Критическая точка сферическая модель

Таким образом, при d > 2 сферическая модель проявляет типично ферромагнитное поведение, описанное в разд. 1.1. Имеется точка Кюри (т. е. критическая точка) при Я = О, Т = Т , где определяется равенством [c.74]

Если б/ < 4, то критические показатели в большинстве своем зависят от с1, но для ё > 4 все они принимают постоянные классические значения. Возможно, это является наиболее интересным результатом рассмотрения сферической модели, так как предполагается, что тот же самый вывод, но с другими значениями критических показателей при < 4 справедлив для обычной модели Изинга с взаимодействием между ближайшими соседями [90]. [c.77]

Установившаяся скорость всплывания крупного пузыря может быть определена исходя из следующей модели, подтверждаемой визуальными наблюдениями. Пузырь представляет собой сферический сегмент (рис. 2.12) с углом полураствора О 0 0 , где угловая координата 9 отсчитывается от передней критической точки. Оставшуюся часть сферы занимает тороидальный кормовой вихрь, так что внешний поток обтекает полную сферу. Течение в окрестности сферической границы газового пузыря считается потенциальным [100]. [c.86]

В рамках капельной модели М. Фишера [40] жидкость рассматривается как бы состоящей из отдельных капель или кластеров. Количество атомов, тесно связанных один с другим в кластере, лежит в широких пределах. Предполагается, что парное межатомное взаимодействие имеет конечный радиус. Форма кластеров зависит от негладкости поверхности и может быть различной— типа морской водоросли или сферической. Изменения размера, формы и взаимодействия кластеров связаны с температурой расплава и резче проявляются вблизи критической точки. [c.36]

Местный тепловой поток от поверхности сферы при дозвуковых скоростях в интервале чисел Рейнольдса 44 ООО < Ке <151 ООО был измерен Кэри [31] с помощью полой сферической модели из железа Армко диаметром 127 мм и толщиной стенки 1 мм. Для поддержания приблизительно постоянной температуры на поверхности сферы внутрь нее подавался нагретый пар, а воздух с температурой окружающей среды использовался как охладитель. Полученные величины ко.эффиииента теплоотдачи к приведены на фиг. 19. Коэффициент Л уменьшается до минимума в точке ф 105°, отсчитываемой от пе1>едней критической точки, и быстро возрастает на участке до точки ф 120°, очевидно, вследствие отрыва вверх по потоку, вызывающего сильно турбулентное течение. Критическое число Рейнольдса ненагретой сферы имеет порядок 1,5-1П -4-Ю и уменьшается с увеличением интенсивности турбулентности [32]. Отрывы ламинарного и турбулентного слоев имеют место при ф = 81—82° [32. 34] и ф 110° [32] соответственно, а охлаждение потоком воздуха нагретого цилиндра при больших числах Рейнольдса приводит к смещению точки отрыва вниз по потоку [24]. Поэтому отрыв ламинарного [c.107]

Поскольку уравнения модели содержат лишь три характеристики ударного слоя (нлотность газа за ирямым участком ударной волны рс и градиент скорости в окрестности критической точки к, входят явно, тогда как влпят1е расстояния отхода. 5 проявляется через нараметры Д и 0), выводы, полученные в рамках этой модели, оказываются пригодными для анализа эро.зии тел с формой затупления от сферического носка до плоского торца. [c.209]

Для окончательной проверки этих соотношений мы приводим в табл. 10.5.2 значения некоторых комбинаций критических показателей. Если бы соотношения, основанные на гипотезе подобия, были справедливы, то для данной системы все эти числа должны быть равны. Видно, что для точно решаемых моделей (модель Изинга с d = 2 и сферическая) все соотношения выполняются точно. Макроскопические соотношения также очень хорошо удовлетворяются для всех модельных систем, но микроскопические соотношения, содержапще размерность d, не согласуются с макроскопическими ни для модели Изинга с d = 3, ни для классической теории (в последнем случае радиус взаимодействия бесконечно велик и соображения Каданова неприменимы). Для реальных систем комбинации показателей, конечно, согласуются менее строго. Точность имеюш ихся экспериментальных данных, возможно, недостаточна для очень тш ательной проверки, тем не менее по порядку величин согласие оказывается весьма хорошим. [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...