Тяжелые фермионы

Рис, 2. Зависимость магнитной восприимчивости в немагнитных металлах (1), в веществах с локализованными магнитными моментами (2) и в соединениях с тяжёлыми фермионами (3). [c.194]

Рис. 3. Зависимость теплоёмкости С[/ в обычных металлах (1) и в соединениях с тяжёлыми фермионами (2) в координатах Су Т, Т

При всей сложности законов дисперсии представление об электронах М. как легких (по сравнению с ионами) заряженных частицах качественно правильно. Оно, возвращая нас к модели Друде — Лоренца — Зоммерфельда, даёт возможность оценивать порядок величины оси. характеристик М.— электронную теплоёмкость, ЭЛ,- и теплопроводность, толщину скин-слоя (см. Скин-эффект) и т. д. Правда, нек ые соединения ( eAlg, e u,, e ujSij, UB a и др.) обнаруживают необычные свойства (напр., гигантскую электронную теплоёмкость), заставляющие сделать вывод, что в них есть электроны, обладающие аномально большой эфф. массой т (m/mo- iOO—600). Эти электроны получили назв. тяжёлых фермионов. [c.116]

Соответственно системы с П. в. имеют характерную темп-ру Г (Л Г л/ Г) и частоту <о межконфигурац, флуктуаций, определяющуюся соотношением Йсэ Г. Типичные значения Т 10 — 10 К. В системах со слабой П. в., Когда заполнение /-оболочки близко к полому, напр. в соединениях Се, где валентность < 3,0.5, Т 1—10 К (см. Кондо-решётки, Тяжёлые фермиона). [c.142]

В конденсиров. системе число состояний в пике у( ) велико ( 1 на ячейку) и уровень Ферми фиксируется в окрестностях этого пика. Повышение плотности состояний на уровне Ферми проявляется в большинстве термодинамич. свойств сцетем с П. в. большой коэф. у в линейной части температурной зависимости электронной теплоёмкости (С = уТ, у (Т )" ), большое значение магн. восприимчивости (хо у), часто заметное возрастание сжимаемости н т. д. Типичные значения V в системах с П. в, 30—300 мДж/моль-К (соединения с у 400 мДж/моль-К относят обычно к системам с тяжёлыми фермионами). Заметно проявляется П. в. и в кинетич. свойствах, что можно объяснить резонансным рассеянием электронов проводимости на /-уровне, лежащем вблизи [c.142]

Г. Н. Флёров, В. С. Барашенков. ТЯЖЁЛЫЕ ФЕРМИОНЫ—состояние электронов, в к-ром они образуют ферми-жидкость квазичастиц с аномально большой эфф. массой т. Величина т в 10 —10 раз превышает эффективную массу электронов в нормальных н переходных металлах, где, как правило, те (1 — 10)то (то — масса свободного электрона). Состояния Т. ф. наблюдаются в ряде интерметаллических соединений,. содержащих элементы с недостроенными 4/- и 5/-оболочками (Се, Ей, U, Np, по нек-рым данным—Yb), [c.194]

Полученное значение согласуется с предсказаниями квантовой электродинамики и указывает, что размер М. меньше Ю" см (см. Аномальный магнитный момент). Поиск аномальных взаимодействий М. активно проводился в связи с теоретич. попытками объяснить за счёт таких взаимодействий большое различие масс М. и электрона при универсальности их слабых и эл.-магп. взаимодействий (т. и. проблема ц—е-универ-сальности). После открытия новых поколений фермионов (т-вептона и тяжёлых кварков) указанная проблема переросла в общую проблему поиска механизма, обусловливающего возникновение масс лептонов и кварков. [c.231]

Э.ч. В структуре стандартной модели ещё цостаточио много произвольных, эмпирически определяемых параметров (значений масс кварков и лептонов, значений констат взаимодействия, углов смешивания и т.п.). Число поколений фермионов в модели также не определено. Пока эксперимент уверенно утверждает лишь то, что число поколений не превышает трёх, если в природе не существует тяжёлых нейтрино с массами в неск. десятков ГэВ. [c.606]

Существуют теоретич. основания для гипотезы о том, что закон сохранения Л. 3. явл. приближённым и, в частности, возможны взаимные переходы нейтрино разл. типов друг в друга (т. н. осцилляции нейтрино). В ряде вариантов строящейся единой теории поля (в т. н. великом объединении ), основой для к-рых служит симметрия между лептонами и кварками в электрослабом вз-ствии (см. Слабое взаимодействие), предсказывается возможность взаимных переходов кварков в лептоны (так, два кварка могут превращаться с сохранением электрич. заряда в антикварк и антилептон). Такие переходы сопровождались бы нарушением как лептонного, так и барионного заряда и приводили бы к нестабильности протона (напр., к распаду р —е - -.тхО). С. с. Герштейн. ЛЕПТОНЫ, класс элем, ч-ц, не обладающих сильным взаимодействием. К Л. относятся эл-н, мюон, нейтрино, открытый в 1975 тяжёлый лептон и соответствующие им античастицы. Все Л. имеют спин /д, т. е. явл. фермионами. Назв. Л. (от греч. 1ер1бз — тонкий, лёгкий) исторически было связано с тем, что массы известных до 1975 Л. меньше масс всех др. ч-ц (кроме фотона). Таблицу Л. см. в ст. Элементарные частицы. [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...