Критический диаметр пузырька

Выполним расчет критического расхода, ниже которого реализуются теоретические значения диаметра пузырьков [c.121]

Как видно из изложенного, процесс кипения жидкости на поверхности теплообмена отличается большой сложностью. Гидродинамические условия процесса определяются характеристиками возникновения роста и отрыва пузырьков пара. К таким характеристикам относят минимальный или критический радиус возникающего на поверхности нагрева парового пузырька Я,р, отрывной диаметр пузырька Dq и среднюю скорость роста парового пузырька на поверхности нагрева w = Do/ (м/с). Величина /(1/с) соответствует частоте отрыва паровых пузырьков и определяется как [c.198]

МПа она составляет 1ь 10 — 10 с. При разгерметизации сосудов пузырьки образуются за счет резкого падения давления в волнах разрежения. Характерная скорость распространения волн в однофазной жидкости равна 10 м/с, характерный масштаб длин каналов — около 1 м тогда характерное время процесса распространения волн равно 10 с, а характерное время вскипания и роста объема пара, определяющего истечение, во много раз больше и составляет о — 10 с. Поэтому за время первых двух стадий 4, предшествующих тепловой стадии вскипания, не успевает образоваться достаточное количество пара, влияющего па процесс истечения, в связи с чем можно пренебречь первыми двумя стадиями роста пузырьков и считать, что тепловая стадия роста пузырьков начинается сразу, как только размер зародышевого пузырька или частицы превышает критический диаметр. [c.142]

Уравнение (12.63) определяет предельное значение радиуса а парового пузырька на границе устойчивости движения. Таким образом, паровой пузырек, а равным образом и паровая пленка будут устойчивы, если их размер (т. е. диаметр парового пузырька или толщина паровой пленки) не превышает некоторой критической величины. [c.474]

Влияние различных факторов на механизм и величину критических тепловых нагрузок выявляется различными способами. Так, влияние размеров поверхности теплообмена на критические тепловые нагрузки удобно изучать при кипении на тонких проволочках, диаметр которых соизмерим с размерами паровых пузырьков. В то же время данные по кипению на тонких проволочках не могут дать необходимых материалов для понимания процесса кипения в элементах энергетического оборудования и составления расчетных зависимостей по теплоотдаче при кипении и по критическим нагрузкам. [c.196]

НИИ к телу и расстояние от точки схлопывания до поверхности зависит от начального размера пузырька, так как чем он больше, тем продолжительнее время схлопывания и, следовательно, время переноса каверны к поверхности со скоростью, равной местной скорости потока. Отставание каверны от потока жидкости также зависит от величины каверны. По-видимому, более крупные каверны схлопываются ближе к поверхности тела. Кроме того, чем больше начальный диаметр каверны, тем больше энергии выделяется при ее схлопывании и тем выше максимальное давление (разд. 4.3). Поэтому в рассматриваемом случае течения более крупные каверны должны производить, по-видимому, более сильное разрушение. Перемещающиеся каверны средних размеров, наблюдаемые на поверхности раздела, схлопываются слишком далеко от поверхности тела и не способны нанести разрушающий удар. Лишь немногие из них подходят к поверхности тела на достаточно близкое расстояние и образуют на ней впадины. Каверна, показанная на фиг. 8.7, движется вдоль критической линии. Траектории многих более мелких каверн могут целиком находиться в пределах возвратного течения, поэтому они никогда не подойдут к поверхности тела на достаточно близкое расстояние и не образуют на ней впадину. Кроме того, с удалением от зоны торможения среднее давление вдоль траектории понижается. Следовательно, [c.398]

В первом случае диаметр пузырька не зависит от рас.хода и пропорционален корню кубическо.му из диаметра отверстия. По достижении некоторого критического рас.хода начинается барботпрованпе цепочкой. При этом дма.метры пузырьков не зависят от диаметра отверстия и возрастают с увеличенпе.м рас.хода. [c.120]

При критическом рас.ходе и одном и том же диаметре пузырьков скорость всплывания цепочки пузырьков всегда меньше, чел1 [c.124]

В процессе пузырькового кипения с увеличением тепловой нагрузки q (или температурного напора At) число центроц парообразования растет [6]. С увеличением давления число центров парообразования также возрастает, меняется отрывной диаметр паровых пузырьков, частота их образования и критический радиус зародыша [1, 4—6.] [c.43]

Н ием механизма теплоотдачи. Уменьшение диаметра ниже 0,25 мм приводит к увеличению критического теплового потока. Авторы работы пришли к выводу, что кризис таплоотдз чи происходит в результате образования, пленки пара из большого числа паровых пузырьков при диаметрах проволоки 0>0,5 мм. и в результате образования пленки пaipa из одного парового пузыря при ><0,25 мм. Для малых диаметров они предложили формулу [c.182]

При достижении (критического солесодержания котловой воды на поверхности паровых пузырьков образуются проточные квазитвердые пленки, в создании которых участвуют коллоидные частицы определенной степени дисперсности (окислы железа, соли жесткости), ионы солей и диполи воды. Эти пленки не позволяют пузырькам сливаться, в результате чего эмульсия состоит из большого количества мелких медленно всплывающих пузырьков, что и приводит к увеличению набухания уровня и образованию пены. Кроме того, увеличение давления внутри пузырьков, обусловленное уменьщением их диаметра, наряду с общим увеличением поверхности раздела фаз приводит к уменьшению размера аиель влаги, выбрасываемой в паровое пространство барабана, и общему увеличению ее количества. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...