Система паразитное излучение

В тех случаях, когда когерентность освещения диктуется функциональным назначением системы (например, в фурье-ана-лизаторах), для увеличения отношения сигнал/шум принимают чисто конструктивные меры уменьшают число поверхностей, применяют иммерсию, где это возможно, внеосевое построение схемы (как в п. 4.5). Если же когерентность освещения является лишь следствием монохроматичности излучения и как таковая не нужна, ее желательно искусственно разрушить. Наиболее известный способ решения этой задачи — установка перед предметной плоскостью вращающегося матового рассеивателя. В этом случае паразитная интерференционная картина в плоскости изображения меняется во времени, что позволяет усреднить ее при регистрации изображения на фотоматериале и тем [c.189]

Как мы уже отмечали, основные переходы иона Nd + —это переходы, совершаемые тремя электронами, принадлежащими оболочке 4/. Эти электроны экранируются восемью внешними 5s-и 5р-электронами, Соответственно уровни энергии в стекле с неодимом в основном располагаются так же, как и в кристалле Nd YAG. Поэтому и наиболее интенсивный лазерный переход имеет длину волны % ж 1,06 мкм, Однако в стекле из-за неоднородного уширения, обусловленного локальными неоднородностями кристаллического поля стеклянной матрицы, линии лазерных переходов намного шире. В частности, основной лазерный переход с Х=1,06 мкм примерно в 30 раз шире, поэтому максимальное сечение перехода приблизительно в 30 раз меньше, чем в кристалле Nd YAG. Разумеется, более широкая линия благоприятна для работы в режиме синхронизации мод, в то время как меньшее сечение необходимо для импульсных высокоэнергетических систем, поскольку пороговая инверсия для паразитного процесса УСИ (усиление спонтанного излучения) [см. (2.153)] соответственно увеличивается. Таким образом, по сравнению с Nd YAG в стекле с неодимом до включения УСИ может быть запасено в единичном объеме больше энергии. Наконец, поскольку полосы поглощения в стекле с неодимом также много шире, чем в кристалле Nd YAG, а концентрации ионов Nd + обычно вдвое больше, эффективность накачки стержня из стекла с неодимом приблизительно в 1,6 раза больше, чем в стержне из Nd YAG тех же размеров (см. табл. 3.1). Однако наравне с этими преимуществами стекла с неодимом по сравнению с кристаллом Nd YAG стекло обладает весьма серьезным ограничением, связанным с его низкой теплопроводностью, которая приблизительно в десять раз меньше, чем в Nd YAG. Это существенно ограничивает применения лазеров на стекле с неодимом импульсными системами при небольшой частоте повторения импульсов (с 5 Гц), чтобы избежать проблем, связанных с нагревом стержня. [c.338]

Самостоятельные и наведенные паразитные колебания. Продолжим рассмотрение всевозможных источников возмущений со стороны тех самых боковых границ резонатора, которые в теории предполагаются открытыми. Часто к этим границам прилегают вполне реальные объекты, способные возвращать назад в резонатор значительную часть того излучения, которое пересекает условные боковые границы изнутри и в рамках модели открытого резонатора считалось бы безвозвратно его покидающим. Имеются в виду боковые поверхности активных элементов твердотельных лазеров, стенки кюветы с газовой средой, электроды системы возбуждения электроразрядных лазеров и т.д. [c.141]

В приемной системе лазерного комплекса для зондирования атмосферных газов методом дифференциального поглощения необходимо использовать спектральные фильтры, отсекающие не только фоновое излучение, но и паразитные сигналы УСЭ, и число вращательного КР. [c.162]

Для устранения влияния излучения лазера, не претерпевшего дифракции, на работу прибора и обеспечения возможности привязки процесса измерения к одному и тому же дифракционному порядку в широком диапазоне измерений размера в приборе используется ограничивающий экран, установленный на сканирующем зеркале. Такое конструктивное расположение экрана позволяет также максимально приблизить его к входной щели ФЭУ, устранить влияние паразитной дифракции на его краях и уменьшить влияние фоновых засветок на работу ФЭУ. Уменьшению фоновой засЕетки способствует и светофильтр 9, расположенный перед щелью ФЭУ. Телескопическая система служит для увеличения поперечного сечения пучка лазера и этим способствует увеличению допустимого поперечного смещения изделия. [c.265]

Вернемся к дифракционным объективам, для нормальной работы которых необходимо лазерное освеш ение. Лазеры являются высококогерентными источниками, поэтому при их использовании в осветителях возникает ряд проблем. Первая заключается в том, что когерентность излучения приводит к возникновению когерентного шума [58], о котором упоминали при обсуждении требований к фурье-объективам (см. п. 4.5). Природа его состоит в том, что рассеянный на поверхностях и оправе объектива свет попадает в плоскость изображения и интерферирует со светом, несуш им полезную информацию. Если система включает ДОЭ, то в плоскость изображения попадает также свет, дифрагированный в нерабочие порядки ДЛ. В результате возникает паразитная интерференционная картина, которая накладывается на изображение и искажает его. Простой расчет показывает, что даже такая ничтожная доля паразитного света, как 1 %, приводит к контрасту интерференционной картины, равному 20%, в дифракционных же системах доля паразитного света может достигать 60—70 %. [c.189]

Метод, изложенный выше, обеспечивает точность около 3%, которая определяется только нашей способностью считывать показания шкал при измерениях и калибровке. Необходимо позаботиться о том, чтобы уменьшить до минимума паразитную емкость и индуктивность подводки при соединении ВЧ-нагрузки и коаксиального кабеля с ФЭУ, так как они вполне могут быть основным фактором, ограничивающим ширину полосы. Необходимо также избегать заземленных петель в цепи поджига лампы накачки, так как их ВЧ-излучение может захватываться и усиливаться чувствительной измерительной системой такой наведенный сигнал легко спутать с сигналом ЧБУМ. [c.85]

При взаимодействии гауссова пучка с пассивной оптической системой, обладаюпхей резонансными свойствами, возникает задача их согласования ). Такой оптической системой может быть пассивный интерферометр, используемый для частотного анализа излучения лазера или как дискриминатор в системе стабилизации частоты. В этом случае отсутствие согласования внешнего пучка с интерферометром приводит к большим энергетическим потерям, а также к возбуждению в последнем паразитных типов колебаний, что супхественно искажает режим [c.103]

Остановимся, наконец, на возможности генерации в лазерах регулярных винтовых полей. Эксперименты показали, что такие поля не сложно получать во многих типах лазеров при не слишком высоком превышении порога самовозбуждения. Вначале на отражаюш ее покрытие одного из зеркал на оси резонатора наносят маленькое пятнышко из поглощаюш его материала. Это подавляет возбуждение мод с максимальным значением интенсивности на оси, обладаюш их, как правило, наибольшим усилением. Затем уменьшают размеры внутрирезонаторной диафрагмы до тех пор, пока излучение лазера на выходе не примет кольцевую форму (см. рис. 2.7.7, а). Это и есть пучок с винтовой структурой структурой волнового фронта. Его интерферограмма приведена на рис. 2.7.7, б. Ее сравнение с расчетной интерференционной структурой на рис. 2.7.1, а позволяет утверждать, что в центре сфотографированного пучка находится ВД с топологическим зарядом, равным единице. Варьируя размеры поглощаюш ей зоны на поверхности зеркала и внутрирезонаторной диафрагмы, в принципе можно получать регулярные винтовые моды с более высоким топологическим зарядом. То, что лазер в таких условиях генерирует лишь одну из двух возможных винтовых мод (правую или левую) объясняется неравенством их потерь. Вблизи порога самовозбуждения из-за всегда присутствуютцих слабых паразитных отражений от элементов лазера добротность одной из винтовых мод может случайным образом оказаться выше, и в результате межмодовой конкуренции в резонаторе будет формироваться мода, соответствуюш ая ВД определенного знака. При увеличении накачки лазера и значительном превышении порога самовозбуждения указанные факторы нивелируются, и появляется мода с противоположной закруткой. Интерферируя между собой, моды будут формировать поле, описываемое формулой (2.1.26) с нулевым значением индекса р. Такое поле характеризуется системой располагаюш ихся по диаметру пучка узловых линий, количество которых [c.134]

Кольцевые волноводы (круглые волноводы с узкими кольцевыми щелями) — это открытые системы, разрежение спекцра в которых достигается бла-года)ря сильному излучению паразитных йолн. Использоваине гофрированных [c.12]

Достоинством этой системы является простота реализации. Однако для нее характерны неполная совместимость и наиболее существенное из всех предложенных систем ухудшение отношения сигнал-щум при переходе передатчика в стереофонический режим работы. В отличие от других систем внеполосное излучение здесь отсутствует, что весьма существенно, а вероятность появления паразитной АМ при моноприеме также мала. [c.366]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...