Фабри- Перо белого света

Учитывая два дополнительных отражения двух рассмотренных выше лучей, мы видим, что эта разность хода Л сохраняется постоянной и в дальнейшем. Схема наблюдения представлена на рис. 44. Она такая же, как и при наблюдении колец, возникающих на бесконечности в интерферометре Фабри — Перо. На рис. 44 показаны три луча, которые приходят в точку Р после многократного отражения. Кольца Фабри — Перо, как известно, в белом свете не наблюдаются, но здесь это не так. Какой бы ни была толщина е пластинки L, разность хода рассматриваемых лучей всегда будет равна [c.48]

В качестве эталона длин волн пользуются и полосами Эд-сона — Батлера [72]. Если пучок белого света проходит через интерферометр Фабри — Перо с расстоянием между зеркалами L, то, после того как свет проходит через спектроскоп, разрешается набор широких интерференционных полос, отделенных друг от друга спектральным интервалом (1/2L). Шкала, образованная такими полосами, калибруется по какой-нибудь стандартной линии. [c.354]

Полосы наложения применяются также для сравнения толщины эталона Фабри—Перо с концевой мерой большой длины Ь. В этом случае последовательно располагается эталон Фабри — Перо (зеркала Р и Р2) и интерферометр Майкельсона (зеркала М., Мь М3) (рис. 3.8.3). Эталон Фабри — Перо и интерферометр Майкельсона освещаются параллельным пучком лучей. Лучи, многократно отразившиеся от зеркал Р и Р2 эталона, попадают на делительное зеркало М, проходят ветви интерферометра Майкельсона и зеркалом М направляются в коллиматор О2. В этой системе могут наблюдаться интерференционные полосы наложения равной толщины. Если расстояние между плоскостью Р и зеркалом М2 в т раз больше длины / эталона Фабри—Перо, то разность хода между лучами, т раз отразившимися между зеркалами эталона Фабри— Перо и затем разделенными зеркалом М, будет мала и интерференционная картина может наблюдаться в белом свете. [c.215]

Еще одним из наиболее перспективных методов создания искусственных источников света с суженными спектральными линиями является применение интерференционного монохроматора. Если призма разлагает белый свет, а затем щель монохроматора выделяет определенную спектральную линию, то эталон Фабри и Перо разлагает излучение в пределах ширины линии, а установленная в плоскости объектива, проектирующего систему интерференционных колец, диафрагма выделяет центральный максимум, отвечающий суженному излучению. Во ВНИИМ с помощью rrzu-ческого сужения линий d и Hg была получена интерференция при разности хода, несколько превышаЮ Щей 2 м. [c.71]

Покажите, что если вектор разности оптических длин DJ одного из двух интерферометров Фабри — Перо почти параллелен вектору 02 другого интерферометра, то полосы суперпозищ1И в белом свете представляют собой гиперболы. (См. книгу Кука 59, с. 132].) [c.573]

Полосы суперпозиции можно использовать, как предложили Фабри и Бю-иссон [93], для определения разности оптических толщин двух эталонов Фабри — Перо, отношение оптических толщин которых очень близко к целому числу а. Для этой цели один эталон укрепляют неподвижно, а другой наклоняют по отношению к первому до тех пор, пока центральная белая полога его интерференционной картины не пройдет через точку О, т. е. фокус линзы для света, прошедшего нормально через неподвижный эталон (см. рис. 7.80). При фиксированном первом эталоне 61= 6 О и б, а, где а — угол между эталонами. Для малого а по закону преломления имеем 02 па п, где п — показатель преломления воздуха, окружагои1,его эталоны соз О, 1 — 02 /2 1 — и из (147), принимая Ь = 1, получим с точностью до второй степени а [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...