Нестационарные нелинейные оптические процессы

Нестационарные нелинейные оптические процессы 273 [c.273]

Нестационарные нелинейные оптические процессы 275 [c.275]

Прошло более десяти лет со дня выхода первой в мировой литературе монографии [25], посвященной электромагнитной теории дифракции волн на решетках. Позже появился еще ряд монографий, посвященных дифракционным свойствам решеток и методам их анализа [6, 50—52, 54, 114]. При этом часть этих исследований была в основном ориентирована на решетки оптического диапазона 150, 52], а другая — на периодические структуры, обладающие свойствами, перспективными к использованию в радиодиапазоне электромагнитных колебаний [6, 50, 51, 54, 114]. В настоящей работе особое внимание уделено развитию результатов, изложенных в [25, 63], и новых свойств, обнаруженных позднее, которые оказались перспективными к применению в радиофизических исследованиях МИЛЛИ- и субмиллиметрового диапазонов, при построении соответствующей метрологической и элементной базы и в дальнейшем — при создании радиотехники милли- и субмиллиметрового диапазонов. Данная книга является как бы единым целым с монографиями [25, 63], вместе они содержат уникальные по полноте и детальности аналитические, графические и численные данные по амплитудно-частотным, поляризационным и другим зависимостям, характеризующим рассеяние волн на дифракционных решетках самых различных профилей и типов. В сумме с работами [25, 63] она позволит завершить определенный этап (изучение физики резонансного стационарного рассеяния волн) в построении общей электродинамической теории решеток. Дальнейшие перспективы исследований в этой области авторы видят в создании спектральной теории решеток, изучении процессов нестационарного рассеяния, более последовательном подходе крещению практически важных задач синтеза, оптимизации и диагностики, нелинейных задач, в расширении возможностей анализа электродинамических характеристик структур с неидеальными и анизотропными включениями [195, 196] и т. п. [c.11]

В случае Тзап>т/> п групповая расстройка играет принципиальную роль процесс нелинейного взаи.мо-действия волн становится нестационарным и менее эффективным либо вовсе прекращается (см. Нестационарные нелинейные оптические явления). ] л.я кристаллов дигид-рофосфата калия KDP) и ниобата лития (LiNbOa) в случае нелинейного взаимодействия обыкновенно осн. волны (Я=1,06 мкм) и необыкновенной волны второй гармоники зиачение групповой расстройки 2 соответственно равно 5,2-10 1 и 1,0-10 с/см для кристаллов KDP при вырожденном взаимодействии иа -Я=0,53 мкм vi, 51 = 2,5с/см. Т. о., при преобразо- 54S [c.545]

Когерентная нелинейная спектроскопия нестационарных процессов включает спектроскопию оптических нутаций, спектроскопию затухания свободной поляризации я оптич. эхо-спектроскопию. Эти виды Н. с.— аналоги нестационарных вариантов спектроскопии ядерного магн. резонанса. С их помощью получают информацию об уединённых оптич. резонансах в обычных спектрах, либо скрытую неоднородным уширееием спектральных линий, либо вовсе не проявляющуюся в линейных спектрах (рис. 4). Когерентные переходные процессы возникают при ступенчатом изменении [c.307]

Рис. 4. Схемы когерентной нелинейной спектроскопии нестационарных процессов а — ДЕухуроваевая система, с которой нестационарно взаимодействует резонансное оптическое попе б — зависимости от времени амплитуды оптического поля в трёх различных схемах нелинейной когерентной спектроскопии вверху — ступенчатое включение резонансного взаимодействия в момент времени , средняя диаграмма — импульсное резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему (Ч, Ч моменты начала и конца оптического импульса) внизу — резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему в виде двух последовательных коротких импульсов, разделённых интерва.чом т в — временные диаграммы сигналов нелинейной спектроскопии, соответствующих амплитудам оптического поля на рис. 6 вверху — сигнал оптических нутаций в амплитуде резонансной оптической волны, прошедшей сквозь образец средняя кривая — сигнал затухания свободной поляризации излучения, прошедшего через образец внизу — сигнал оптического эха в виде импульса излучения спустя время Т после воздействия второго импульса.

Пз) и глицерине (4=14 Пз). Радиус звукового пучка с частотой f = 2 МГц был равен с1 = 0,75 см, поэтому согласно сказанному выше время установления тепловых эффектов с1 Г) в бензоле и глицерине равно 1,5-10 с. Для используемых в эксперименте импульсов мощностью до 50 Вт и длительностью порядка 1 с процесс был нестационарным, причем длины самофокусировок составляли 12 см в бензоле и 8 см в глицерине при зтом расстояние образования разрыва из-за квадратичной нелинейноста было значительно большим (15—20 см). Регистрация велась с помощью оптической визуализации звука, в экспериментах с глицерином использовали также гидрофон. В экспериментах наблюдалось существенное (до 2 раз) сужение пучка и даже его распад на несколько пучков (нитей) что соответствует описанному выше эффекту самофокусировочной не устойчивоста. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...