Дифракция проводнике

В предыдущем параграфе при формулировке вспомогательной однородной задачи был введен собственный параметр — диэлектрическая проницаемость е . Здесь рассмотрен еще один из возможных вариантов метода в нем собственным значением является импеданс стенки. Исследуется дифракция при любом импедансе. Импеданс зависит от структуры стенки, его мнимая часть характеризует потери в поверхности неидеального проводника. Если частота k фиксирована и нужно проследить зависимость поля от импеданса, то наиболее подходящим является именно этот метод. [c.99]

Такие граничные условия описывают, например, дифракцию на частых (период мал по сравнению с длиной волны) металлических решетках, выполненных из телесных проводников. В этом случае а и р — параметры, характеризующие относительные размеры проводников и форму их поперечного сечения они вещественны, если проводники идеальные. [c.118]

В частности, препятствия с мнимыми поверхностными импедансами возбуждают поверхностные волны. В гл. 3 мы показали, что угол Брюстера для этих поверхностей дается формулой = Z/f. Для хорошего металлического проводника тг/2 — i/k, так что на его поверхности может распространяться поверхностная волна, которая проникает на некоторую конечную глубину в металл. При рассмотрении дифракции на клиньях, отверстиях и других объектах с поверхностным импедансом необходимо учитывать, что поверхностные волны могут вносить изменения как в интенсивность, так и в фазу суммарного дифрагированного поля. [c.407]

В случае тонкого цилиндрического проводника, конечной длины. краевые волны тока убывают с удалением от каждого конца очень медленно. Поэтому здесь нельзя ограничиться учетом только вторичной дифракции, а необходимо рассматривать многократную дифракцию краевых волн. Этой задаче посвящена гл. УП. [c.10]

ДИФРАКЦИЯ НА ТОНКОМ ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ ПРОВОДНИКЕ [c.194]

Почти во всех работах, посвященных дифракции плоских электромагнитных волн на тонком цилиндрическом проводнике, исследуют наводимый в проводе ток, а затем, интегрируя последний, вычисляют рассеянное поле в дальней зоне. Однако в силу сложности этой задачи, сравнительно простые формулы удается получить лишь в частном случае, когда направление наблюдения н направление на источник совпадают и перпендикулярны к оси проводника. В общем случае, когда указанные направления не совпадают и произвольны, выражения для рассеянного поля становятся весьма сложными и неудобными для расчетов. Поскольку их получают интегрированием приближенных выражений для тока, то оказывается, что они обладают еще одним существенным недостатком — не удовлетворяют принципу взаимности. [c.194]

Уфимцев П. Я. Дифракция плоских электромагнитных волн на тонком цилиндрическом проводнике. Радиотехника и электроника , 7, № 2, 260—269, 1962, [c.237]

Проведенное 1В гл. VII исследование задачи о дифракции На тонком цилиндрическом проводнике конечной длины представляет естественное -развитие и завершение методики учета многократной дифракции краевых волн, которая была применена в гл. V. В гл. VII выведены формулы для диаграммы рассеяния, пригодные для вибраторов произвольной длины при любых направлениях дблучения и наблюдения. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...