Поляризация радуги

Поляризация радуги. Поляризация радуги — пример еще более эффектный, чем поляризация голубого неба. Постарайтесь предсказать, является ли поляризация радиальной или тангенциальной (относительно дуги радуги). Если вы не можете дождаться радуги, чтобы проверить свои предсказания, то получите искусственную радугу, воспользовавшись садовым шлангом или пульверизатором ). [c.375]

Степень поляризации рассеянного света в видимой части спектра для диапазона значений радиуса а = 0,05н-0,25 мкм и угла наблюдения 5 = 90° изменяется с изменением монотонно. Радиус может быть оценен по измерениям интенсивности поляризованного света с помощью поляризационного фотометра. При больших радиусах частиц поляризация изменяется нерегулярно, максимум интенсивности смещается в сторону углов, больших 90°, появляются венцы и радуги. [c.43]

Степень линейной поляризации /21 (Р) также испытывает заметные изменения в соответствии с уменьшением р. В видимой области спектра на кривой [21 (Р) в области радуг и глорий наблюдаются заметные максимумы положительной поляризации. [c.124]

Опыт. Поляризация света радуги. Поляризован ли этот свет Вместо радуги проще исследовать искусственную радугу, созданную рассеянием света на брызгах струи фонтана или струи из садового шланга. [c.399]

Сужение интервалов О и деление на соответствующий телесный угол выполнено аналитически в разд. 12.21. Табл. 21 была вычислена по формулам 61 = 4е 0 и Ог = 4е Д данным в разд. 12.21. Таким образом, мы находим полную диаграмму рассеяния для обоих направлений поляризации. В таблицу добавлены интенсивности в двух ветвях , совпадающих при р = 2 и 3 в точке возврата расположены радуги. В этих областях мы должны быть особенно осторожными из-за эффектов интерференции подробности см. в разд. 13.22. Для всех других углов практически можно просто складывать различные интенсивности, например при 0=60° [c.270]

В той части книги, которая посвящена оптическим задачам, он дает обзор различных классических теорий неприемлемым представляется только его объяснение глории. В двух более коротких статьях (Брикар, 1941, а, Ь) приводятся данные об интенсивности для ряда углов О от 10 до 50° и от 140 до 172°. По Бри-кару, поляризация радуг находится в согласии с теорией и с лабораторными измерениями, показанными на рис. 99, а именно она положительна, т. е. электрический вектор касателен к дугам радуги. Далее в этой статье он сообщает, что максимумы сдвигаются на место минимумов при наблюдении радуги сквозь пластинку поляроида, которая пропускает только более слабый компонент (Е перпендикулярно дугам). Объяснение этого явления было предложено в разд. 13.24. Несколько озадачивающим является сообщение Брикара о том, что кольца глории имеют тот же знак поляризации, что и радуги. Это противоречит приведенным в разд. 13.33 данным, полученным в лаборатории и в естественных условиях. [c.498]

Богатая цветовая гамма растительного и животного мира волшебные краски неба, радуги, восхода и захода солнца, эффекты тени, смены дня и ночи, притягательная сила огня и раскаленного металла, кшогоцветие орнаментов национальных одежд, посуды, витражей... Можно долго перечислять примеры нашего повседневного соприкосновения с миром оптических явлений, которое начинается с раннего детства. Это и неудивительно, так как зрение человека основано на закономерностях взаимодействия света с веществом. Оптические свойства твердых тел являются предметом пристального научного и технологического интереса на протяжении последних трех-четьфех столетий, хотя эти свойства широко использовались для решения определенных декоративных задач еще со времен ранних цивилизаций уже древние художники, создатели наскальных изображений, находили эффектные цветовые решения путем смешивания различных природных пигментов. Начиная с открытия Снеллиусом в 1621 г. закона преломления света оптическая спектроскопия прошла полный драматизма и внутренних противоречий путь развития. За исследованиями явлений отражения и преломления света последовал этап повышенного внимания к интерференции, дифракции и поляризации света, а затем пришло время для целенаправленного изучения поглощения, флюоресценции (люминесценции), рассеяния света и нелинейных оптических эффектов. Длительное соперничество между корпускулярной и волновой теориями света увенчалось компромиссом, основанным на кохщепции дуализма, и открытием законов квантовой механики и квантовой электродинамики. Создание лазерных источников и совершенствование методов детектирования электромагнитного излучения превратили спектроскопию в мощный метод исследования физических свойств твердого тела и протекающих в нем элементарных процессов. Более того, вряд ли можно представить сегодня наши познания о микромире без средств, которые обеспечиваются спектроскопией видимого, инфракрасного. [c.3]

Множитель перед f z) можно получить весьма просто путем сопоставления результата, полученного на основании лучевой оптики, со средним значениемР(г) для больших г. Мы ограничимся доказательством для поляризации в направлении I. Разлагая вблизи луча радуги, находим ав [c.286]

Можно сделать следующее заключение. При х<30 (а для некоторых точек вплоть до х = 400) выполнены точные расчеты по теории Ми, а при х=2000 надежные результаты дает принцип Гюйгенса. Количественная теория радуги для всего провала 30<х<2000 отсутствует, хотя положения максимумов и минимумов можно определить по рис. 47, а распределение интенсивности можно приблизительно получить по теории Эри. До сих пор можно только догадываться о точной форме диаграммы рассеяния для обоих направлений поляризации в области радуги вблизи х— 100. Теорию для упомянутого провала , вероятно, можно создать путем продуманных преобразований высших приближений к формулам Ми. Эту теорию можно было бы проверить с помощью данных, содержащихся в таблицах Гампрехта и его соавторов. [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...