Квантование свободного излучения

КВАНТОВАНИЕ СВОБОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ 289 [c.289]

Квантование свободного излучения. [c.289]

КВАНТОВАНИЕ СВОБОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ 293 [c.293]

КВАНТОВАНИЕ СВОБОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ 295 [c.295]

КВАНТОВАНИЕ СВОБОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ 297 [c.297]

КВАНТОВАНИЕ СВОБОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ , 299 [c.299]

Квантование свободного излучения 293 Координатные матрицы вектора 174—175 Кратность состояния (вес) 79 [c.331]

В данном разделе мы начинаем с уравнений Максвелла в свободном пространстве и получаем волновые уравнения для векторного А и скалярного Ф потенциалов. Кратко обсуждается калибровочная инвариантность электродинамики. Этот вопрос особенно важен для раздела 14.2.1, в котором рассматривается, каким образом надо описывать взаимодействие между веществом и светом. Так как речь идёт о квантовании свободного поля излучения, то есть в отсутствие зарядов и токов, мы используем кулоновскую калибровку, что позволяет работать с одним только векторным потенциалом. Мы проводим разделение переменных и получаем уравнение Гельмгольца для пространственной части и(г) векторного потенциала A(r,t). Поведение электрического и магнитного полей на стенках резонатора определяет граничные условия для и(г). [c.291]

Переходы с ДМ = 0 имеют анизотропию линейного диполя, колеблющегося вдоль оси квантования, в то время как переходы с АМ = 1 имеют вид круговых диполей, вращающихся с частотой перехода в плоскости перпендикулярной оси квантования. Таким образом, взаимодействие излучения со свободно вращающимися частицами является суперпозицией взаимодействий со всеми вырожденными переходами причем с различными вырожденными переходами излучение с различной поляризацией взаимодействует по разному. [c.103]

ЭЛЕКТРООПТИКА, раздел оптики, в к-ром изучаются изменения оптич. свойств среды под действием электрич. поля и вызванные этими изменениями особенности вз-ствия оптического излучения (света) со средой, помещённой в поле. Наложение электрич. поля на свободные атомы или др. квантованные системы приводит к снятию вырождения и расщеплению энергетических уровней, пропорциональному квадрату напряжённости поля или (в более сильных полях) его первой степени. В результате это- [c.892]

В 1920-х гг. была построена последовательная, логически завершённая теория движения микрочастиц — квантовая, или волновая, механика—самая глубокое из совр. физ. теорий. В её основу легли идея квантования Планк — Бора и выдвинутая в 1924 Л. де Бройлем (L. de Broglie) гипотеза, что двойственная корпускулярно-волновая природа свойственна не только эл.-магн. излучению (фотонам), но и любым др. видам материи. Все микрочастицы (электроны, протоны, атомы и т. д.) обладают не только корпускулярными, но и волновыми свойствами каждой из низ< можно поставить в соответствие волну, длина к-рой равна отношению постоянной Планка h к импульсу частицы, а частота—отношению энергии к h. Волны де Бройля описывают свободные частицы. В 1927 впервые наблюдалась дифракция электронов, подтвердившая экспериментально наличие у них волновых свойств. Позднее дифракция наблюдалась и у др. микрочастиц, включая молекулы. [c.314]

Граничные условия задаются самим светоделителем. Поэтому нам нужна модель для его описания. Самой элементарной моделью является диэлектрическая среда, занимаюш,ая ограниченную область пространства. Ради простоты предположим, что это тонкая пластина, эазделяюш,ая интересуюш,ее нас пространство. Прежде чем обсуждать квантованные световые поля и излучение, падаюш,ее на светоделитель и выходяш,ее из него, сначала надо найти полевые моды для этой задачи. С этой целью мы должны решить уравнение Гельмгольца с со-ответствуюш,ими граничными условиями в присутствии разделяюш,ей диэлектрической среды. В области вне этой среды, то есть в свободном пространстве, решениями уравнений Гельмгольца являются просто плоские волны ехр( гк-г). Вид решений внутри среды зависит от свойств диэлектрика. Граничные условия обеспечивают сшивку решений вне и внутри светоделителя. [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...