесной теории плазмы

В СВЯЗИ С приведенным выводом может показаться странным, что для вычисления интеграла столкновений оказалось достаточным рассматривать флуктуации в бесстолкновительной плазме. Это, однако, связано с тем, что при столкновениях в плазме существенны компоненты Фурье электрического поля с к 1/а 1//, что и позволяет пренебречь столкновениями. Ситуация здесь вполне аналогична той, которая имела место при выводе кинетического уравнения Больцмана в 16. Действительно, уравнение (16,10) как раз и означает пренебрежение влиянием столкновений на парную корреляционную функцию. [c.263]

Это условие, как уже говорилось ранее (см. 35), выполняется практически во всех реальных газовых плазмах. Однако в отношении системы заряженных частиц положение все же оказывается несколько более сложным, чем это можно понять, с штая время релаксации парной корреляции по порядку величины равным времени столкновения Дело заключается в том, что в плазме возможны коллективные движения — плазменные колебания, которые в определенных условиях весьма существенно определяют временное изменение парной корреляционной функции. Поэтому [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...