Электрооптический эффект в кубических кристаллах

Электрооптический эффект в кубических кристаллах [c.137]

Рассмотрим электрооптический эффект в кубическом кристалле, не обладающем оптической активностью. Приложение электрического поля делает кристалл оптически анизотропным. Величина и характер [c.137]

Из этого уравнения видно, что на форму сечения оптической индикатрисы влияют только компоненты Ех и Еу созданного в кристалле электрического поля. Они ортогональны к направлению распространения света в кристалле, и их принято называть поперечными. Поскольку продольная компонента поля не влияет на величину показателей преломления и на состояние поляризации собственных мод, говорят, что при распространении света вдоль оси кубического кристалла [ПО] наблюдается лишь поперечный электрооптический эффект. [c.139]

Коэффициенты Лх и зависят от ориентации плоскостей кристаллической пластины относительно кристаллографических осей и от направления поперечной компоненты электрического поля Et. Для кубического кристалла с линейным электрооптическим эффектом Л1 и Л2 определяются приведенными выше формулами (7.25)— (7.27) и (7.22), (7.23) для ориентаций кристалла (111) и (ПО) соответственно. [c.150]

Рассмотрим конкретный пример кристалла титаната бария (BaTiOj). Он представляет собой сегнетоэлектрический кристалл с температурой фазового перехода Т . = 120 °С. Ниже температуры перехода Т < Т ) кристалл является ацентрическим с точечной группой 4mm и преобладает линейный электрооптический эффект. Выше температуры перехода Т > Т ) кристалл обладает симметрией тЗт (кубической) и линейный электрооптический эффект исчезает. Пусть поле действует вдоль направления <110) в кристалле [c.282]

Поле зрения элекп ооптического модулятора на основе кристалла группы 43т. Рассмотрим в кристалле с группой точечной симметрии 43т электрооптический эффект, такой, что при наличии электрического поля, направленного вдоль кубической оси, главные значения показателя преломления даются выражениями [c.336]

Обычно в этом оптически управляемом ПВМС в качестве активного элемента используются кубические ФРК типа BSO. Поперечный электрооптический эффект в таких кристаллах максимально проявляется, когда пластины кристалла имеют ориентацию (ПО) или (П1). [c.170]

Проявление колебаний одновременно в спектре инфракрасного поглощения и в спектре комбинационного рассеяния света, т. е. отсутствие центра инверсии, означает, что кристалл является пьезоэлектрическим. Это эквивалентно также утверждению, что в кристалле должен наблюдаться линейный электрооп-тический эффект (эффект Поккельса). Хотя мы здесь и не собираемся проводить подробное обсуждение теории комбинационного рассеяния света в пьезоэлектрических кристаллах, основные новые эффекты можно достаточно просто рассмотреть на базе уже изложенной теории. Ограничимся обсуждением кубических пьезоэлектрических кристаллов, относящихся к точечной группе Гй. В кристаллах этого класса для полного описания электрооптического эффекта необходимо знать единственную электрооптическую постоянную. Напомним [35], что электро-оптический эффект состоит в модуляции оптической поляризуемости кристалла приложенным извне электрическим полем. Но в нащем рассмотрении роль приложенного , или внешнего , электрического поля выполняет макроскопическое поле сопровождающее длинноволновое дипольное оптическое колебание, взаимодействующее с собственным нолем. Поэтому линейный электрооптический эффект означает наличие тензорной свя-зц между макроскопическим электрическим полем и оператором [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...