ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Квантование свободного излучения из "Общие принципы волновой механики " Эти собственные значения могут быть теперь положительны и отрицательны. Число собственных колебаний между ко /с,-ЬйЛг будет. [c.289] Между Р к), Р( — к) и их комплексно сопряжёнными значениями не существует больше никаких соотношений. [c.290] Заменяя к на —к в (115), (116), получим напряжённости поля волны, распространяющейся в противоположном направлении. [c.290] в частности, три компоненты е—действительные числа [отвлекаясь от (возможного) общего фазового множителя], то мы имеем дело с линейно поляризованными собственными колебаниями. [c.292] Мы увидим ниже, что это разделение момента импульса на две части в известном отношении аналогично разделению момента импульса электрона на орбитальный и спиновый моменты [см. (84)]. [c.293] Второй член выражения в скобках нужен для того, чтобы компенсировать содержащуюся в первом члене бесконечно большую нулевую энергию второй член содержит также оператор 1/]/—Д. [c.303] В этом месте в аргументации Ландау и Пайерлса имеется, однако, существенный пробел, так как излученный импульс и излученная энергия могут быть точно измерены. Изменение энергии и импульса заряженного тела, возникающее вследствие излучения, не может поэтому без дополнительных рассуждений рассматриваться как неопределённое. Вследствие этого дальнейшие следствия являются ненадёжными, и вопрос о точности измерения поля следует пока считать невыясненным. [c.305] Эта величина совпадает с правой частью (159). Таким образом, она не может быть измерена, если выполняется (159). [c.306] То обстоятельство, что в классическом предельном случае напряжённости Е VI Н (относительно своего поведения в пространстве и времени), а также и их фазы являются измеримыми величинами, приводит к следствию, что световые кванты должны иметь симметричные состояния (принадлежат статистике Бозе-Эйнштейна). [c.307] Иначе обстоит дело в случае материальных частиц. Здесь -функции являются величинами, не поддающимися измерению, и случаи симметричного и антисимметричного состояний нескольких одинаковых частиц будут равноценны с точки зрения принципа соответствия. Совокупность материальных частиц, имеющих симметричные состояния, как, например, ядра гелия, не аналогична совокупности световых квантов, пока не происходят процессы, при которых изменяется число частиц. Дело в том, что если последнее не имеет места, то для функции Л, [имеется в виду функция 1 , д = число (оператор), в обычном трёхмерном пространстве (см. часть I, 14), а не функция в координатном пространстве] нет аналогии с силой Лоренца, её фаза не входит ни в оператор Гамильтона, ни в другие физические измеримые величины, функция неизмерима. [c.307] Результат применения Р получается из того, что Р есть оператор, сопряжённый оператору Р) далее результат применения операторов напряжённостей поля получаем на основании (12И). Мы увидим, что проведённый в (Ь) пересечёт волновой функции к) из одного вида поляризации в другой в конфигурационном пространстве, т. е. для /Jvr, становится тривиальным. [c.309] однако, невыполнимо вследствие условия трансверсальности. [c.309] Вернуться к основной статье