Закон преломления для слоистых сред

Мы рассмотрели ход лучей в слоистых средах при различных законах изменения показателя преломления. Для определения поля в приближении геометрической оптики необходимо также знать фазу и амплитуду в той точке пространства, в которую приходит луч, т. е. найти функции Y (R) и А (R), где JR, радиус-вектор точки, в которой мы определяли поле. [c.233]

Частным, но практически наиболее важным случаем плоско-слоистых сред являются две однородные среды с показателями преломления п и П2 с плоской границей раздела между ними. Взаимное расположение лучей описывается законами отражения и преломления света на границе раздела. Эти законы подробно обсуждаются в главе И, поэтому здесь приведем только основные формулировки. [c.46]

Следовательно, соотношение а = onst с условием (9) можно рассматривать как обобщение закона преломления Снеллиуса для слоистых сред. [c.69]

Величины V, W и определяются из условий (1.2/а) на границе раздела. Поскольку граничные условия должны быть соблюдены при произвольном значении горизонтальных координат, то волны с разными значениями горизонтального волнового вектора должны удовлетворять им независимо. Поэтому паяаюшая, отраженная и прошедшая волны имеют одинаковые проекции волнового вектора на плоскость z = 0. Это обстоятельство, являющееся, в сущности, прямым следствием инвариантности слоистой среды относительно горизонтальных трансляций, уже было использовано при записи отраженной волны. (Аналогично, в силу стационарности среды - неизменности ее во времени - падающая, отраженная и преломленная волны имеют одну и ту же частоту.) Применительно к прошедшей волне из постоянства горизонтальной компоненты волнового вектора вытекает закон преломления Спелля [c.28]

Закон (23.17) можно получить из независимых соображений, рассматривая непрерывпо-слоистую среду как состоящую из очень большого числа очень тонких однородных слоев. Применяя закон преломления (2.10) на границах этих слоев, а затем устремляя их толщины к нулю, мы и получим формулу (23.17). [c.134]

Рефракция (от позднелат. refra iio — преломление) в широком смысле то же, что преломление волн. Применительно к акустическим волнам под рефракцией понимают непрерывное изменение направления акустического луча в неоднородной среде, скорость волн в которой зависит от координат. Это явление наблюдают в слоисто-неоднородных и анизотропных средах, в которых скорость меняется по определенному закону. Такую среду можно представить как состоящую из бесконечного количества бесконечно тонких слоев, в каждом из которых скорость звука постоянна, но меняется скачком на границах между слоями. Для определения поведения луча применяют закон синусов к границе двух таких слоев sin a — os yf — onsi, где y=90° — а — угол скольжения. В результате изменения скорости с лучи отклоняются от прямолинейного направления, образуются зоны молчания и наоборот — зоны концентрации энергии, в которых возникают каустические поверхности. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...