Время жизни ц-мезона

Время жизни ц-мезона [c.110]

Совершенно необходим учет изменения промежутков времени между событиями, происходящими в движущихся системах, и в физике космических частиц. Так, например, измерение времени жизни ц-мезона (частица с массой, примерно в 200 раз большой массы электрона, зарождающаяся в верхних слоях атмосферы Земли) приводит к значению iq 2 10 с. Даже если считать, что скорость мезонов близка к скорости света, то для них получается весьма малая длина пробега I iq si 600 м, исключающая возможность регистрации их в наземных лабораториях. Однако эта оценка неверна, так как в опытах фактически измеряется вре.мя жизни покоящегося мезона, который затормозился при прохождении толщи атмосферы. Для того чтобы определить среднее время жизни мезона, движущегося с большой скоростью, нужно оценить 1дв iq/VT—которое при I й с может быть очень большим (Тд iq). [c.380]

Пример. Время жизни п+-мезонов. Известно, что я+-мезон распадается на ц+-мезон и нейтрино ). Среднее время жизни [c.355]

Наблюдение многочисленных случаев распада л+-мезонов в фотоэмульсии показывает, что (я+— х+)-распад всегда происходит после остановки я+-мезона. Время ионизационного торможения я-мезона в эмульсии, как показывает подсчет, равно 10 —сек. Отсюда следует, что время жизни я-мезона значительно больше 10 —сек. Вместе с тем оно должно быть заметно меньше времени жизни ц-мезона ( 10 се/с),так как изучение космических лучей показывает, что у поверхности земли имеется много ц-мезонов и относительно мало я-мезонов. [c.135]

Уточнили также и значение времени жизни я -мезонов, которое было измерено методом сравнения количества медленных я—мезонов на разных расстояниях от мишени, а также прямым методом определения промежутка времени между остановкой я+-мезона и его распадом. В этом методе момент остановки я+-мезона и момент его распада обнаруживались по возникновению импульса в сцинтилляционном кристаллическом счетчике. Импульсы образуются за счет энергии, которая выделяется в процессе быстрого (IO-12 сек) торможения медленного я+-ме-зона и за счет энергии (я—ц)-распада, и регистрируются осциллографом. Так как скорость развертки электронного луча осциллографа известна, то по расстоянию между импульсами можно было определить время жизни я+-мезона. Одновременно в этом опыте измерялось время жизни 1 +-мезона по расстоянию на экране осциллографа между импульсами, образовавшимися в счетчике в момент (я— j,)-распада и ( j,—е)-распада. Из этих и других, более поздних измерений были получены следующие значения времени жизни п-- и ц -мезонов [c.140]

Отсутствие распадов я"-мезонов в конденсированной среде означает сильное превышение вероятности ядерного захвата я -мезона над вероятностью (я — ц )-распада, т.е. очень малое время жизни я -мезона в ядерной среде по сравнению с вакуумом или, что то же самое, очень сильное взаимодействие я "-мезонов с ядрами. Последнее заключение, конечно, справедливо и по отношению к л " -мезонам. Однако медленные я -мезоны не могут попасть в область ядерного притяжения из-за кулоновского отталкивания. Поэтому после остановки они распадаются. [c.220]

НО не проходит через группу счетчиков С4. Этим способом из жесткой компоненты можно выделять [л-мезоны, останавливающиеся и распадающиеся в фильтре Ф. Для того чтобы измерить время жизни ц-мезонов, использовали счетчики Сз, включенные в схему сдвинутых, или запаздывающих совпадений. Эта схема отличается тем свойством, что она срабатывает только тогда, когда в одном из счетчиков появляется имй ульс через строго определенное время после возникновения импульса в системе С1 + С2—С4). Время запаздывания совпадений известно и может изменяться. Очевидно, что если время запаздывания установки совпадает с временем жизни ц-мезона, то электрон, образующийся при распаде ц-мезона, попадет в один из счетчиков Сз в нужный момент и установка зарегистрирует случай ( i—e)-распада. При любом другом времени запаздывания установка срабатывать не будет. Время жизни л.-мезона, измеренное в этом опыте, оказалось равным [c.112]

В 1947 г. установку, описанную в разделе 2 (см. рис. 68), усовершенствовали ввели схему антисовпаденнй в комбинации с магнитом, отклоняющим ц-мезоны разных знаков в различные стороны. Это позволило измерять отдельно время жизни р,+ и --мезонов. В результате последующих опытов было показано, что время жизни л,+-мезонов не зависит от среды, в которой происходит его распад, и равно =2,15-10 сек. Время [c.116]

Комбинированная четность состояний (2я°) и (я я ) положительна. Нетрудно показать, что СР-четность (Зя ) состояния, образующегося при распаде К-мезона, отрицательна. Состояние (я+- - я Ц-я ) может иметь СР = 1 в зависимости от того, яетно или нечетно значение орбитального момента я -мезона относительно центра инерции я+ и я . Отсюда следует, что двухчастичный распад (2я" или я+ - - я ) может происходить только из состояния К К -мезон может распадаться только на три я-мезона. Поэтому время жизни К -мезона по отношению к я-мезонному распаду должно быть существенно меньше, чем время жизни К -мезона, т. к. фазовый объем при трехчастичном распаде значительно меньше фазового объема двухчастичного распада. Времена жизни К - и К -мезонов по отношению ко всем возможным распадам — х К1) и т(К5) зависят также в от вероятно- [c.370]

В Я, ф. э. можно измерять рассеяние ч-ц. Ср. угловое отклонение на ед. путиф <5/рг р — импульс ч-цы). Я. ф. э. можно поместить в очень сильное магн. поле и измерить импульс ч-цы и знак её заряда, что позволяет определить Q, М и V. Достоинства метода Я. ф. э. как трекового детектора ч-ц — высокое пространств, разрешение (можно различать явления, отделённые расстоянием в 1 мкм, что для релятив. ч-цы соответствует временам пролёта 10 с) и возможность длит, накопления редких событий. Методом Я. ф. э. были открыты пи-мезоны, обнаружено вз-ствие я- и К-мезонов после остановки. С помощью Я. ф. э. удалось оценить время жизни яО-мезона, обнаружить распад/ -мезона на 3 пиона, открыть 1,-гиперон, гиперядра, антилямбдагиперон. Методом Я, ф, э, был исследован состав первичного косм, излучения и показано, что, кроме протонов, в нём есть [c.911]

В связи с этим резонансы можно считать некими самостоятельными образованиями типа нестабильных частиц с очень малым, но отличным от нуля, временем жизни (л 10 2 -н 10 22 e/ j. Масса резонансов равна сумме масс нуклона, л-мезона и резонансной энергии взаимодействия (в с. ц. и.), а время жизни определяется из соотношения неопределенностей б которое в качестве АЕ должна быть поставлена ширина соответствующих резонансных максимумов ( к100 Мэе). [c.162]

Когда Юкава высказал свою гипотезу о существовании частицы с массой 300 /Пе, были известны только протоны, электроны и нейтроны. Через два года при исследовании космических лучей была открыта частица, названная впоследствии м -мезоном. Были "Ьбнаружены ц-мезоны, заряженные положительно и отрицательно. Оказалось, что их масса /Пд =207 /Пе, спин равен /2- Время жизни Покоящегося ц-мезона тд=2,2 10- сек. Он распадается по схеме [c.81]

Масса заряженных ге-мезонов равна т х213т . Они распадаются по схемам слабого взаимодействия (я - ц +Уц и л ц+у за время т 2,6 10 с. Масса нейтрального т1-мезона т . 264т , а время жизни т .а 0,8 10 с, он распадается по электромагнитной схеме л°- 27 (и примерно с вероятностью 10 по схеме - у + е +е ). [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...