Радиоизлучение Земли

Рис. 12.4. Радиоизлучение пульсара СР 0834, впервые зарегистрированное на Земле.

Импульсный характер радиоизлучения объясняется эффектом маяка — Земля периодически попадает в конус излучения. [c.614]

К 1950—1951 гг. радиоастрономия сформировалась в самостоятельную научную область, задачей которой стало изучение внеземных объектов по характеру их радиоизлучений. К этому же времени в ней наметились и два направления. В одном из них сведения о природе космических образований получаются путем исследования их собственных радиоизлучений (галактическая радиоастрономия и радиоастрономия Солнечной системы). Эту ветвь астрономической науки принято называть собственно радиоастрономией. В другом — внеземные объекты изучаются посредством приема отраженных от них радиосигналов, предварительно посланных с Земли. Это направление чаще всего называют радиолокационной астрономией. [c.405]

Радиоизлучение. Плотность потока радиоизлучения С. на орбите Земли в спокойных условиях от 10 Яв на сантиметровых волнах до 10 Ян в метровом диапазоне. Она возрастает во время всплесков, связанных крупными вспышками, до 10 и Ю Ян соответственно. [c.595]

Энергия радиоизлучения Ш. а. л. значительно меньше черенковского излучения в видимой области. Обусловлено это тем, что электроны и позитроны вызывают поляризацию атмосферы противоположного знака и поле скомпенсировано, т. к, расстояние между частицами меньше длины волны излучения. Излучение всё же возникает вследствие существования 5-электронов (т. е. электронов высокой энергии, появляющихся при ионизации атомов заряж. частицами Ш. а. л.) и аннигиляции позитронов, а также из-за поляризации всего ливня в магн. поле Земли. Регистрация ведётся на частотах в десятки МГц. Радиоизлучение наблюдается на расстояниях в неск, км от ливня, что значительно увеличивает эфф. площадь установки и позволяет продвинуться в область предельно высоких энергий. Исследования проводились в Москве, Якутске, Аделаиде (Австралия) и др [c.464]

Используем теперь уравнения (26.6) для описания флюктуаций амплитуд и фаз электромагнитных волн в турбулентной атмосфере. Вследствие этих флюктуаций электромагнитные волны, испускаемые теми или иными телами (в частности, звездами, космическими источниками радиоизлучения, искусственными спутниками Земли) или отражаемые предметами (например, при радиолокации), после прохождения через турбулентную атмосферу поступают в приемное устройство в искаженном виде эти искажения проявляются в форме пульсаций спектральной и интегральной интенсивности принимаемых сигналов, а также пульсаций угла прихода волн они создают, например, мерцание, хроматическое мерцание и дрожание изображений звезд в телескопах. [c.552]

Методы предыдущего параграфа могут быть применены к изучению флюктуаций параметров электромагнитных волн, доходящих до поверхности Земли от внеземных источников — звезд, космических источников радиоизлучения, искусственных спутников Земли и космических ракет. В качестве типичного примера мы рассмотрим в настоящем параграфе вопрос о статистическом описании поведения изображений видимых звезд в телескопах. Эти изображения, во-первых, испытывают беспорядочные перемещения в поле зрения (называемые дрожанием), связанные с флюктуациями угла прихода световых волн. Во-вторых, наблюдаются беспорядочные изменения яркости изображения (называемые мерцанием), связанные с флюктуациями амплитуды волн. В-третьих, при достаточно больших зенитных расстояниях звезд наблюдаются также беспорядочные изменения их цвета (называемые [c.593]

Радиоастрономией называется раздел физики и астрономии, в котором космические объекты изучаются по их собственному ультракоротковолновому радиоизлучению (главным образом в области сантиметровых и дециметровых волн (таблица IV.4.1), которые слабо поглощаются на пути от объектов до Земли). [c.341]

На Земле развитию радиоастрономии мешает непрозрачность атмосферы к радиоволнам с длиной волны, большей 30 метров. На спутнике эта помеха отпадет и все радиоизлучение небесных тел будет изучаться беспрепятственно. [c.87]

ДЕЦИМЕТРОВЫЕ ВОЛНЫ — радиоволны с длиной волны от 1 до 0,1 м (диапазон частот 300—3000 МГц). Возможность создания направленных антенн относительно небольших геом. размеров, прозрачность ионосферы и тропосферы для Д. в., зависимость коэф. отражения этих воли земной поверхностью от ее структуры являются основой широкого использования диапазона Д. в. в тропосферных радиорелейных линиях, телевидении, линиях космич. связи, дистанц. методах исследования поверхностных слоев Земли (с помощью радиолокации или собственного теплового радиоизлучения Земли), в радиоастрономии при исследованиях галактич. п внегалактич. объектов (распределённое радиоизлучение Галактики, радиоизлучение звёзд, остатков сверхновых, радиогалактик, квазаров и др.). [c.602]

На ИСЗ Космос 243 устанавливалась аппаратура для исследования собственного теплового радиоизлучения Земли на длинах волн 0,8, 1,35, 3,4 и 8,5 (высота орбиты 21(>—319 км ширима диаграммы напрапленности 3,5 для волн 0,8, 1,35, 3,4 см и V для волн 8,5 см, чувствительность 0,7 К для волн [c.339]

В 1962 г. был обнаружен космический источник интенсивного радиоизлучения, который оптически наблюдался в виде звездоподобного объекта о угловым диаметром 0,5". Вначале считали, что это — звезда в нашей Галактике, излучающая радиоволны, но затем был получен ее спектр, линии которого оказались значительно смещенными в направлении красного конца. Например, линия атомарного кислорода, имеющая нормальную длину волны 3,727-10- см была обнаружена при длине волны 5,097-10-5 см Одно из объяснений заключалось в том, что это — чрезвычайно массивная звезда с гравитационным красным смещением. Если эта гипотетическая радиозвезда находится в нашей Галактике, то ее расстояние от Земли должно быть меньше 1022 см. [c.421]

Дифракция радиоволн вокруг сферич. иоверхности Земли играет важную роль для 3. р, р. ДВ-диаиазона. С тцественной оказывается канализация радиоизлучения в волноводе Земля — ионосфера, поэтому расчёты [c.42]

Используются также косвенные методы изучения КЛ — по наблюдениям радиоизлучения космич. элект-роиов, по данным о гамма-излучении от распада нейтральных пионов, образуемых КЛ в межзвёздном пространстве, но эл. Магн. излучению солнечных вспышек, по эффектам ионизации, вызываемым КЛ в ниж. части ионосферы Земли (особенно в полярных широтах при вторжении СКЛ) и др. [c.472]

Взаимодействия Н. сверхвысоких энергий, / > 1 ТэВ, предполагается изучать на глубоководных установках (Марков, 1960). Источниками Н. являются космос (космич. Н.) и атмосфера Земли. Детекторы представляют собой большие объёмы воды на значит, глубине в океане или озере, просматриваемые черен-ковскими счётчиками или прослушиваемые акустич. детекторами (проекты Байкал , ДЮМАНД). Развивается методика регистрации радиоизлучения ядерных и эл.-магн. каскадов, вызванных Н. в большом объёме льда (напр., в Антарктиде). [c.264]

Одним из замечат. свойств П., отличающих их от остальных астр, объектов, является чрезвычайно высокая яркостная температура Т), пх радиоизлучения. Действительно, размер I области излучения не превышает величину сД< 3-10 — 3-10 см (Д< = = 10" — 10" с — длительность импульса), т. е. меньше диаметра Земли, При радиосветимостн П.- 10 — 10 эрг/с это соответствует яркостной темп-ре 10 — 10 К, У объектов, известных до открытия П., величина Г() не превосходила 10 — 10 К. Во время коротких всплесков радиоизлучения П. их яркостная темп-ра достигает значений 10 —10 К. Столь высокая яркостная темп-ра указывает на то, что радиоизлучение П. генерируется за счёт какого-то когерентного механизма. [c.181]

Помимо Земли Р. п. обнаружены у Юпитера, Сатурна и Урана, обладающих сильным магн. полем. Они обнаружены по регистрируемому на Земле декаметровому и километровому радиоизлучениям частиц Р. п. Потоки энергичных частиц непосредственно регистрировались при пролётах космич. аппаратов вблизи этих планет. Т. к. магн. поле планет-гигантов больше земного, они имеют более мощные магнитосферы и Р. п. Несмотря на подобие (с учётом соответствующего изменения масштабов) магнитосфер Юпитера, Сатурна и Земли, в [c.209]

Диапазон наземных радиоастр. наблюдений (длины волн от неск. миллиметров до 30 м) определяется прозрачностью атмосферы Земли. КВ-граннца диапазона обусловлена поглощением молекул атмосферы, ДВ-граница — отражением и поглощением космич. радиоизлучения в ионосфере. На миллиметровых волнах становится существенным собств. излучение Земли и атмосферы, а на метровых — космич. (фоновое) радиоизлучение неба, к-рое имеет необычайно высокую яркость и растёт с увеличением длины волны (см. Фоновое космическое излучение). Для снижения влияния фонового радиоизлучения при регистрации сигналов от дискретных космич. радиоисточников применяются сдец. методы приёма сигналов радиоинтерференцион-ный, диаграммной и частотной модуляции и др. (см. Радиотелескоп). [c.212]

Антенна радиотелескопа собирает падающее на неё радиоизлучение с определ. участка неба, угл. размеры к-рого определяются шириной диаграммы направленности. Эффективность антенны зависит от её эфф. площади и шумовой температуры.. Антенна находится в поле излучения Земли, к-рое соответствует шумовой темп-ре ок. 300 К. Чтобы избежать засветки излучением Земли, принимаются спец. меры. Используют т. и. скалярные (коррегированные) облучатели антенн. Такой облучатель представляет собой конич. рупор с ребристой поверхностью. Он обеспечивает максимально возможный приём сигнала со всей геом. поверхности зеркала антенны и л1инимально возможный вне его. Шумовая темп-ра антенны достигает мин. значений при использовании Кассегреновской (или Грегорианской) системы облучения (аналогичной соответствующим схемам оптических телескопов) в сочетании со скалярным облучателем во вторичном фокусе. В такой системе облучаемое вторичное зеркало находится на фоне неба, что уменьшает засветку излучением Земли. Яркостная температура неба В диапазоне сантиметровых и миллиметровых радиоволн составляет всего неск. градусов. Чтобы снизить потери, определяемые поглощением в ат.мосфере, Р. миллиметрового диапазона устанавливают высоко в горах. [c.235]

В изучении механизмов С.-з. с. важное место занимает лаб. моделирование таких процессов, как солнечная вспышка (пересоединение магн. полей в плазме в ускорение частиц) или обтекание магнитосферы Земли солнечным ветром. Не меньший интерес представляют активные вкснерименты в магнитосфере и ионосфере по моделированию эффектов, вызываемых солнечной активностью нагрев ионосферы монщым радиоизлучением от наземного передатчика, инжекция Электронных или ионных пучков с борта ИСЗ, выброо с борта ракет [c.585]

Радиоизлучение С. широко используется в качестве индекса солнечной активности (напр., поток на Я = — 10,7 см), а также для диагностики вспышек и краткосрочного прогнозирования тех эффектов, к-рые они вызывают на Земле (радиац. условия в ближнем космосе, геомагн. бури, ионосферные возмущения и т. д.). [c.597]

Сканирующий радиометр РМ-0.8 обеспечивает прием собствен-ioro радиоизлучения поверхности Земли на частоте 0.8 см. Съемка ведется в полосе обзора 550 км. Пространственное разрешение при этом составляет 15 X 20 км, а температурное — 0.3 К. Время непрерывной работы радиометра ограничивается 15 минутами. [c.255]

Действие космич. П. р. обнаруживается в диапазоне длин волп от 30 м до 1 см, в к-ром атмосфера Земли относительно прозрачна для радиоволн. Основные источники космич. П. р. радиоизлучение Солнц,а, Галактики, Луны и пек-рых внегалактич. скоплений. П. р. от Солнца меняются по величине в зависимости от количества пятен и др. активных образований, вызывающих возмущения иа Солнце эти изменения растут с увеличением длины волны напр., в диапазоне дециметровых волп интенсивность П. р. меняетзя в 1,5—3 раза, а в диапазоне метровых волн — в 10— 100 раз. Интенсивность П. р. от Галактики, Луны и впегалактич. скоплений сравнительно постоянна во времени (см. Радиоастрономия). [c.172]

I. Антенны. Основные параметры. Эффективная НЛО щ а д ь а н т е н и ы. Мощность сигнала, принятого антенной и направленного на вход радиометра = ЗА, где 8 вт1мкц) — спектральная плотность потока радиоизлучения источника у поверхпости Земли, а Л — эффективная площадь антенны. А связана с геометрич. площадью антепны соотношением А = у гсом "V коэфф. использования антенны (для зеркальных антенн у = 0,5—0,7). А зависит от направления прихода волны (угол О), А (Й) — диаграмма направленности антенны. [c.308]

Состав ГКЛ. Поток К.л. у Земли равен 1 частице (см -с). Более 90% ч-ц первичных К. л. всех энергий составляют протоны, 7% — а-частицы и лишь небольшая доля (1%) приходится на ядра более тяжёлых элементов. Такой состав прибл. соответствует ср. распространённости элементов во Вселенной с двумя существ, отклонениями в К. л. значительно больше лёгких (Ь1, Ве, В) и тяжёлых ядер с 2 20. Согласно совр. представлениям, обогащение К. л. тяжёлыми ядрами явл. следствием более эффективного их ускорения в источнике по сравнению с лёгкими ядрами. А большое кол-во ядер Ве, В по сравнению со ср. распространённостью связано с расщеплением тяжёлых ядер при столкновениях с ядрами атомов межзвёздной среды. Из наблюдаемого кол-ва ядер лёгкой группы и изотопного состава ядер Ве получены оценки расстояния, проходимого К. л. в межзвёздной среде ( 3 г/см ), и времени жизни К. л. в Галактике ( 3 10 лет). В составе К. л. имеются также эл-ны (1%), обнаружение к-рых (1961) в необходимом кол-ве экспериментально подтвердило гипотезу о синхротронной природе косм, радиоизлучения. Благодаря этому появилась возмоншость исследовать К. л. не только вблизи Земли, но и в удалённых областях Галактики с помощью радиоастр. методов. Радиоастр. данные показали, что К. л. более или менее равномерно заполняют всю Галактику. [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...