Теплоемкость электронная линейный член

График удельной теплоемкости для Г С1 °К приведен на рис. 8.16.1. Для металлов при низких температурах Су = АТ + -f ВР. При Г < 1 К линейный член, обусловленный электронами [c.223]

При низких температурах член v7 дает вполне измеримый вклад в теплоемкость ). Как мы видели, температурная зависимость электронной теплоемкости такова, что ею можно объяснить присутствие линейного члена в теплоемкости металлов. Если это [c.72]

Первый член в правой части равен с обратным знаком основному члену в разложении свободной энергии нормального металла по степеням Т. Как известно, этот член приводит к линейному закону для электронной части теплоемкости в нормальной фазе [c.396]

Электронная часть теплоемкости (первый член) линейно зависит от температ ры Т и поэтому доминирует при достаточно низких температурах. Полученные экспериментально значения С удобно интерпретировать, строя график зависимости величины С/Т от Р [c.265]

Приблизительные экспериментальные значения коэффициента линейного по Т члена в молярной удельной теплоемкости металла и соответствующие значения, предсказываемые простой теорией свободных электронов [c.62]

Кеезом и др. [124] исследовали влияние облучения нейтронами в реакторе на теплоемкость. В образце, подвергнутом общей дозе облучения, равной 5-10 нейтронов на 1 обнаружились два эффекта а) величина 0 уменьшилась примерно на 3% и б) в пределах погрешности эксперимента линейный член в теплоемкости исчез. Последующий отжиг до 500° С не вызвал существенных изменений в низкотемпературной теплоемкости, отжиг до 780° С привел к появлению линейного электронного члена, не изменив, однако, пониженной облучением величины вд. Эти эффекты можно объяснить в рамках существующих представлений о влиянии облучения нейтронами на электрические свойства кремния (ссылки на соответствующие работы см. в [124]). Под действием облучения возникают нерегулярности решетки (свободные места и смещенные атомы), что приводит, по-видимому, к появлению новых уровней в запрещенной зоне между валентными электронами и зоной электронов проводимости. При низких температурах эти новые уровни являются ловушками для электронов проводимости и дырок, что вызывает исчезновение линейного члена в теплоемкости, появление которого связано с носителями тока (в нашем случае с дырками, так как до облучения образец принадлежал к дырочному типу). Отжиг при достаточно высокой температуре устраняет нарушения, вызванные облучением, и уменьшает количество новых уровней, что приводит снова к появлению линейной добавки к теплоемкости. [c.347]

Исключая случай очень низких температур, когда решеточная теплоемкость пропорциональна Р, электронную часть теплоемкости твердого тела не удается измерить обычными калориметрическими методами. При низких же температурах линейный член доминирует и ошибка при вычитании вклада решетки оказывается не слишком большой. При более высоких температурах решеточная часть теплоемкости быстро возрастает до значения Л/х, где N равно числу степеней свободы решетки, в то время как электронная часть по-прежнему возрастает почти линейно вплоть до температур, намного превышающих комнатные (хТгоош/ о—1/80). Другой метод измерения электронной теплоемкости, применимый к сверхпроводникам, состоит в измерении величины порогового поля, т. е. напряженности магнитного поля, как раз необходимой для разрушения сверхпроводимости. Это поле можно связать теоретически с величиной электронной теплоемкости. [c.87]

При низких температурах теплоемкость нормального металла имеет вид АТ ВТ , где линейный член обусловлен электронными возбуждениями, а кубический — колебаниями решетки. Ниже критической температуры сверхпроводящего перехода поведение теплоемкости изменяется существенным обра- [c.348]

Группа III6. а) Алюминий. Результаты Кеезома и Кока при температурах между 1 и 20° К неплохо описываются суммой линейного и кубического членов со значениями и у, приведенными в табл. 6. Если, однако, обработать результаты только между 1 и 4° К, то получится несколько отличное значение величин и [, а именно вд=511° К и у=1,56 мджоулъ/молъ-град . Последнее значение довольно неопределенно вследствие очень большой электронной теплоемкости. Хотя обычно при определении Н не следует комбинировать данные для водородных и гелиевых температур, однако в этом случае первую величину Нц следует считать более предпочтительной. [c.343]

Воспользовавшись соотношением (6.37), можно вычислить теплоемкость Су , электронного газа. Так как Еф согласно (6.37) зависит от Т , то и и, должна быть функцией Т , вследствие чего теплоемкость , = (duJdT)v будет линейной функцией температуры, т. е. = уТ (при Г = О, согласно третьему началу термодинамики, Су, f = О, поэтому постоянный член в выражении для Су, е отсутствует). Для определения коэффициента пропорциональности у разложим значения -f p,v, s T в ряд по степеням Т [c.455]

Воспользовавшись соотношением (3.14) и равенством Еф = ф , легко вычислить теплоемкость Су электронного газа. Так как Еф согласно (3.14) зависит от то и Ые должна быть функцией вследствие чего теплоемкость су е = = (дщ1дТ)у = Т д8е дТ)у будет линейной функцией температуры, а именно Су, е = уТ (при Т = о согласно третьему началу термодинамики Су е = О, вследствие чего постоянный член в выражении для Су отсутствует). Чтобы найти коэффициент пропорциональности у, разложим значения Ые, PeV = (2/3) Т в ряд по степеням Т [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...