Изменение энтропии в обратимых и необратимых циклах

Изменение энтропии в необратимых процессах. Из соотношений (1.121) и (1.124) следует, что для обратимого цикла Карно [c.30]

Рис, 36. Изменение энтропии обратимого и необратимого циклов [c.86]

Из (5.20) следует, что энтропия системы (источник теплоты, рабочее тело, охладитель) при осуществлении необратимого цикла возрастает. Отметим, что изменение энтропии рабочего тела как в обратимом, так и в необратимом цикле (круговом процессе) равно нулю. [c.68]

Отметим, что изменение энтропии самого рабочего тела в термодинамически замкнутом круговом процессе вне зависимости от того, обратим или необратим цикл, всегда равно нулю. Действительно, во всяком круговом процессе начальное состояние рабочего тела совпадает с конечным и оба эти состояния должны быть равновесными для обеспечения термодинамической замкнутости процесса. Последнее относится и к случаю необратимого цикла, поскольку и у такого цикла исходное и конечное состояния являются равновесными, несмотря на нарушение равновесности процесса в промежуточных состояниях интеграл же ф (6Q/T) = О только для обратимого цикла. [c.119]

Г.1. Необратимая циклическая тепловая энергетическая установка производит работу, обмениваясь теплом с двумя тепловыми резервуарами, находящимися при температурах 500 и 50°С. Практически можно считать, что рабочая жидкость совершает цикл Карно, который можно представить в виде трапеции на диаграмме температура— энтропия. Как при адиабатическом сжатии, так и при адиабатическом расширении энтропия возрастает на 10% от амплитуды изменения энтропии в цикле. Можно предположить, что состояние жидкости в процессе теплообмена с резервуарами изменяется обратимо и теплообмен с каждым из них происходит при разности температур 50. К. [c.208]

Изменение энтропии тела Б равно нулю, потому что, как известно, начальное и конечное состояния в цикле как обратимом, так и необратимом совпадают. [c.150]

И в этом цикле, так же как и в обратимом, изменения энтропии рабочего тела по верхней и по нижней ветвям должны быть равны друг другу по абсолютной величине. Но если изменение энтропии рабочего тела в процессе 1А2 численно равно изменению энтропии источников теплоты, то изменение энтропии холодильников будет больше изменения энтропии рабочего тела в процессе 2В1. Это будет вызвано тем, что необратимый процесс 2В1 протекает при температурах рабочего тела, больших, чем температуры соответствующих источников. [c.85]

В конце цикла, как обратимого, так и необратимого, никакого изменения энтропии нет, так как система вернулась в начальное состояние. Для необратимых циклов это означает, что система передает больше тепла окружающей среде, обычно в результате превращения механической энергии в теплоту в ходе необратимых процессов. Следовательно, энтропия внешней среды возрастает. Сказанное можно резюмировать следующим образом [c.91]

Следует особо подчеркнуть одно важное обстоятельство. Понятие об энтропии введено на основе рассмотрения обратимых циклов. Казалось бы, это лишает нас возможности использовать понятие энтропии при анализе необратимых процессов. Но следует помнить, что энтропия является функцией состояния и, следовательно, изменение ее в каком-либо процессе определяется только исходным и конечным состояниями. [c.81]

На основании вышеизложенного можно сделать следующее определение энтропии энтропия есть однозначная функция состояния рабочего тела, величина изменения которой определяется только начальным и конечным его состояниями и не зависит от характера процесса, а изменение энтропии в обратимых циклах равно нулю. Иначе происходит изменение энтропии в необратимых циклах. Положим, что цикл AB DA (фиг. 15) необратим, поэтому процесс AB будет необратимым. Для этого случая согласно уравнению (136) получим [c.70]

Изменение энтропии при необратимых процессах. Пусть тело из начального состояния 1 в результате необратимого процесса переходит в состояние 2. Состояния / и 2 предполагаются равновесными (или во всяком случае характеризуются определенными значениями энтропии), а относительно необратимого процесса не делается никаких ограничивающих предположений. Выясним, как изменится энтропия тела в результате рассматриваемого необратимого процесса. Для этого предположим, что тело из конечного состояния 2 возвращено к исходному состоянию 1 путем обратимого перехода 2а1 (рис. 2.22). Цикл 12а1 является необратимым из-за необратимости [c.60]

Соотношения (75), (77) справедливы лишь для обратимых циклов. В действительности циклы образуются необратимыми процессами н поэтому сами являются необратимыми. Любой необратимый цикл можно осуществить в изолированной системе, состоящей на трех элементов высшего источника с температурой Т , низшего источника с температурой <С Ту и рабочего тела. За счет процесса теплообмена теплота начнет переходить от тела с большей температурой Г, к телу с меньшей температурой Т . Нетрудно убедиться, что энтропия такой системы будет увеличиваться. Действительно, если от первого тела ко второму переходит количество теплоты Ад, то удельная энтропия первого тела уменьшится на бч, = — Ад1Ту, а второго гела увеличится на бч., =- -Ь А(] Т.у. Изменение удельной энтропии изолированной системы в целом составит [c.55]

Знак равенства относится к обратимым, а знак неравенства — к необратигмым циклам и процессам. Выражение (98) показывает, что изменение энтропии можно подсчитать только для обратимых процессов. для необратимых процессов можно судить лишь о ее качественном [c.62]

Изменение энтропии рабочего тела, совершающего обратимый или необратимый цикл по завершении его, равно нулю, поскольку, согласно предыдущему, параметры состояния рабочего тела в начале и в конце цикла одинаковы. Энтропия же системы, в целом участвующей в необратимом цикле, возрастает. Действительно термический к. п. д. необратимого цикла т](неабр вследствие потерь на трение и неравновесности входящих в состав цикла процессов будет меньше термического к. п. д. обратимого цикла Карно, т. е. [c.65]

Если же в системе осуществляется произвольный необратимый цикл, то обязательно будет происходить изменение энтропии системы. Как показано ранее, термический к. п. д. любого необратимого цикла "П" " всегда меньше термического к. п. д. обратимого цикла Карно осуществляе- [c.86]

В том же случае, когда цикл аЬсйа является вполне обратимым, он сам должен рассматриваться как термодинамический образец, так как для него будет выполнено условие равенства нулю суммарного изменения энтропии системы. Однако и в том случае, когда цикл аЬс(1а протекает вполне обратимо, сопоставление с соответственным циклом Карно имеет вполне определенный смысл. Правда, смысл этого сопоставления несколько иной, чем в первом случае, когда цикл аЬсйа является внешне необратимым. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...