Эксперименты на быстром импульсном

Проводились также эксперименты по импульсному отжигу [13, 50], в которых для быстрого кратковременного нагрева использовались большие токи. В этих работах также необходимо учитывать деформации, которые могут возникнуть из-за больших токов. [c.336]

Экспериментальный реактор размножитель (EBR), 407, 408 Эксперименты на быстром импульсном реакторе 411—413 [c.485]

Искровая камера. В последние годы, после того как было предложено подавать на электроды импульсные напряжения, во многих лабораториях успешно разрабатываются новые виды искровых счетчиков, открывающие широкие возможности их при-мерения в качестве трекового прибора в физике элементарных частиц и космических лучей. Созданы управляемые искровые счетчики, работающие в режиме импульсного питания, разрядные камеры в различных модификациях, которые быстро входят в практику физического эксперимента. [c.167]

Давления, приведенные в таблице и на рис. 20, соответствуют условиям в ячейке при комнатной температуре до импульсного нагрева. Когда сердцевина подвергается быстрому нагреву за счет введенной энергии, она будет стремиться расшириться в направлении ограничивающих стенок, что вызовет повышение локальных давлений. Если воспользоваться данными Бриджмена [25] для сжимаемости графита и данными по тепловому расширению Бермана и Симона [23], то получится, что кусок графита, объем которого остается строго постоянным, при нагреве до 4000° К, будет испытывать повышение давления примерно до 9,5 Гн/м (95 кбар). Такое повышение давления в указанных экспериментах дает общие давления в области 23 Гн]м (230 кбар). Однако [c.215]

Наконец, будут рассмотрены очень большие возмущения, которые переводят реактор в состояние выше критического на мгновенных нейтронах. В особых случаях такие процессы прекращаются только из-за быстрого разрушения активной зоны, например, ее расплавления или выброса (жидкого) замедлителя. В этом случае представляет интерес определить последствия переходного процесса или импульса. Такие проблемы возникают при анализе импульсных реакторов [31], при проведении экспериментов с быстрыми переходными процессами в системах с водяным замедлителем [32] и при рассмотрении последствий случайного достижения состояния высокой надкритичности. [c.390]

Вводные замечания. Исследования резонансного взаимодействия коротких импульсов лазерного излучения с полупроводниковыми материалами пол)лшли в середине 70-х годов мощный практический стимул в связи с открытием в нашей стране явления импульсного лазерного отжига поверхности полупроводниковых материалов, используемых в микроэлектронике. Воздействие мощных лазерных импульсов с энергией фотона, превышающей ширину запрещенной зоны, приводит к быстрой (в диапазоне 100 НС — 10 мкс) и высококачественной рекристаллизации аморфизи-рованных в результате ионной имплантации или иных причин приповерхностных слоев полупроводников — происходит отжиг их ранее разупорядоченной поверхности [22]. Лазерный, а в последствии и ламповый (с помощью мощных ламп-вспышек) отжиг стал хорошо освоенным тех коло ги чес ки м приемом обработки изделий полупроводниковой микроэлектроники в то же время эксперименты по импульсному лазерному отжигу поставили целый ряд принципиальных физических вопросов, касающихся поведения полупроводников в сильном импульсном лазерном поле. [c.141]

Эксперименты проводили на циклотроне Вашингтонского университета, материаловедческом исследовательском реакторе (MTR) и импульсном реакторе Годива-П [2, 35]. В циклотроне в результате бомбардировки бериллиевых мишеней дейтронами с энергией 22 Мэе получали нейтроны с энергией в несколько миллионов электронвольт, которые использовали для облучения транзисторов. Реактор Годива-П давал 1,4-10 нейтронов в импульсе. Интегральный поток нейтронов [нейтронIсм ) определяли для нейтронов с энергией выше 400 кэе. В этих работах для различных транзисторов были получены значения коэффициента р, соответствующие передаче слабых и сильных сигналов, в.зависимости от тока эмиттера /<= при различных интегральных потоках нейтронов. Кроме того, определены коллекторные характеристики в области малых токов эмиттера, а также зависимость от интегрального потока нейтронов при различных напряжениях смещения. В табл. 6.1 и 6.2 приведены значения для необлученных транзисторов, рассчитанные значения постоянной К для некоторых из этих транзисторов, а также значения р для случая слабых сигналов пос.ле облучения быстрыми нейтронами при указанных значе- [c.285]

Если амплитуды гармоник нагрузки с увеличением п быстро убывают, то требуемое число их уменьшается.) Таким образом, при больших концевых числах Маха и большом числе лопастей для расчета шума вращения необходимо учитывать очень большое число гармоник нагрузки, значительно большее, чем обычно определяется расчетными или экспериментальными методами в аэродинамических исследованиях винта. В работе делается вывод, что недостатком предыдущих исследований является лренебрежение очень высокими гармониками нагрузки однако при практических расчетах данные о столь высоких гармониках обычно отсутствуют как из-за ограничений на практически приемлемое количество вычислительных операций, так и из-за недостаточной точности методов. Авторы предложили упрощенный метод, который основан на следующих предположениях на лорду каждого сечения действует импульсная нагрузка (это предположение идет в запас надежности) используется эквивалентный радиус (т. е. нагрузка сосредоточивается в одном сечении, так как расчеты показали, что шум слабо зависит от распределения нагрузки по радиусу) из анализа результатов измерений нагрузок на лопасти сделан вывод, что амплитуды высших гармоник нагрузок изменяются с ростом их номера п по закону Рп = РоП , где Fq — средняя нагрузка. Для всех внешних сечений лопасти и режимов работы винта от висения до полета вперед на режиме = 0,2 наилучшее согласие с экспериментом было достигнуто при k = 2, причем в расчетах использовалось 10 гармоник нагрузки. По некоторым признакам, для полета в неспокойной атмосфере следует принимать /г — I. Предположение, что длина корреляции изменения гармоник нагрузки по радиусу пропорциональна приближенно [c.852]

В рамках проекта Orion было построено несколько моделей для испытаний платформы из алюминия вопрос состоял в том, выдержит ли она быстрый рост температуры и давления, создаваемых химическими взрывами. Некоторые испытания были неудачными, но в ноябре 1959 года состоялся 100-метровый полет платформы, обеспеченный шестью последовательными взрывами, который бьш удачным и продемонстрировал, что импульсный режим полета может быть стабильным. В экспериментах бьшо показано также, что платформа может иметь профилированную толщину (толще в центре, тоньше по краям) для полз ения максимума эффективности при минимуме веса. [c.279]

Образование жидких колец импульсным залпом. Наблюдаемое тождество движений и структуры в двух классах колец привело меня к попытке произвести жидкие кольца механическим процессом, аналогичным тому, который использован при формировании колец воздуха. С этой целью я опустил носик пипетки под поверхность жидкости резервуара и, закрыв запорный кран, внезапно и резко сжал пальцами гибкую трубку. Эксперимент был проведен корректно. Было видно, как подкрашенная жидкость, вытолкнутая таким образом, проносится вниз в форме совершенного кольца, во всех отношениях напоминающее уже описанное, за исключением того, что его вращенйе и распространение было более быстрым. Модифицируя оборудование путем прикрепления к запорному крану маленькой, но толстой резиновой груши, я обнаружил, что ею легко регулировать импульс так, чтобы создать по желанию медленные кольца и таким образом воспроизвести с помощью подкрашенной жидкости все стадии явления, ранее отмеченные в случае колец в воздухе. Мягким и постепенным усилием я смог заставить выталкиваемую жидкость сворачиваться в боковые завитки или, увеличивая действие, [c.255]

Важнейшие технические достижения 60-х годов были связаны с использованием сверхпроводящих магнитов. И хотя импульсным методом можно было достичь ббльших полей, постоянство поля давало существенный выигрыш в отношении сигнала к шуму и в точности измерений. Вместо используемого в импульсном методе быстро изменяющегося поля для возбуждения э.д.с., часть которой была пропорциональна дМ/йН, для выделения осцилляций применялось наложение малого переменного поля и записывалась зависимость сигнала с приемной катушки от медленно меняющегося постоянного поля. Один из моих бывших учеников, Дж. К. Хьюм, разрабатывал тогда в фирме Вестингауз первые сверхпроводящие магниты, и однажды во время нашей встречи в Питтсбурге он решил сделать доброе дело и подарить своей прежней лаборатории небольшой магнит на 50 кГс. Это, а также визит в Кембридж П. Дж. Стайлза, молодого американского ученого, который непосредственно разработал методику эксперимента, привели к тому, что мы смогли первыми применить сверхпроводящий магнит для исследования эффекта дГвА [395]. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...