Лучевая интенсивность прямая

При изучении обратного рассеяния удобно разделить лучевую интенсивность на прямую лучевую интенсивность /+(г, z) и обратную лучевую интенсивность/-(г, s) [184] [c.62]

Уравнения (15.65) и (15.66) являются основными уравнениями для прямой и обратной лучевых интенсивностей первого приближения. [c.63]

Выражения (11.37) —(11.42) дают лучевую интенсивность и прямой и обратный потоки в точке т. Из -них легко вычислить отраженные и прошедшие лучевые интенсивности и потоки црн [c.235]

Потери при распространении от источника до зоны тени на рис. 5.15 соответствуют потерям, определяемым расширением фронта волны. Интенсивность прямых лучей на границе зоны в соответствии с лучевой теорией падает до нуля. [c.124]

Чтобы исключить влияние изменения интенсивности первичного излучения и свести задачу к линейной в ПРВТ, результаты измерения (1) подвергают нормировке и логарифмированию, вследствие чего информация о контролируемом объекте представляется в виде набора проекций (лучевых сумм вдоль прямых линий) [c.400]

Для преобразования частоты лазерного излучения используются также и нелинейности поляризации более высокого порядка (кубическая, четвёртой степени и и т. д.). Оптические умножители частоты, использующие высшие нелинейности, позволяют в одном каскаде тюлучать высшие гармоники осн. излучения лазера, т. е. осуществлять прямые процессы преобразования ю — 3 , ю— 4 и т. д. Таким способом получено самое коротковолновое когерентное излучение в вакуумной УФ-области спектра с = 53,5 и 38,8 нм путём генерации пятой и седьмой гармоник на нелинейностях и в Не и Ме. На нелинейности в парах На получена девятая гармоника излучения лазера на неодимовом стекле с А, = 117 нм. Однако эффективность таких процессов обычно невелика вследствие малости величин соответствующих нелинейных восприимчивостей среды, и поэтому заметное преобразование можно получить лишь при достаточно высоких интенсивностях осн. излучения (к-рые ограничиваются лучевой прочностью среды), реализуемых, как правило, для импульсов пикосекундного диапазона. В большинстве случаев для оптич. умножителей частоты более эффективным оказывается использование неск. каскадов последонат. удвоения частоты. [c.448]

Предположим теперь, что мы имеем массовый объект более сложной структуры, отличающийся от рассмотренного выше тем, что каждая его ячейка состоит не из двух, а из трех идентичных рассеивающих центров при условии, что все эти три центра расположены на одной прямой и расстояние между первым и вторым центрами равно расстоянию между вторым и третьим. Пусть, как и выше, в пределах всего диффузора 6Li = onst = 6L, а расстояние между соседними ячейками по поверхности диффузора меняется совершенно хаотически. Осуществить такой тройной диффузор N = 3) можно по той же методике, что и двойной диффузор, а именно — посредством троекратного фотографирования одной и той же спекл структуры на одну и ту же фотопластинку при равном смещении фотопластинки в промежутках между экспозициями в заданном направлении поперек светового пучка. Введение тройного диффузора в световой пучок по схеме рис. 2.27 позволяет получить протяженную и яркую картину полос трехлучевой интерференции, соответствующую случаю, когда все три луча имеют одинаковую интенсивность и попарно (1-2, 2-3) одинаковый фазовый сдвиг. Положение ярких полос (главных максимумов) в этой картине совпадает с положением полос в случае двухлучевой интерференции, и расстояние между ними по-прежнему определяется формулами (3.5) и (3.6), но в распределении освещенности картины наблюдаются важные изменения светлые полосы (главные максимумы) сужаются, и в промежутке между ними формируется по одной слабой полосе (вторичному максимуму). Переход к более сложному диффузору — четырех, пяти или более высокой кратности N — позволяет выявить все основные закономерности iV-лучевой интерференции, выражаемые формулой (3.3) сохранение местоположения главных максимумов, из- [c.96]

Л упревая постановка задачи расчета ДОЭ. В однородной среде световые лучи являются прямыми линиями. Расстояние между двумя точками на луче, умноженное на показатель преломления среды, называется оптической длиной пути. Функция оптической длины пути в зависимости от координат точки луча называется эйконалом. Фазой называется аргумент комплексной функции, описывающей любую из проекций электрического или магнитного векторов электромагнитной волны. Геометрическое место точек равного эйконала называется геометрическим волновым фронтом. Пучок лучей, выходя1цих из малой области на одном волновом фронте и входящих в соответствующую малую область другого волнового фронта, называется лучевой трубкой. Вдоль лучевой трубки поток интенсивности (произведение интенсивности на площадь световой трубки) сохраняется. В рамках геометрической оптики задача фокз сировки лазерного излучения эквивалентна поиску функции отображения (или преобразования) координат (u,v) в координаты (х,р), разделенных расстоянием f. Это отображение строится с помощью прямых световых лучей, соединяющих между собой точки обеих плоскостей. Так как луч перпендикулярен волновому фронту, то, зная ход лучей между двумя плоскостями, можно однозначно найти уравнение волнового фронта И (х, р, z) = onst. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...