Скачущие траектория

Для того чтобы электроны не выходили за пределы скин-слоя, надо, чтобы угол ф иа рис. 7.7 не превышал ф Эффективное число электронов при этом будет порядка п ф . Соответствующим образом меняется и эффективная проводимость. Однако при этом не учитывается тот факт, что при каждом столкновении с поверхностью имеется малая вероятность диффузного отражения. Если обозначить эту вероятность через д, то формулу для эффективной проводимости электронов, движущихся по скачущим траекториям, можно написать в виде [c.121]

Будем предполагать выполненными два условия, при которых реализуются скачущие траектории. Во-первых, число скачков на длине пробега должно быть велико [c.129]

Для нахождения выпрямленного тока воспользуемся формулой эффективной проводимости для скачущих траекторий (7.46). Ток / получается, как разность токов с магнитным полем Ях—5 [c.129]

Ввиду того что j есть разность токов, возникает вопрос о знаке. Его можно решить на основании следующего рассуждения. Внешнее магнитное поле вызывает закручивание электронных орбит, что в свою очередь приводит к появлению в объеме металла дополнительного поля, противоположного внешнему (диамагнетизм, гл. X). Однако ток, образуемый электронами скачущих траекторий, противоположен диамагнитному току объемных электронов, а поэтому всегда дает парамагнитный эффект, т. е. магнитное поле параллельное внешнему. Если постоянное поле Я = Яв+ больше переменного Hi, то в оба полупериода общее поле направлено в одну сторону (рис. 7.7 а и б) и среднее поле параллельно этому полю. Если же Н > Н, то картина меняется. В один полупериод поле, создаваемое электронами скачущих орбит, направлено в одну сторону (рис. 7.7 а), а в другой полупериод—в противоположную сторону (рис. 7.7 в). Среднее по времени поле определяется тем, в какой полупериод ток, или, иначе говоря, эффективная проводимость, будет больше. Это зависит от соотношения между и I. Если то, согласно [c.130]

При рассмотрении циклотронного резонанса и токовых состояний мы уже говорили о скачущих траекториях. Остановимся теперь на этом вопросе подробнее. [c.179]

Пусть металл находится в магнитном поле, параллельном его поверхности. Тогда в нем возможны электронные траектории типа изображенных на рис. 11.1. Если угол, под которым электрон подходит к поверхности, мал, то электрон испытывает зеркальное отражение и последующий участок траектории воспроизводит предыдущий, так возникают скачущие траектории. [c.179]

Хотя физическая картина здесь та же, что и при циклотронном резонансе, но есть одна существенная разница. При циклотронном резонансе благодаря неравенству речь идет о переходах между очень высокими квантовыми уровнями поэтому эффект является по сути дела классическим. При резонансе на скачущих траекториях речь идет о нижних квантовых уровнях, так что классическое вычисление этих уровней уже невозможно [c.179]

Если бы вся Земля была покрыта водяной оболочкой, циркуляция океанских течений полностью совпадала бы с циркуляцией атмосферы. Ветер, возникающий над поверхностью океана, генерирует волны. Траектория движения отдельной капли воды не совпадает, как правило, с направлением ветра — в вертикальной плоскости она имеет вид круга такие движения совершает пробка, скачущая на поверхности воды. Но когда волны разбиваются, ветер подхватывает водяные брызги. Так происходит общий перенос вещества в направлении ветровых течений. Однако не весь земной шар покрыт водой наличие континентов искажает идеализированную картину океанских течений. В итоге образуется система течений в форме замкнутых петель, называемых океаническими круговоротами на рис. 12.12 показаны круговороты в воображаемом океане, берега которого имеют форму эллипса. [c.296]

Теперь рассмотрим вклад в ток от траекторий, которые касаются поверхности. Наиболее существенными из них являются так называемые скачущие траектории , изображенные на рис. 7.7 (Фальковский, 1981) [33]. Связано это с уже отмеченным ранее [c.120]

В 7.4 уже говорилось, что если глубина скин-слоя мала по сравнению с ларморовским радиусом, то основной вклад в ток вносят электроны, движущиеся по скачущим траекториям (рис. 7.7). Вид этих траекторий существенно зависит от размера ларморовского радиуса. При наличии постоянного поля возникает асимметрия между токами в разные полупериоды, и В результате у поверхности появляется выпрямленный ток. Эгот ток создает добавку к постоянному магнитному полю в образце. Эффект токовых состояний заключается в возможности спонтанного появления выпрямленного тока и соответствующего постоянного поля без приложения какого-либо внешнего постоянного поля. Поле и ток при этом поддерживают друг друга. Конечно это можег проис- [c.128]

Мы будем, как и раньше, считать Е и Н параллельными поверхности образца и для простоты предположим Е А Н ( , Я,). При этом может возникнуть подозрение, что даже без учета нелинейности ток зависит от взаимной ориентации Е н Н, т. е. различен в разные полупериоды. Ведь ьлектроны закручиваются магнитным полем в одну сторону. Поэтому электроны, движущиеся параллельно поверхности в направлении поля Е ( > 0), при одном направлении поля Н поворачивают к поверхности и образуют скачущие траектории, а при другом направлении Н поворачивают в глубь металла и выходят из скинч лоя. Однако ток возникает не только за счет разгона электронов, движущихся в направлении Е, но и за счет торможения тех, которые движутся в обратном направлении. Для последних вся картина противоположна. Отсюда следует, что взаимная ориентация Е и Н несущественна, и ток зависит лишь от модуля поля Я. [c.129]

Отсюда, конечно, нельзя сделать определенное заключение о возможности спонтанных токовых состояний для этого необходимо точное решение задачи. Однако предельные формулы для (7.73) и (7.74) показывают, что ненулевое решение уравнения (7.69) при Яв=Оможет существовать в области Ж Н . Обязательным условием является наличие скачущих траекторий, т. е. (бгд) / < I. Подставляя б согласно (7.72), получаем [c.131]

При перемещении по скачущей траектории движение электрона по нормали к поверхности является периодическим и, следовательно, оно квантуется. Возникают дискретные уровни, между которыми возможны переходы с поглощение.м энергии высокочастотного поля. Благодаря этому в области малых магнитных полей имеется очень своеобразный резонансный механизм поглощения энергии высокочастотного поля Хайкин, 1960 Ни, Прейндж 1967) [74, 75]. [c.179]

Скачущие траектории 120, J29, 179 Сквид (джозефсоновский интерферометр) 4 81 [c.519]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...