Коэффициент усиления и ширина полосы

КОЭФФИЦИЕНТ УСИЛЕНИЯ И ШИРИНА ПОЛОСЫ [c.301]

Зависимость между коэффициентом усиления и безразмерной шириной полосы в ослабленном сечении такова [c.248]

Внесение в резонатор усиливающей среды, которая частично или полностью компенсирует потери излучения при отражении от его зеркал, эквивалентно увеличению коэффициента отражения до некоторого эффективного значения / эфф ( < эфф 1)- Благодаря этому резонансная полоса сужается в (1—Я)/ 1— эфф) раз. Если считать, что при стационарной генерации лазера усиление в активной среде полностью компенсирует потери излучения при отражении от зеркал резонатора, то надо положить эфф=Г Это дает нулевую ширину резонансной полосы и соответственно нулевую спектральную ширину линии генерации лазера. В действительности, спонтанное излучение ( шум ) приводит к тому, что усиление в активной среде лазера оказывается меньше потерь в резонаторе . Недостаток усиления компенсируется непрерывным поступлением энергии со стороны спонтанного излучения. Вследствие этого. / эфф<1 и ширина линии генерации оказывается хотя и крайне малой, но вое же конечной величиной. Ее теоретическое значение составляет 10 Гц. В реальных случаях в силу ряда [c.281]

Ширина полосы такого усилителя уменьшается с увеличением добротности Q (коэффициент усиления при этом растет) и зависит [c.155]

Ширина полосы усиления параметрических волоконных усилителей зависит от того, вводятся в световод вместе с накачкой сигнальная и холостая волны или нет. В частности, сигнальная и холостая волны могут как усиливаться, так и ослабляться в зависимости от относительной разности фаз. Эта зависимость от фазовых соотношений наблюдалась в эксперименте [35], где сигнальная и холостая волны, смещенные по частоте от накачки на 130 МГц, распространялись по световоду длиной 350 м и относительная разность фаз на входе в световод изменялась при помощи линии задержки. Мощность сигнальной волны была минимальной и максимальной при относительной фазе Лф = я/2 и Зя/2 соответственно и оставалась постоянной при Лф = О и я. Коэффициент усиления при таких условиях обычно линейно зависит от мощности накачки и длины световода. [c.303]

Книга представляет собой руководство по экспериментальным методам оптической квантовой электроники. В ней подробно излагаются методы исследования лазеров (оптических квантовых генераторов) и определения их важнейших параметров энергии и мощности излучения, усиления, длины волны, ширины полосы, временной когерентности, стабильности частоты, шумов и коэффициента модуляции. [c.4]

Метод усилителя, применяемый для измерений ширины допплеровской линии и сужения линии из-за усиления в непрерывно действующих газовых лазерах с высоким усилением, изложен в гл. 7, 3 и 4, где рассматривается вопрос о ширине полосы лазерной линии. Пользуясь вышеуказанными методами, можно измерить коэффициент усиления усилителя непрерывного действия. Ниже излагается метод максимальных потерь для измерения усиления в ксеноновом лазере непрерывного действия. После раздела об измерениях в лазерах непрерывного действия идет раздел, посвященный измерениям усиления в импульсных газовых лазерах. [c.239]

При измерении больших коэффициентов усиления в лазерах нужно позаботиться о том, чтобы в измерительную систему не попадали посторонние сигналы. Излучение лазера-источника необходимо пропустить через полосовой фильтр с шириной полосы приблизительно 100 А. Лазер-источник должен находиться на достаточно большом расстоянии от усилителя, так как отношением диаметра лазерной трубки к ее длине (d/b) определяется конус, в котором распространяется спонтанное излучение и диаметр которого очень велик по сравнению с пятном моды ТЕМоо источника с дифракционной расходимостью. Второй полосовой фильтр необходимо поместить перед приемником для уменьшения эффектов, обусловленных фоновым спонтанным излучением при малых уровнях когерентного сигнала [38 [c.399]

Растяжение полосы с надрезами с круглым основанием (рис. И). Отношение предельной нагрузки Р к предельной нагрузке — 4кН для гладкой полосы шириной 2Н называют коэффициентом усиления [c.78]

Через = 2ка обозначена предельная нагрузка для гладкой полосы шириной 2А. Верхняя и нижняя границы для коэффициента усиления Р /Р1 показаны на рис. 204. [c.305]

Четырехволновое смешение так же. как ВКР и ВРМБ, может использоваться в усилителях и генераторах. Такие устройства привлекают внимание в контексте явлений, связанных со сжатыми состояниями [33-43]. В данном подразделе речь пойдет о таких важных характеристиках параметрических усилителей, как коэффициент усиления и ширина полосы. Обсуждаются также вопросы применения параметрических усилителей для получения сжатых состояний и в оптической волоконной связи. [c.301]

Антенны при создании радиолиний являются одной нз наиболее сложных и дорогостоящих частей аппаратуры. Вследствие искажений, вызываемых многолучевым приёмом, и зкого уровня поля, желательно применен.. антенн с высоким коэффициентом усиления и соответственно узкой диаграммой направленности. Реализуемые коэффициенты усиления до 45 — 50 дб соот т-ствуют ширине основного лепестка меньше Г. Более сложные антенны устр ства необходимо применять на линиях, где используются многоканальные широкополосные системы. Так, для передачи полосы 6 Мгц на расстояние в 300 км необходимо иметь антенны на приёмном и передающем концах с шириной лепестка порядка 0.73°. На этих же расстояниях антенны с шириной лепестка 3 1,5 обеспечивают передачу без искажений полосы шириной всего лишь в 3 Мгц. Для получения требуемых характеристик антенн наибольшее применение находят параболоиды вращения. Ширину лепестка меньше одного градуса воз.можно получить в том случае, если применить параболоид с диаметром около ЮО А. Это З начит, что а волне 3 см диаметр параболоида должен быть 3 м, а на волне 30 см соотаетственио 30 м. На опытных линиях использовались антенны с диаметром не более 20 м. Па- [c.23]

В режиме модуляции добротности лазерный передатчик генерировал импульсы длительностью приблизительно 250 не, поэтому усилитель 8 имел ширину полосы пропускания 3,5 МГц. Усиленный импульс через схему стробирования 10 поступал на расширитель импульсов 11, на выходе которого формировался импульс длительностью 0,25... 1,5 МКС с амплитудой, равной амплитуде входного импульса. Это было необходимо для согласования длительности импульса с постоянной времени люминофора экрана видеоконтроль-ного устройства. Далее сигнал вводился в усилитель 12, коэффициент усиления которого увеличивался со временем по квадратичному закону. Это позволяло выровнять яркости близко и далеко расположенных объектов при их отображении на экране видеоконт-рольного устройства. В самом деле, амплитуда импульсов на выходе фотодетектора 7 пропорцио- [c.255]

Обсудим зависимость параметров импульсов от параметров лазера, поглотителя и резонатора. На рис. 6.6, а представлена нормированная относительная ширина импульса W = 2/A(o0 в зависимости от коэффициента усиления Vo для слабого сигнала для различных значений коэффициента передачи Во для слабого сигнала и фиксированных значений т = 7, R = 0,9. Концы кривых соответствуют границе стабильного моноимпульс-ного режима. Границы зоны статического укорочения импульса Т, = ] и Т/=1 показаны пунктирными кривыми. Они, как уже было выше показано, лежат внутри области стабильного режима. При малых значениях Уо ширина импульса с ростом интенсивности накачки (т. е. с увеличением 1 о) уменьшается. После достижения шириной импульса минимального значения рост интенсивности накачки сопровождается увеличением ширины импульса. Уменьшение коэффициента передачи поглотителя укорачивает импульсы и увеличивает их интенсивность. Минимум ширины импульсов для меньших Во смещается к левой границе области синхронизации мод. Ширина импульсов, как и ранее, обратно процорциональна ширине полосы пропускания частот-но-селективного элемента. Энергия импульсов монотонно нарастает с увеличением коэффициента усиления для слабого сигнала Vo (рис. 6.6, б). При малых потерях на поглощение ин-. тенсивность импульсов растет с ростом интенсивности накачки также монотонно, тогда как при больших потерях интенсивность достигает максимума вблизи области стабильного режима (рис. 6.6, в). Коэффициент асимметрии i представлен на [c.198]

Следует, однако, подчеркнуть сам Компфнер не понял, что создал широкополосный усилитель Я не понял, что имею прибор с потенциальной шириной полосы в несколько оюгав. Пирс понял [86]. Да, Пирс понял ( Когда я в США начал работать с лампой бегущей йолны, на меня большое впечатление произвела ее огромная широкополосность [54]) и сразу поставил перед собой задачу о создании широкополосной лампы с высоким устойчивым коэффициентом усиления, но это было много позже — в 1944 году. [c.188]

Коэффициент усиления в случае ВРМБ существенно зависит от того, как соотносятся между собой ширина линии накачки А р и ширина линии спонтанного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна Ар (значение последней лежит в пределах 15—40 МГц для плавленого кварца в полосе пропускания оптического волокна). Например, если Арр > Ар , то при увеличении А р коэффициент усиления ВРМБ сигнала уменьшается в соответствии с отношением Ap /Avp [26]. Всякий раз, когда выполняется это условие, ВКР (его порог, т. е. значение мощности накачки, при которой данный эффект становится заметным, лежит в области 1 Вт и выше) становится доминирующим нели- [c.623]

В настоящее время предполагают, что иа антеннах с коэффициентом усиления в 45—50 дб можно передать без искажений полосу частот шириной в несколько мегагерц, при этом с увеличением длины трассы неискажённая полоса передачи сужается. [c.20]

Хд/ зл - <5ольше тем шире полоса пропускания антенны. Поэтому петлевой вибратор = 300 Ом) является широкополосной антенной, а короткие вибраторы (длиной менее 1/4 Л) являются низкоомными илотому узкополосными. С другой стороны, толстый вибратор (диполь Надененко), имеющий меньшую реактивность при одинаковых расстройках, чем обычйый диполь, значительно превосходит диполь в широкополосности. Ширину полосы пропускания антенны определяют и по другим критериям, например, по допустимому снижению коэффициента усиления или отношению вперед-назад у направленных антенн. [c.227]

Состав спектра е (/) не может в условиях эксперимента регулироваться произвольно, но е (t) безусловно частично зависит от г ( ) можно ожидать от адаптивного человека-оператора, что он уменьшит свой коэффициент усиления или иным способом изменит Yff для того, чтобы высокочастотные составляющие г (/) не циркулировали в контуре со сдвигом на 180° по отношению к фазе, в которой они поступают на вход системы, при коэффициентах усиления контура, больших, чем единица. Элкинд [26] изучал зависимость е (t) от г (О и обнаружил, что действительно [ Ус уменьшается с увеличением ширины полосы частот сигнала г (О, так что произведение УиУс приблизительно постоянно в области пёреходной частоты для УнУс- Такое поведение согласуется с представлением о хорошей сервосистеме. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...