Постоянные усилия вдоль отрезка

Постоянные усилия вдоль отрезка 55 [c.55]

ПОСТОЯННЫЕ УСИЛИЯ ВДОЛЬ ОТРЕЗКА [c.55]

Постоянные усилия вдоль отрезка 57 [c.57]

Постоянные усилия вдоль отрезка 59 [c.59]

Пока мы имели дело с двумя различными программными модулями один —для упругой изотропной полуплоскости, на поверхности которой в пределах полоски конечной ширины приложены постоянные нормальные нагрузки, а другой-—для постоянных усилий вдоль конечного отрезка в бесконечной изотропной упругой среде. В последующих главах будут введены другие модули. В частности, в гл. 7 и 8 будет продемонстрировано, как подбором разных программных модулей можно решать разнообразные задачи механики твердого тела. [c.82]

Последние два уравнения показывают, что напряжения Рх и Ру представляют собой постоянные по величине разрывы касательных и нормальных напряжений вдоль отрезка л < а, у = 0. Заметим, однако, что подобная интерпретация справедлива только для компонент и Оуу тензора напряжений ниже будет показано, что Я и Ру представляют собой компоненты tx и ty постоянного суммарного вектора усилия на отрезке (см. рис. 4.2). [c.59]

В 4.6 был указан достаточно прямой путь для нахождения тангенциальных напряжений вдоль границы при использовании метода фиктивных нагрузок. При этом коэффициенты влияния (включая диагональные элементы) определялись непосредственно тем же основным решением задачи теории упругости, которое применялось для построения самого численного метода, а именно решением задачи о постоянных усилиях, приложенных на отрезке в бесконечной плоскости х, у. о решение характеризуется тем, что все компоненты напряжения разрывны в средней точке рассматриваемого отрезка. [c.103]

Рассмотрим задачу о начальном развитии пластических деформаций при одноосном растяжении тонкой пей>орированной пластины постоянными усилиями Оу. Будем считать, что пластические деформации сосредоточены вдоль некоторых линий скольжения, исходящих из контура отверстия. Как показывают опыты, пластические области будут представлять в таких случаях отрезки длины (d = I - X) (рис. 2.16). Толщину зоны можно считать равной нулю. В силу симметрии граничных условий и геометрии области D, занятой материалом пластины, напряжения являются двоякопериодическими функциями с основными периодами oi и сог- [c.129]

Величина сдвига равна 1г у) = и у). Следовательно, касательное напряжение 5(й) постоянно вдоль любого волокна у = onst. Полное касательное усилие, действующее вдоль каждого из этих отрезков, составляет LS(k) и для равновесия должно быть равно / —касательному усилию, приложенному к верхней плите. Таким образом, если функция S k) однозначна, то величина сдвига k должна быть постоянной, а поле деформаций описывается формулами [c.309]

Мы ограничимся случаем = onst, т. е. предположением, что в естественном состоянии тонкий стержень имеет форму дуги окружности или, в частности, прямолинейного отрезка. Если усилие Ф (постоянное вдоль тонкого стержня, п. 69) равно нулю и, следовательно, равны нулю силы Fa, Fb, действующие на концах, то из равенства (78) мы увидим, что вдоль тонкого Стержня изгибающий момент Г остается постоянным, так ч то на основании равенства (79 ) постоянной будет также и кривизна т. е. фигурой равновесия плоского тонкого стержня (плоская эласт.ика) будет все еще дуга окружности (или прямолинейный отрезок). [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...